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Zusammenfassung der Dissertation. zum Thema "Methodik der Forschung und Vorhersage der Eigenschaften von hochartigen pharmazeutischen Materialien zum thermischen Schutz von Flugzeugen"

Für Manuskriptrechte

Cherepanov Valery Veniaminovich.

Methodik der Forschungs- und Vorhersageeigenschaften von hochfahierten Materialien zum thermischen Schutz von Flugzeugen

Spezialitäten

07/05/03 - Festigkeit und thermische Regime von Flugzeugen 01.04.14 - Thermische Physik und theoretisches Wärmebau

dissertationen für das Amt. wissenschaftlicher Grad Ärzte Technical Sciences.

Moskau 2012.

Die Arbeit wurde im Budget Budget durchgeführt bildungseinrichtung Höher berufsbildung. "Moscow Aviation Institute (National Research University)"

Wissenschaftlicher Berater:

doktor der Technischen Wissenschaften,

entsprechendes Mitglied der russischen Akademie der Wissenschaften, Professor Alifanov Oleg Mikhaiwovich

Offizielle Gegner:

ELISEEV Viktor Nikolaevich, Doktor der Technischen Wissenschaften, Professor des Moskauer Staates technische Universität Sie. ANZEIGE Bauman.

Nikitin Petr Vasilyevich, Doktor der Technischen Wissenschaften, Ehrenwissenschaftler der Russischen Föderation, Professor des Moskauer Luftfahrtinstituts

Polezhaev Yuri Vasilyevich, Doctor of Technical Sciences, Professor, entsprechendes Mitglied der russischen Akademie der Wissenschaften, Leiter der Abteilung des Gemeinschaftsinstituts für hohe Temperaturen der russischen Akademie der Wissenschaften

Führende Organisation:

Bundeswissenschaftliches Zentrum der Russischen Föderation OJSC "ONPP" -Technologie ", OBNINSK

Der Schutz findet am 31. Mai 2012 auf dem Treffen des Dissertationsrates DS 212.005.05 im Moskau-Luftfahrtinstitut (National forschungsuniversität.) Bei 125993 Moskau, A-80, GSP-3, VOLOKOLAMSK Highway, D.4, bei 14-00.

Die Dissertation befindet sich in der Bibliothek des Moskau-Luftfahrtinstituts (National Research University).

Wissenschaftliche Sekretärin

dissertationsrat

Natalia Sergeevna Kudryavtseva.

Allgemeine Beschreibung der Arbeit

Die Studie dieser Arbeit ist mathematische Modelle, Methoden zum Studium und Vorhersage der Eigenschaften von leichten Wärmeschutzmaterialien und Wärmeaustauschprozessen in ihnen.

Relevanz des Themas

Für Raumfahrzeuge und Transportsysteme der wiederholten Verwendung ist die Bereitstellung von thermischen Bedingungen eines der wichtigsten Elemente, die die grundlegenden Strukturlösungen bestimmen. Der Anteil der Masse solcher Flugzeuge (J1A), der auf den thermischen Schutz kommt, ist erheblich. In den Weltraumsystemen "Space Shuttle" und "Buran" entfielen sie beispielsweise ungefähr 9% der Startmasse und 14,5% der Masse der Struktur aus. Die Erstellung neuer Wärmeabschirmung und -strukturmaterialien mit bestimmten Eigenschaften spielt beim Entwerfen und Verringern der Masse des thermischen Schutzes solcher Systeme eine Schlüsselrolle. Die Verbesserung des Wärmeschutzes ist jedoch nicht nur mit der Verwendung neuer Rezepte verbunden, sondern auch mit der Optimierung bereits bestehender Strukturen, um den besten Effekt auf spezifische Betriebsbedingungen des Materials zu erreichen. Zum Beispiel kann eine Abnahme der Masse der Wärmeabschirmungen, um den Stromverbrauch zu reduzieren, der erforderlich ist, um das erforderliche Wärmeregime von JIA zu gewährleisten, nicht nur durch den Einsatz effizienterer Materialien, sondern auch aufgrund der Möglichkeit, zuverlässigere Prognoseeigenschaften zu gewährleisten von Hitzeschirmen, um seinen Reservekoeffizienten zu reduzieren.

Darüber hinaus ist der Flug nicht ausgeschlossen und eine Anzahl von externe FaktorenWärmeaustausch, Zerstörung und andere Prozesse, die das Funktionieren definieren flugzeug. Einer der möglichen Faktoren ist Strahlungsaufprall. Daher ist es notwendig, die verschiedenen Eigenschaften der Materialien, ihre Strahlungseigenschaften, insbesondere, um die Vorhersage der Reaktion auf ähnliche äußere Außeneinflüsse von Materialien und der Vorrichtung als Ganzes zu untersuchen.

Die Lösung aller aufgelisteten Aufgaben erfordert eine detaillierte und umfassende Untersuchung der Prozesse, die in den Materialien und Elementen der Struktur auftreten, die in erster Linie anfallen, um eine große Menge an experimentellen Studien durchzuführen. Die Experimente von Straßen, Arbeitsintensiven und deren Ergebnisse können jedoch nicht immer für die Prognose verwendet werden. Es sollte auch berücksichtigt werden, dass die direkte Messung vieler wichtiger physikalischer Eigenschaften von Materialien oft unmöglich ist. Ohne mathematische Modellierungswerkzeuge anzuziehen, ist es schwierig, die Werte solcher wichtigen physikalischen Mengen wie den leitfähigen und Strahlungskomponenten von vollständiger Wärmeleitfähigkeit, Diffusionsstrahlungskoeffizienten, Dispersion und Absorption, Indikatorstreuungskoeffizienten, Zerstreuung usw. zu ermitteln und vorherzusagen Sie sind mit Prozessen verbunden, die einen rein lokalen oder spektralen Prozess haben. Charakter. Darüber hinaus können nur bereits vorhandene Materialproben experimentell untersucht werden. Unter diesen Bedingungen die Möglichkeit, neu zu entwickeln

materialien, die das Timing und den Wert dieses Prozesses reduzieren, ist mit der Verwendung mathematischer Modellierungsmethoden verbunden.

Die Verwendung von mathematischen Modellen, die in der Praxis in Form von Anwendungspaketen umgesetzt werden, ermöglicht eine relativ kurze Zeit, um eine Vielzahl von Optionen zu analysieren, das Beste auszulösen, den Betrag der experimentellen Studien zu reduzieren und Prozesse zu erforschen, die nicht für die direkte experimentelle Studie geeignet sind. Daher erweitert die Verwendung von Mitteln der mathematischen Modellierung die Möglichkeiten des Experiments erheblich, ermöglicht es Ihnen, die Eigenschaften von Materialien, die bereits auf der Bühne ihres Designs und der Entwicklung, im erweiterten Modus vorhersagen, die Produktionstechnologie anpassen. Die mathematische Modellierung ist jedoch ohne zuverlässige Informationen über die wichtigsten Eigenschaften der untersuchten Materialien nicht möglich, die nur noch Experiment geben können. Der offensichtliche Pfad, mit dem Sie dieses Problem überwinden können - eine Kombination der mathematischen Modellierung von Materialien mit den Ergebnissen indirekter Messungen einiger der wichtigsten Eigenschaften. Die Hauptidee dieses Ansatzes ist schematisch in Fig. 1 dargestellt. 1

Die indirekte Art der Messungen impliziert, dass die erforderlichen Eigenschaften von Materialien durch direkte Messungen der zugänglicheren Werte dafür bestimmt werden (Temperatur, massenfraktionen. und Dichte usw.) von der Nach-

die Verwendung bestimmter Identifizierungsmethoden, wie Lösungen von inversen Problemen des Wärmeaustauschs (OZTO).

Es ist entlang des Weges der Kombination von Experiment und mathematischer Modellierung, vielen Forscher von Immobilien und Entwicklern moderner Hitzeabschirmungs- und Strukturmaterialien, sowohl in unserem Land als in den In- und Ausland, kommen. Die auffälligsten Arbeiten implementierten genau einen integrierten Ansatz, der eine ausreichend tiefe und umfassende Untersuchung der Materialien der Materialien gewährleistet, die Schaffung ihrer prognostischen Modelle, die im technologischen Prozess der Forschung und Entwicklung enthalten sind. Da viele grundlegende Arbeiten im Bereich der Identifizierungs- und Modellierungsmethoden, einschließlich der Eigenschaften von Materialien, in unserem Land in unserem Land (A.N. Tichonov, O.M. Alifanov, G.N.DULNEV usw.), eine ganze Reihe wichtiger Studien der Die Eigenschaften hochporöser Materialien wurden von russischen Wissenschaftlern (VA Petrov et al., L.Madbrovsky, NA BOGOGOG usw.) durchgeführt. Viele Studien an Struktur- und Wärmeabschirmungsmaterialien sind jedoch derzeit quantitativ als in der Zeit qualitativ. Und die Angelegenheit hier ist nicht nur in bestimmten Problemen mit experimentellen Geräten, was ziemlich teuer ist und nicht immer verfügbar ist. In diesen Studien geht ein erheblicher Teil der Informationen an, weil mathematische Methoden in ihnen praktisch nicht gilt, und das Verfahren zur Interpretation der Ergebnisse des Experiments erweist sich als recht primitiv.

Das Papier diskutiert faserige Materialien mit einer Porosität von bis zu 90% und schäumend auf nichtmetallischer Basis mit einer Porosität auf 96%. Diese Materialien bestehen aus entweder ausreichend chaotisch orientierten Fasern, die aus einem oder verschiedenen Substanzen hergestellt werden können, oder ein räumliches Skelett, das von Knoten und Jumper gebildet wird (Fig. 2). Poren solcher Materialien füllen normalerweise Gas aus.

Feige. 2a. Die Mikrostruktur des Faserzins. 26. Probe eines Materialmaterials Li-900. Angeln retilen poröser Keramik.

Bestehende mathematische Modelle hochporöser Materialien und sind jetzt weitgehend von perfektem Weg entfernt. Oft wird der optische Teil in ihnen geschwächt, da diese Modelle vernachlässigen

fraktionale Effekte, die durch Abschirmwirkung ersetzt werden (E. Placido et al., B.Zhondy et al., J.Petrassch et al., M.Loretz et al., C.Y. Zhao et al.). Die Richtigkeit eines ähnlichen Ansatzes zur Modellierung der Eigenschaften von Hitzeabschirmungsmaterialien mit einer Porosität von mehr als 90% ist ausreichend zweifelhaft, da die Rolle der Strahlung in den Wärmeaustauschprozessen bei hohen Temperaturen recht groß ist (O. Malifanov, Bnshthersushin et al. , L.mombrovsky) und die Wechselwirkung von Strahlung mit dem Körper ist sehr schwierig von den geometrischen Charakteristiken des Körpers, auch im Fall der Körper der einfachsten Form (G.Mie, Aclind). Bei Modellen, die Beugungsprozesse berücksichtigen, werden in der Regel nur kugelförmige Fragmente betrachtet, oder die statistischen Merkmale von Materialien (LL Kombrovsky, A.G. Fedorov, D. Baillis, M.L.German) werden nicht berücksichtigt. In solchen Modellen besteht infolgedessen keine ausreichende Anzahl freier Parameter, die es ermöglichen, die Angemessenheit der Beschreibung sicherzustellen oder aus physikalischer Sicht inakzeptabel eingesetzt zu werden. Möglichkeiten, die Modellierungsergebnisse einzustellen. All dies verringert die Richtigkeit und Genauigkeit mathematischer Modelle, die die Wärmeübertragungsprozesse in Wärmeabschirmung und Wärmedämmungsmaterialien beschreiben, macht sie weniger wirksam.

Zweck der Arbeit.

1. Verbesserung des bestehenden (OM Alifanov, N.A. Bogogodov) des statistischen prognostischen mathematischen Modells der Struktur- und Wärmezweigeigenschaften von lichtfaserigen hocharme Pharmazeutika, die für den thermischen Schutz von Knoten und Elementen von La Design bestimmt sind.

2. Entwicklung eines ähnlichen Modells für leichte Mesh-Non-Metall-Schaumstoffe für den thermischen Schutz von LA.

3. Entwicklung der Wechselwirkung von elektromagnetischer Strahlung mit repräsentativen Elementen struktureller mathematischer Modelle auf der Grundlage als Skalar-Beugungs-Theorie und Theorien.

4. Entwicklung auf diesen Basismethoden der mathematischen Modellierung der spektralen optischen Eigenschaften von leichten hochkategoriösen Materialien.

5. Entwicklung wirksamer Methoden zum Modellieren von Strahlungsübertragungsprozessen in den Schichten des hochfahierten thermischen Schutzes von LA.

Untersuchungsmethode

Die Grundlage der vorgeschlagenen Forschungsmethode ist gebildet: Simulation statistische Modellierung der Materialstruktur von Monte Carlo, die Theorie der MI (strenge elektromagnetische Streutheorie), die zum Aufbau des optischen Materialmodells sowie der Methoden zur Lösung des Kinetiks angewendet wird Strahlungsübertragung Gleichung.

Insbesondere das mathematische Modell hochmassierter Materialien basiert auf den folgenden Bestimmungen:

Das Material wird von einem stochastischen System von repräsentativen orthogonalen Elementen modelliert (Abb. 3).

Abb. 3. Repräsentative Elemente von Modellen: (a) - Fasermaterialien, (B) - Schaumstoffmaterialien (Beispiel).

Die Anisotropie des Materials wird berücksichtigt, die statistischen Muster seiner Struktur (ihre Quittung erfordert die Implementierung der relevanten Studie), die Werte der effektiven Dichte und der Eigenschaften der Substanzen, die die Basis bilden.

Die Konvektion in den Poren wird nicht berücksichtigt. Perkolation, Kügelchen und andere Einschlüsse werden nicht auf der Ebene des Designs des Materials berücksichtigt.

Innerhalb jedes repräsentativen Elements werden isotherme und adiabatische Annäherungen verwendet.

Jedes neue repräsentative Element wird am Mittwoch als eingetaucht betrachtet, deren Eigenschaften auch von allen zuvor erzeugten Elementen bestimmt werden.

MI (MIE) -Theorie und ihre Folgen werden verwendet, um die Prozesse der Absorption und Dispersion von Strahlung durch Fragmente des Materials zu beschreiben, aber gegebenenfalls werden Änderungen an kooperativen Effekten vorgenommen, die die Theorie von MI vernachlässigen.

Eine Diffusionsanspruchs wird verwendet, um die Wärmeleitfähigkeit der Strahlung zu bewerten, bei der der Spektralkoeffizient der Schwächungskoeffizienten des Materials gemäß der Theorie der Theorie oder seiner Folgen berechnet wird.

Um den Parameter der Dispersionsanisotropie abzuschätzen, wird die Berechnung der Indizrix der Streuung von der Theorie der Strahlungsintensität verwendet.

Wissenschaftliche Neuheit.

Die Dissertation bietet neue statistische prognostische mathematische Modelle physikalische Eigenschaften und Wärmeübertragungsprozesse in hocharme, hitze- und Wärmedämmungsmaterialien sowie Verfahren zum Modellieren von Strahlungstransfer in den Schichten hochfester Hitzeschirme J1A.

1. ein verbessertes prädiktives statistisches mathematisches Modell der Struktur und der thermophysikalischen Eigenschaften von faserigen hocharme Materialien für la thermische Schutz, in denen:

Deutlich, verglichen mit dem bekannten Modell (OM Alifanov, NA BOGOGOG), das Spektrum der ermittelten Werte aufgrund der Einbeziehung derartiger effektiven elektrischen und spektraloptischen Eigenschaften des Materials als spezifischer elektrischer Widerstand, komplex ausgebaut Dielektrizitätskonstante und Indikator-Refraktionen, Absorptionskoeffizienten, Streuung und Diffusion von Strahlung, Indikatrix der Streuung;

Die Möglichkeit, das Volumen des repräsentativen Elements im Prozess ihrer Erzeugung einzustellen, ist erzeugt, was eine genauere Erfüllung der repräsentativen Elemente bereitstellt, die auf das System der mittleren Massendichte auferlegt werden;

Aufgrund der wirksamen Organisation des Prozesses zur Berechnung der Durchschnittseigenschaften wird die Informationsmenge in ihrer Informationserzeugung erheblich auf die Probe repräsentativer Elemente reduziert.

2. Prognostisches statistisches Modell der Struktur, thermophysikalischen und elektrooptischen Eigenschaften von Mesh-Schaumstoffen für La Wärmeverschiebungen.

3. Gleichungen, die die durchschnittlichen Größen repräsentativer Elemente von strukturellen mathematischen Modellen von faserigen hocharme Materialien und Maschenschäumen bestimmen.

4. Analytisches mathematisches Modell der Wechselwirkung elektromagnetischer Strahlung mit repräsentativen Elementen, einschließlich Kugel- und orthogonalen Zylindern, unter beliebigen Beleuchtungsbedingungen.

5. Verfahren zum Erhalten und Untersuchen des kontinuierlichen Musters der Strahlenstreuung durch repräsentative orthogonale Elemente mathematischer Modelle von leichten hochkulturellen Materialien.

6. Die Methode der mathematischen Modellierung spektraler optischer Eigenschaften von leichten hochkarätigen Faser- und Mesh-Schaumstoffen, insbesondere für Hitzeschirme von LA.

7. Komplementäres Grid und hochpräzise extreme Methoden zur Lösung des spektralen Strahlungsübertragungsproblems für eine flache Schicht mit hochbeständiger Wärmeabstärker LA.

Praktischer Wert

Erstellt einen Komplex von Software in der mathematischen Modellierung der Struktur, der thermophysikalischen und elektrooptischen Eigenschaften von hocharme Faser- und Netzschäumen, die zum thermischen Schutz und zur thermischen Isolierung von Knoten und strukturellen Elementen verschiedener Maschinen und Geräte, insbesondere LA, verwendet werden. Hohe Zuverlässigkeit und Genauigkeit der mathematischen Modelle, die Wärmeübertragungsprozesse in Wärmeabschirm- und Wärmedämmungsmaterialien beschreiben, ermöglichen, wenn sie aufgetragen werden, bei der Angewinnung von Lagerkoeffizienten über die Dicken von Wärmeabschirm- und Wärmedämmschichten reduzieren, den Wärme- und Stromverbrauch reduzieren.

Die entwickelten Methoden, Modelle und -Programme sind in das System komplexer theoretischer und experimenteller Mittel zur Erforschung von Materialien integriert. Ihre Verwendung erhöht die Informationalität der thermischen Experimente erheblich, verringert den Betrag der erforderlichen Versuchsstudien und ihre Kosten, ermöglicht es Ihnen, die Eigenschaften von Materialien auf der Entwicklungsphase vorherzusagen und die Produktionstechnologie anzupassen sowie die Eigenschaften nicht nur Materialien zu bestimmen, aber auch Substanzen bilden. Es wurde insbesondere nach dem Einstellen des Modells in experimentelle Daten auf irgendeinem Material möglich, um eine Vielzahl von Merkmalen von Materialien wie untersucht vorherzusagen. In diesem Fall ist es möglich, große experimentelle Studien der Materialien der zugehörigen Gruppe zu vermeiden, die durch Experimente eingeschränkt, gegebenenfalls, um die Angemessenheit der erhaltenen Modellierungsergebnisse zu steuern.

Die Ergebnisse der Arbeiten können auch verwendet werden, um Methoden zur Bewertung der Wirksamkeit der Wärmedämmung und der Wärmeabschirmung zu überprüfen, um das erforderliche thermische Regime in Elementen von Strukturen, Maschinen und Vorrichtungen in verschiedenen Branchen zu gewährleisten.

Anerkennung der Arbeit.

Die Ergebnisse, die in der Dissertation vorgestellt wurden, berichteten auf der 18 "internationalen wissenschaftlichen und technischen Konferenz" und -technologie der internationalen und technischen Konferenz "(OBNINSK, Oktober 2007), 9m all-russisches Symposium für angewandte und industrielle Mathematik (Kislovodsk, Mai 2008), 2 Internationale Schule Mathematische Modellierung und Anwendungen (Pueblo, Mexiko, Januar 2009), 60m Internationaler Kongress in Astronautik (Daedzhen, Republik Korea, Oktober

2009), 14. Internationale Konferenz zur Wärmeübertragung (Washington, USA, August 2010), 6. Internationale Konferenz "Inverse Probleme: Identifikation, Design und Kontrolle" (Samara, Oktober 2010), 19. Internationale wissenschaftliche und technische Konferenz "Designs und Technologie des Produkts Produkte aus nichtmetallischen Materialien "(OBNINSK, Oktober 2010), 5. Russische Nationalkonferenz über Wärmeaustausch (Moskau, Oktober

2010), die kombinierte Sitzung "Energieeinsparung und Perspektiven für den Einsatz von energiesparenden Technologien an schienenverkehr., in Industrie- und Wohnkomplex Russlands »Niederlassung der russischen Akademie der Wissenschaften" Energie, Maschinenbau, Mechanik und Managementprozesse ", wissenschaftlicher Rat der russischen Akademie der Wissenschaften über das Problem der" thermischen Regime von Maschinen und Apparaten ", wissenschaftlich Rat der russischen Akademie der Wissenschaften auf dem komplexen Problem "Thermalphysik- und Wärmetechnik", wissenschaftlicher Rat RAS "chemische körperliche Probleme der Energie" (Moskau, April 2011), 7S Internationale Konferenz "Inverse Probleme in der Engineering" (Orlando, USA, Mai 2011).

Publikationen

Bei Fragen im Zusammenhang mit dem Thema der Arbeit besitzt der Autor 15 Publikationen in Peer-Reviewed-Zeitschriften. Die wichtigsten Ergebnisse der Arbeit wurden in einer Reihe von wissenschaftlichen und technischen Berichten sowie in den Werken veröffentlicht. Von diesen 8 in Konferenzmaterialien und 12 in Peer-Review-Magazinen.

Volumen und Struktur der Arbeit

In der Einführung werden die Relevanz und Machbarkeit einer solchen Studie begründet, und eine Erstidee der untersuchten Materialien sowie der Grundlage der vorgeschlagenen Modelle, das Verfahren zur Identifizierung der "Referenz" thermophysikalischen Eigenschaften eines Materials basierend auf dem Die Technik von OST-Lösungen wird kurz beschrieben.

Das erste Kapitel widmet sich den Fragen der statistischen Modellierung der thermophysikalischen Eigenschaften von leichten hochkokalen Fasermaterialien. Repräsentative Elemente von Fasermaterialien werden von orthogonalen Zylindern gebildet, die entlang seiner Hauptachsen ausgerichtet sind ( Im ersten Abschnitt des Kapitels beschreibt das Kapitel das Modell der Materialstruktur, die Verhältnisse werden formuliert, indem die Angemessenheit seiner Simulation durch Monte Carlo bestimmt wird. Die Struktur des Status der repräsentativen Elemente und des statistischen Gewichts wird beschrieben.

Im zweiten Abschnitt sind einige Details des Prozesses zum Erzeugen der Eigenschaften repräsentativer Elemente offenbart. Es ist gezeigt, dass das Erfordernis der Gleichwertigkeit der Materialdichte des Materials und der durchschnittlichen Dichte ihrer Systemmodellierung der repräsentativen Elemente den solchen Schlüsselparameter des Modellsystems, als durchschnittlich X des repräsentativen Elements in der Richtungsrichtung auf das externe Wärmeflußmaterial (3RD-Koordinatenrichtung), von der Gleichung der Gleichung

p- \\ t \u003d i ¿\u003d 1 1

Hier ist 8k \u003d 05slk4p, * /, / - Durchmesser und Länge der Faser, der AK-Parameter der Anisotropie des Materials gemäß der Koordinatenrichtung (A3 \u003d 1), P ist die Wahrscheinlichkeit, die durch die Verteilung der Eigenschaften von Die Fasern, c ist die Normalisierung konstant. Mit Ausnahme der Anisotropieparameter zeigen die Werteindizes in der Reihenfolge ihrer Nachfolge an das Material, den Durchmesser und die Länge der Faser an.

Der dritte Abschnitt beschreibt die Verringerung der Anforderungen des verwendeten Speicherverfahrens zum Berechnen der mittelabfälligen Eigenschaften des Modellsystems, das Kriterium zur Steuerung des Ende der Modellierung wird formuliert. In dem vierten Abschnitt ist ein Verfahren zum Bestimmen der thermophysikalischen und elektrooptischen Eigenschaften repräsentativer Elemente angegeben.

Im letzten fünften Abschnitt werden die Fragen der Überprüfung des Modells berücksichtigt, spezifische Beispiele für ihre praktische Verwendung werden gegeben, um die wichtigsten Eigenschaften faseriger Wärmeabschirmungsmaterialien zu bestimmen und zu prognostizieren, einige Details des Koordinierungsvorgangs des Modells mit a Komplex experimenteller und theoretischer Mittel zur Erforschung von Materialien sind offenbart.

W / (m k) - - Berechnung, o Experiment

"Beheizte Grenze" T., Experiment.

t lolodmay grenze "

Abb.4. Die Wärmeleitfähigkeit des Materials TMK-10 und seiner Komponenten p \u003d 1 atm. ¿Exer - experimentelle Daten; Modellierungsergebnisse: - effektiv, AG - Strahlung,). C-leitfähige Wärmeleitfähigkeit.

1600 2400 3 200 4 000 1 (cm)

Fig. 5. Nichtstationäre Erwärmung der TMK-10-Probe bei R \u003d 1 atm. 7 * - die Indikationen des Thermoelements in der Platte mit einer Dicke von 60 mm, der relativen Tiefe der Position des Thermoelements IG \u003d 0; 0,08; B.28; 0,58 und 0,78.

Somit zeigt in FIG. Fig. 4 die Ergebnisse der Berechnung der gesamten Wärmeleitfähigkeit, ihrer Strahlung und der leitfähigen Komponente für das Fasermaterial des TMK-10, das für den Hitzeschild von LA verwendet wird. Die entsprechenden experimentellen Daten werden ebenfalls angegeben. Es ist ersichtlich, dass der Strahlungsmechanismus der Wärmeleitfähigkeit bei Temperaturen von etwa 1050 K und höher in diesem Material herrscht. Der Tag der zusätzlichen Überprüfung des thermophysikalischen Eigenschaftsmodells in der Wärmeabteilung des CAF.601 mai untersuchte experimentell die Regime des nicht stationären Wärmeaustauschs in flachen Schichten von Fasermaterialien, wonach die experimentellen Daten mit den Ergebnissen der Lösung verglichen wurden von nicht stationären Problemen des strahlungsleitfähigen Wärmeaustauschs, der

Abb.6. Prognoseabhängigkeit von der Dicke der Fasern für das Material des TMC-Typs (Durchmesser s). T \u003d 900k, p \u003d 10 "5 atm.

die durch die Ergebnisse der Modellierung ermittelten thermophysischen Koeffizienten wurden verwendet. Die Analyse der Testergebnisse (Abb. 5) zeigte eine gute Einhaltung der experimentellen und theoretischen Ergebnisse für alle Moden von Heizkühlproben. Diese Ergebnisse sowie die Ergebnisse der Wärmeleitfähigkeitsmodellierung mit unterschiedlichem Drücken bestätigen die Angemessenheit des thermischen Modells des Materials, sowohl im Allgemeinen als auch deren Komponenten sowie die Möglichkeit und Machbarkeit seiner Verwendung, um die Eigenschaften von Faser vorhersagen Wärmeabschirmungsmaterialien.

Fig. 6 veranschaulicht die prognostischen Fähigkeiten des Modells. Berechnungen zeigen, dass das Material TZMK-10 beim Ändern der Durchmesser der Fasern und die entsprechende Änderung der Dichte nahe an der optimalen Punkt in voller Wärmeleitfähigkeit liegt, jedoch nicht gemäß dem Kriterium, das für kosmische LA eher bevorzugter ist, da die Die Kosten ihres Transports an den Betriebsort sind erheblich. Das in dieser Hinsicht optimale Material wird durch Erhöhen des Durchmessers der Fasern V.35-Zeiten erhalten.

Das zweite Kapitel widmet sich den Fragen der statistischen Modellierung der thermophysikalischen Eigenschaften von Mesh-Schaums auf nichtmetallischer Basis - einer der vielversprechendsten Klassen von Wärmeabschirm- und Wärmedämmstoffen für kosmische und Luft- und Raumfahrt LA. Erstens bezieht sich dies auf einen Schaumhühnkohlenstoff, an dem dieses Modell beschrieben wird. In dieser Hinsicht ist der einleitende Teil des zweiten Kapitels den grundlegenden Eigenschaften des Glaskohlenstoffakters gewidmet. Der erste Abschnitt beschreibt kurz, beschreibt die Besonderheiten eines thermischen Experiments mit Scund seine Hauptergebnisse.

Der zweite Abschnitt zeigt das mathematische Modell des Mesh-Per-Knopunkts und der Zustand seiner Angemessenheit ist formuliert. Strukturanalyse Unterschiedliche Modifikationen des Schaum-Chicketers zeigten das Vorhandensein von Knoten in diesen Materialien mit einer anderen Anzahl von von ihm ausdämmen. Daher bilden die repräsentativen Elemente eine Knotenkugel und von 3 bis 6 Zylindern-Jumper, die von ihm austreten und entlang der Hauptachsen (in Fig. 3B sind die schwierigste Version). Der Schlüsselparameter des Strukturmodells ist der Beschneidungskoeffizient der Jumper X - der Bruchteil des Jumpers, der in dem repräsentativen Element enthalten ist. Die Bewertung des Durchschnittswerts wird durch die Gleichung bestimmt

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die die gleiche Rolle für Schaumstoffe als Gleichung (1) für faserige Materialien spielt. Hier ist die RS-Leistung der Substanz, die die Basis bildet,

die Indizes 6, c /, / sind mit Knoten, Durchmessern und Springerlinien zusammenhängt.

Im dritten Abschnitt werden die wichtigsten Ergebnisse der mathematischen Modellierung angegeben, die prognostischen Fähigkeiten des statistischen Modells sind im Beispiel der Analyse der Optimalität und der Möglichkeit der Verwendung von Glaskohlenstoff-Schaumstoff-Cus für den thermischen Schutz von Knoten und Systemen des Raumfahrzeugs dargestellt erstellt als Teil eines Flugprojekts in Mercury "Veliatio".

Also stellte sich ein der untersuchten Materialien IUS-ETT1-CP-PCs, der X \u003d 0,8945 entspricht, als nicht optimales Alter in der Wärmeleitfähigkeit, jedoch nahe dem Optimum durch das Yecehe-Kriterium, das es nützlich macht, in das Projekt "ver1so". Die Ergebnisse für Materialien von Materialien und ETP-CP-PCs, insbesondere ähnliche Ergebnisse für die in Fig. 4 und 5 dargestellte TMC, sind in Fig. 4 und 8 angegeben.

o l c), w / und "an ex *. lvy (1), w / und" k 4 w / und "k □ lha), w / m"

150 125 100 75 50 25

o l ^ "p, w" ka / y4 "zu

"0 200 400 600 600 1000

Fig. 7. Volle Wärmeleitfähigkeit ya ", seine leitfähige Silben und Strahlung, Komponente des Materialmaterials, vgl.

Abb.8. Ändern des Criting X & R für IC mit proportionalem

Ändern Sie die Durchmesser der Knoten und der Jumper, ¿¿-mastea, / \u003d 800 ° C.

Das dritte Kapitel widmet sich der theoretischen Begründung des mathematischen Modells der optischen Eigenschaften von leichten hochfesten Hitzeabschirmungsmaterialien. In dem einleitenden Teil werden die Hauptpositionen des spektraloptischen Modells formuliert. Der erste Abschnitt enthält Definitionen und einige Beziehungen sind für die grundlegenden Eigenschaften des Dispersionsstreuungsprozesses durch Partikel der Endgröße in der Vektor- und Skalartheorie angegeben.

Der zweite und dritte Abschnitt des dritten Kapitels widmet sich der Streuung elektromagnetischer Strahlung durch eine homogene Kugel bzw. einen unendlichen direkten Kreiszylinder. In voller Bedeutung, sowohl bekannten als auch ursprünglichen Beziehungen, die für die Bildung des fertigen Energietrags in dem gestreuten Strom erforderlich sind und auf der Grundlage der Anwendung, sowohl Vektorstreustheorie (Theorie) und der Skalar-Beugungs-Theorie, erhalten werden.

Es wird angemerkt, dass das Hauptproblem der Verwendung von Verhältnissen für Zylinder ist, dass sie einzelne Streuung beschreiben, und

spezielles sphärisches Koordinatensystem, deren polare Achse mit der Achse des Zylinders zusammenfällt und einen dummen Winkel mit der Lichtrichtung bildet.

Der vierte Abschnitt widmet sich der Berechnung der Merkmale des Prozesses der Dispersion elektromagnetischer Strahlung durch orthogonale repräsentative Elemente der Strukturmodelle der unter Berücksichtigung des Materials. Insbesondere wurde es in Lösungen von Dispersionsproblemen für kugelförmige und zylindrische Fragmente in das Koordinatensystem des repräsentativen Elements und des gesamten Materials umgewandelt, es ist gezeigt, wie die für einzelne Fragmente erhaltene Beziehungen zur Bestimmung der spektralen Eigenschaften des repräsentativen Element insgesamt.

Beispielsweise werden PV-Indicatrix, die Spektralkoeffizienten der Dämpfung JV, der Streuung ßV und der Absorption AV des repräsentativen Elements durch die Gleichungen bestimmt

jv \u003d w "iaa. & -ßv,

in dem die Summation in allen Fragmenten des repräsentativen Elements durchgeführt wird: der Summationsindex von gt \u003d b für den Knoten, wenn der Schaum der Erkrankung, tf \u003d x, y, z für Fasern (Jumper), n \u003d e, wenn Der Teil des repräsentativen Elements ist frei von Fragmenten. Die Beleuchtungsrichtung des repräsentativen Elements wird durch kugelförmige Winkel der Richtung der Streuungswinkel &,<рв системе координат с полярной осью Oz (3- координатное направление). Эффективности Q рассеяния и ослабления отмечены индексами sea и ext соответственно, радиусы узла и волокон обозначены буквой R. Величины S„x равны площади нормальных проекций фрагментов на плоскость, ортогональную направлению освещения.

Indikatrizen der Streuung des freien Teils des repräsentativen Elements und des Knotens (Entstehung der Kugel kontinuierlich, hängen nicht von der Polarisation der einfallenden Welle und der Azimut der Streuung ab), werden durch relativ einfache Ausdrücke bestimmt.

R. (P, 91 V%) \u003d ~ - B,), qsca¡l \u003d 1, (4)

PWMW,) "* 1-" "2.2-\u003e (5\u003e

und zylindrische Fragmente - komplexere Beziehungen (Streuung mit einem Zylinder hängen von der Polarisation des einfallenden Feldes ab, da die zerstreute Strahlung eine konische Welle bildet)

rg (b,<рщ,<р,)=--Í

1 - ^] \\ taloal,<Р1\<РЛОп<РЛ))\

x8 (in -ine № (in "H\u003e 0) 5 (<р-РЖП"ОЖ. V = х,у,

in dem B ist eine DIRAC-Funktion, eine K-Wellen-Nummer, die OC-algebraische Strahlungswinkel der Strahlung auf die Zylinderachse (y \u003d x £). (RC - Der Winkel zwischen den Flugzeugen von Tropfen und Streuung, C ist der Winkel zwischen der Ebene der möglichen Streuung mit einem Zylinder und einer Ebene des Schwanzes, Winkel und (P3 - Bestimmen Sie die Orientierung der möglichen Streuungsnormalen für Zylinder. Wie Die AU-Winkel, sie werden aus geometrischen Überlegungen bestimmt. Bezogene Verhältnisse werden auch in diesem Abschnitt empfangen. Die Funktionen der T-Elemente der Streumatrizen, die zusammen mit der Effizienz von ¡2, werden in der Theorie der Zerfallkoeffizienten bestimmt der verstreuten Welle auf dem gesamten System von Vektoreigenfunktionen des Maxwell-Systems. Die Wahl eines solchen Systemsystems von Eigenfunktionen ist definiert, wie als Streuungskörpergeometrie bekannt ist.

In den Beziehungen (5) - (7) sind Argumente angedeutet, dass diese Ausdrücke auch in die vorhandene Expressionstheorie für Funktionen in der klassischen Literatur ersetzt werden können (bequem auch in den Abschnitten 2 und 3 des dritten Kapitels).

Da die von der Gleichheit (4), (6), (7) definierten Werte, sind in dem Rechenversuch, das durch Gleichheit (4), (6), (7) definiert sind, in der Rechenversuche schwierig sind. Daher stellt im fünften Abschnitt das dritte Kapitel das ursprüngliche Verfahren zum Bilden von nicht pekularen Ausdrücken für spektrale Indikatrics der Streuung repräsentativer Elemente mit einem beliebigen Zustand für ihre Beleuchtung dar. Seine Verwendung ermöglichte es, eine Art "virtueller Scanner" aufzubauen, die in der Lage ist, alle möglichen spektralen Eigenschaften von repräsentativen orthogonalen Elementen zu bestimmen.

Die Grundidee des Verfahrens basiert auf der Tatsache, dass die Wahrscheinlichkeit der Streuung durch ein repräsentatives Element integral von der Indicatrix abhängt und die Richtungen der Beleuchtung und Streuung kontinuierlich zuordnen muss. Daher ist es möglich, einen Rechenalgorithmus aufzubauen, der solche Wahrscheinlichkeiten für eine bestimmte Reihe von Richtungsrichtungen bildet, und dann wird es nach seiner Renormalisierung erhalten, und dann wird es nach seiner Renormalisierung erhalten, und der entsprechende "nicht singuläre" der diffusen Indicatrix Werte. Das Verfahren verwendet ein Richtungsgitter von 82T-Annäherung an die Methode der diskreten Ordinate (2T mehr 8).

knoten, von denen gleichmäßig die Richtungskugel abdecken, also jeweils

0,5) l \u003d d \u003d 1 ... 2t,

9\u003e i * \u003d k * (und - 0,5), y ^ \u003d -, und \u003d 1 ... i, *, pgl \u003d

"4k, zu<т, (8)

4 (2 "- k +1), k\u003e t,

die Entladung von Richtungen ist innerhalb des Abschnitts seiner Oberfläche mit einem Bereich von bis zu \u003d P! [T (t +1)] sowie das Raster der Richtungen enthalten

C, "\u003d \\ .V (" ~ 0 -5)\u003e .v \u003d - "n \u003d 1"

4k ", ku<т п!2-\ау\

A (2T-KU + \\), Ku\u003e T "" ID

das ist an den Zapfen der Zylinderstreuung (y \u003d Schub ungefähr der gleichen Dichte diskreter Richtungen wie das Gitter (8).

Fixiere jede Leitung der Beleuchtung. Wir wählen willkürlich für eine der möglichen Regeln der Streuung von ELU) \\ \u003d x, y, r, b für jedes Fragment des repräsentativen Volumenselements. Sie werden durch willkürlich ausgewählte Winkel F, SU £ und feste Winkel 0, / R, bestimmt. Normal - sind Funktionen der folgenden Winkel: für zylindrische Fragmente ^ x), v x, y, ea (in "<р-<р,), для узла пеноматериала е1к(0-01,гр). Нормалям соответствуют пары сферических углов {в^фц} с такими же индексами. Выбрать нормали рассеивания можно с помощью введенных дискретов направлений, перебирая возможные варианты.

Die Streuung in Richtung jedes der ausgewählten Normalität erfolgt durch Fragmente des repräsentativen Elements mit einer Wahrscheinlichkeit, die auf Gitter (8), (9) geschrieben werden kann, nicht syngular ohne Verwendung von ¿-Funktionen, nämlich 0; \u003d; s , y)

Jede der bereits ausgewählten Normalen wird implementiert, wenn ein repräsentatives Element als Ganzes gegeben wird, zufällig mit der Wahrscheinlichkeit

Durchschnittliche Normalen von Fragmenten mit Wahrscheinlichkeiten (11) erhalten wir die wirksame Normalität der Streuung mit einem repräsentativen Element, dessen, dessen Theoretheorie der Wahrscheinlichkeit entspricht, der dem Produkt der Wahrscheinlichkeiten entspricht (10)

rT "P ^ \u003d X, Y, G, E, B, (11)

Die Wahrscheinlichkeit von ru, kann als statistisches Gewicht der Richtung der Richtung betrachtet werden (oh<рп,к} сетки (8), в окрестность ДП которого ориентирован вектор е^. Перебирая все возможные значения дискретных элементов набора С,Су,<р5гАь, где гр, (£, ве, суммируя статистические веса, относящиеся к одному дискрету направления, можно поставить в соответствие каждому дискретному направлению (8) накопленный статистический вес РгЕп.к- После очевидной его перенормировки нетрудно получить для дискретных направлений {вь<рп.к} вероятность рассеивания Р и индикатрису р

t.l, \u003d i l) \u003d (12\u003e

für nichtpolarisierte monochromatische Strahlung, fällt auf das repräsentative Element in Richtung der vorbestimmten Winkel in "<р1 сферической системы координат.

Der sechste Abschnitt bietet einen optimierten Algorithmus zum Aufbau von Streuübersetzungen für ein repräsentatives Element, das in Richtung einer der Hauptachsen bedeckt ist. Somit erhielten in * Abschnitten 4-6 die dritten Kapitel die Hauptbeziehungen, die die Arbeit des "virtuellen Scanners" bestimmen, der es ermöglicht, die wichtigsten spektraloptischen Eigenschaften repräsentativer Elemente von Strukturmodellen von Materialien in, sowohl Theorien als auch die Skalare-Beugungstheorie.

Das vierte Kapitel konzentriert sich auf die Hauptergebnisse von Rechenexperimenten, um die optischen Eigenschaften hochporöser Materialien zu bestimmen. Der erste Abschnitt des Kapitels ist mit Fragen der Verifizierungs- und Testschlüsselprogramme gewidmet.

Der zweite Abschnitt zeigt die Ergebnisse der Modellierung der spektralen Eigenschaften repräsentativer Elemente. Somit ist in Fig. 9 eine typische Ansicht der Streuspektren und der Absorption des repräsentativen Elements des Schaums von Glaskohlenstoff in Mash-CP-, bei Temperaturen t \u003d 500k aufgetreten. Die Durchmesser des Knotens und der Jumper sind durch Quadrate auf der horizontalen Achse gekennzeichnet. Aus der Figur folgt beispielsweise, dass sich die höchsten Gipfel der Absorptionsresonanz dieses Materials in dem Spektralbereich befinden, der direkt die Durchmesserwerte des Knotens und der Jumper enthält.

Bei einer Erhöhung der Wellenlänge tritt in den Absorptions- und Dispersionsprozessen eine gewisse Kohärenz von resonanten Phänomenen auf, die in den in den Spektren beobachteten Spektren beobachtet wurde, die durch die Normale der homogenen flachen Schichten beleuchtet und bekannt ist. In diesem Bereich beginnt ein repräsentatives Element (sowie das Material als das gesamte Material) als homogener Umwelt zu verhalten.

Bei einer weiteren Erhöhung der Wellenlänge schwächt resonante Phänomene, das Material wird optisch transparent. In der Region kürzer Wellen, resonante Phänomene von schwach, ist die Änderung der spektralen Koeffizienten der Charakter kleiner Schwankungen in der Amplitude einiger Mittelwerte, und das unter Berücksichtigung des Gegenstands verhält sich fast als konservatives Umfeld mit konstanten Eigenschaften. Die Simulationsergebnisse zeigen auch, dass die Penny-Tank-Gattung die Genauigkeit der Beschreibung der durchschnittlichen Strahlungseigenschaften mit zunehmender Temperatur zunimmt.

Darüber hinaus sind im zweiten Abschnitt die interessantesten Ergebnisse der Arbeit des "virtuellen Scanners" angegeben. Als Beispiel in FIG. 10A zeigt die Wahrscheinlichkeit einer Dispersion eines der repräsentativen Elemente. In Azimut integriert und in den polaren Koordinaten des Indikators dargestellt, ist in Fig. 2 gezeigt. 106.

Abb.9. Absorptions- und Streuspektren von einem repräsentativen Element der geschäumten Glasnut ns us etp-sr-yashag

(a) 0, \u003d ZO °, sphärische Koordinaten (B) in, \u003d 60 °, polare Koordinaten

Abb.10. Spektralwahrscheinlichkeit (A) und polare Indicatrix (B) eines der repräsentativen Elemente des Fasermaterials TMK-10. Azimutbeleuchtung f; \u003d 0 ° ", x \u003d 1,15 μm.

Berechnungen zeigen, dass die Lichtrichtung signifikant die Streuung repräsentativer Elemente beeinflusst. In FIG. 10A ist eine gut sichtbare "Beugungsschleife" von Fasern. Polar-Indicatrix in FIG. 106 Es ist viel schwieriger als häufig verwendete Modellkennlinien. Darüber hinaus bietet dieser Abschnitt die Ergebnisse der Analyse der Analyse der Auswirkungen und anderer Faktoren, die die Indicatrix der Streuung des repräsentativen Elements beeinflussen.

Feige. 11. Spektralwahrscheinlichkeit und polare Indicatrix der Streuung von TMK-YU für verschiedene Wellenlängen und / (G ~ 0,3. -19-

Im dritten Abschnitt, am Beispiel des Materials TMK-10, werden die spektralen optischen Eigenschaften des gesamten Materials insgesamt die Simulationsergebnisse mit den bekannten Ergebnissen von spektralen Experimenten verglichen. Die Möglichkeiten eines statistischen Modells zur Identifizierung der Eigenschaften des Materials wurden demonstriert, seine Indicatrix wurde untersucht, der Prozess der Einstellung des optischen Einstellungsmodells auf dem untersuchten Material ist offenbart.

Wenn beispielsweise bei der Bestimmung der spektralen Anzeichnungen der Materialstreuung bestimmt, wurde die Intensität der zufälligen Elemente der Strahlung, die auf seine repräsentativen Elemente fällt, in einem sphärischen Koordinatensystem mit einer polaren Achse azimutisch unabhängig betrachtet, wobei der Fall auf der Hitzeschildschicht ausgerichtet ist des externen Wärmeflusses.

Die Abhängigkeit der Intensität aus dem polaren Winkel wurde durch die Verteilung von Heni-Greenshein bestimmt, deren Parameter, dessen Parameter gleich dem Parameter der Asymmetrie der Strahlung ausgewählt wurde, von repräsentativen Elementen diffundiert und durch ihre Probe gemittelt wurde. Mit einer solchen Wahl der GUS ändert das Material während der Dispersion nicht den Grad der Asymmetrie von Strahlung, der eine ähnliche Wahl bestimmt. In FIG. 11 Die spektrale Wahrscheinlichkeit und polare Indicatrix der Streuung des Fasermaterials TMK-10 für eine Reihe von Wellenlängen aus dem durchscheinenden Bereich seiner Transluzentheit und gemäß den Ergebnissen der Modellierung des Werts des ZNS \u003d 0,3 für dieses Material ist gegeben.

Es wurden auch die Simulationsergebnisse gezeigt, dass mit einer Erhöhung der Wellenlänge außerhalb des Bereichs der Durchlässigkeit von Wärmeabschirmungsmaterialien TMK, der TZM und sie von solchen faserigen hocharme Materialien in ihnen, der kooperative Effekt von Multilayer ™, wenn Strahlung fängt Dissipation, aufgrund der es bereits unabhängige Dispersion durch Fasern ist, die nacheinander in Richtung Beleuchtung angeordnet sind. Das spektrale optische Modell hochhärtender pharmazeutischer Materialien, auf der auf der Grundlage der Theorie und ihrer Folgen konstruiert wurde, ermöglicht insbesondere solche Einschränkungen dieser Theorie, was nur unabhängige Dispersion durch Fragmente des Materials berücksichtigt.

Abb.12. Abhängigkeit von der Temperatur eines effizienten Multiplizierers des Cop-Materials

TZMK-10 für p \u003d 1 atm und p \u003d 10 "5 atm. L y - Wellenlänge aus dem Gesetz von Wizzy.

Es stellte sich heraus, dass er, um den angegebenen kooperativen Effekt aufzunehmen, er reicht aus, um einen Multiplizierer des COP - dem Koeffizienten einzugeben - dem Koeffizienten, zu dem die Querschnitte der Streuung und die in der Theorie der Theorien erhaltenen Dämpfung multipliziert werden sollten. Es kann als Anzahl der Schichten von Fasern interpretiert werden, die gemeinsam an den Prozessen der Absorptions- und Streuung beteiligt sind. Ein Beispiel für die Temperaturabhängigkeit des COP für das Material TMK-10 ist in Fig. 11 gezeigt. Die scheinbare Korrelation seiner Werte wird mit dem Wert der Strahlungswellenlänge vom Gesetz der Flügelverschiebung nachverfolgt.

Die Modellierung zeigte auch, dass in den Net-Schaumschäumen des SC-Typs, des YAR usw., in denen die Porengrößen signifikant höher sind als die von Fasermaterialien, die im Rahmen der Theorie erhaltenen Ergebnisse müssen nicht an eingestellt werden alle.

Das fünfte Kapitel widmet sich der Analyse und Entwicklung von Gittermethoden zur Lösung der spektralen Strahlungsübertragungsgleichung. Im einleitenden Teil des Kapitels ist die Durchführbarkeit der Durchführung einer solchen Analyse und der Möglichkeit der Verwendung einer kinetischen Gleichung bei der Beschreibung von Strahlungsheizropenos in stark porösen Materialien in stark porösen Materialien begründet. In dem ersten Abschnitt ist gezeigt, dass das Problem der Übertragung von monochromatischen Strahlung in einer flachen Dicke C1 mit einem gegebenen Temperaturprofil die Form hat

M 0), i\u003e 0\u003e (14\u003e

wo i - die spektrale Intensität, der Index der Gleichgewichtsstrahlung, der M-Koordinat über die Schicht B, die polare Achse mit der gasorientierten Achse in Richtung der Wärmeübertragung zusammen,

sG (G 'C, (I1) \u003d - C-1 ¡P (G, 0.-P1) C1 (PC1 (RG, gemittelt von einem Azimut des Indikators.

Die Probleme bei der Lösung der Gleichung (13) sind mit seinem integralen Charakter verbunden, das Vorhandensein eines kleinen Koeffizienten vor dem Derivat, und auch so, dass viele hochbeständige Wärmeabschirmmaterialien mit ausreichend hohen Temperaturen in Bezug auf Strahlung mit Medien praktisch konservativ sind Welcher Streuungskoeffizient wesentlich ist, übersteigt mehrere Aufträge den Absorptionskoeffizienten.

Der zweite Abschnitt bietet eine kurze Beschreibung der am häufigsten verwendeten numerischen Methoden. Im dritten Abschnitt wird eine explizite One-Hawk-Methode des Einstiegs analysiert, um die stationäre Emissionsübertragungsgleichung zu lösen, an deren Beispiel die Hauptursachen für die Probleme der Anwendung expliziter Gittermethoden zur Lösung von Problemen (13) - (15) können verfolgt werden. Im vierten Abschnitt werden die wichtigsten Ideen und Techniken von Spaltungsmethoden für einen expliziten, kombinierten und impliziten Annähergeräten diskutiert.

gleichungen. Im fünften Abschnitt wird ein zwei mit dem Prinzip des Predictor-Corrors "aufgebaute Methode geöffnet, wobei die Ursachen der Entstehung unvernünftiger Probleme mit einem solchen Verfahren zur Annäherung des Problems geöffnet werden.

In dem sechsten Abschnitt des fünften Kapitels formulierte das nächste ziemlich einfache und wirksame Verfahren der Einrichtung zur Lösung eines stationären Problems (13) - (15), basierend auf der Spaltung seines Bedieners "nach physikalischen Prozessen" und bestehend aus den folgenden drei Stufen (T-Shag einer fiktiven Zeitmethode und - in der Variablen d):

1. Schritt "Konvektivtransfer" von Photonen mit einer effektiven Rate von c \\

/;, (1 + ^ t! Und) -! K, k \u003d p2 ~ 1 ..... 1

/; (1 - / l) + /;, ^ // l, k \u003d 2, ..., pg

2. Treffen mit den Streugs-Effekten:

C2 / 5 (^) \u003d C "E (g, //) + №) A (2, m, n) mit" 3 (^) c1m1, (17)

3. Der Schritt des Bilanzierens auf die Auswirkungen von sekundärer Strahlung und -schwächung:

c \u003d + x (A (2) 1Y (G) -. (18)

Die praktische Anwendung zeigt die Einfachheit und Effizienz der angegebenen Methode. Das Verfahren hat eine numerische Diffusion, die Iteration (16) - (18) in der Implementierung des Stabilitätszustands (16) konvergiert. Die Konvergenz des Verfahrens ist praktisch unabhängig von der Auswahl des Ausgangszustands sowie der Struktur einer stationären Lösung, die, wie sie für solche physikalischen Systeme sein sollte, ein Zustand eines Attraktors ist, abhängig von den Task-Parametern. Natürlich sollte in solchen Berechnungen die kontinuierliche Kontrolle über die unklare stationäre Gleichung in den Knoten des Differenzgitters auch durchgeführt werden. Im Beispiel der Schicht der Wärmeabschirmungen, L CS, ETP-CP-PC wird die Strahlungsentspannung als stationärer Zustand einer ausreichend groben anfänglichen Annäherung angesehen. Es wird gezeigt, wie sich es sich dabei verhält, die Intensität der Strahlung und des Unentschiedens (das Differenzmodul des linken und rechten Abschnitts) der Gleichung (13) zu lösen.

Im sechsten Kapitel wird ein originales hochpräzisses extremes, extremes Verfahren zur Lösung des Fredholmas der integralen Gleichung des 2. Typs beschrieben, der auch angewendet werden kann, um das stationäre Problem der Strahlungsverteilung in einer flachen Schicht aus inhomogenes und anisotropisch streuendes Material zu lösen. Im ersten Abschnitt wird das Strahlungsproblem in der Schicht zunächst auf die Form bekannter integraler Strahlungsübertragungsgleichrationen reduziert und dann in eine einzige Fredholm-Gleichung der zweiten Art umgewandelt, wonach der folgende Typ dauert

/ Du) - | £ (<й,(о)/„(а>) Layer \u003d / "(<»), (о = (г,//)еП = х[-1,1], (19)

/ Dm) \u003d (1 - 0 (- / o) / dh) + (1 ~ in (c)) / _ ("). Kdsh.yu,) \u003d in (g - g1) p ^ ("i, gc) a (g1, c, c1), agdsh.zo,) \u003d 0 (7, - d) rh<я,2\)сг{г1,//,//,),

p + (yu, g.) \u003d - /? C0rs ", 2" d), g,) \u003d - /? (2,) p (~ m, 2, g,), m m

/ + (O\u003e) \u003d (0) /\u003e (/ l0, g) + - | a (g,) 1, "(g,) p (p, g" d)<&, И о

p (/ 4, a, b) \u003d e * ",

° - Hevisade-Funktion. Oh, dt.<0

Im zweiten Abschnitt werden die Hauptprobleme, die sich bei der Lösung der Gleichung (19) ergeben, untersucht. Sie sind mit der Nestbarkeit des Kerns der Gleichung (19) in der Region kleiner Modulo der Werte der Variablen c und der hohen Empfindlichkeit des integralen Bedieners in die Genauigkeit der numerischen Integration verbunden. Beispiele für eigentümliche "Zerstörung" der Betreiber der integralen Gleichung sind in ihrer unzureichenden Annäherung (Abb. 13) gegeben, wobei die Bedingungen für die Konvergenz des Verfahrens von einfachen Iterationen formuliert sind.

Der dritte Abschnitt liefert eine extreme Einstellung des Problems für die Gleichung (19), deren Lösung vorgeschlagen wird, um festzustellen, dass die Funktionalität des Restes minimiert wird

L1U) \u003d 0,5 \\\\ A-1U- / x, (20)

Und ■! "(&) \u003d CO) - plas.co ^ / doa)<&),

SHCH CP), / OIR "SH) und und ^ - einige Hilbert-Räume (normalerweise 1 ~ Ass).

Abb.13. Ein Beispiel für die Wirkung des integralen Bedieners in die Gleichung (19) an eine lineare Funktion: (a) - genau, (b) - mit unzureichender Genauigkeit der Integration.

Da der Operator A linear linear ist, wird der Funktionsgradient (20) durch ein bekanntes Verhältnis \u003d gezeigt,

dass der konjugierte Bediener und Gradient J "(IV) sind

A * ■ / (") \u003d co) - k (<а1,<я))/(е>^&1

Dm (s)) \u003d f)) - / o (°\u003e) + ^ (© "O / ^ yu,) * / ©, -

- ^ a ^ o ^ x ^ + durso ^ g ^ co,)<&!), + ^(ю,©) |^(с1)1,С1)2)и(со2)^со2<яЬ1.

Um das restliche Funktionsfunktion (20) zu minimieren, wird vorgeschlagen, die Option des Verfahrens von Konjugatgradienten zu verwenden.

"♦ I C, \u003d / * ■ /" (") + /, £, -, 5 und \u003d 0,1,2.

_ (/ * Y "(c), Süd" __ II / * ■ / "(" ") II1

in dem das Methoden der Regularisierung angewendet wird, das die Funktionalität (20) nicht ändert und den Anforderungen an die Genauigkeit der Annäherung der Bediener der Gleichung (19) verringert. Der letztere Umstand ist auch sehr wichtig

da die in der Funktionsgradient (20) enthaltene integrierte Integrale erhebliche Ressourcen erfordert. Die erhöhte Stabilität (21) im Vergleich zu bekannten Varianten des Verfahrens von konjugierten Gradienten wird durch die Verwendung stabilisierender Transformationen erreicht

2 g 2 - 77 1 * und \u003d -g \u003d ^ [a-c-g \u003d - s (-g \u003d 1-) und (t]) (1t]],

Yar yar über yar

a \u003d 5y h - ^ \u003d - r - ^) und (g]) s / t],

dg r yar um% / p

operator / *, in dem es sich mit dem Bediener 1 des hyilberter Raums des Raums y \u003d R2, xx2 [-], 1] mit einem Skalarprodukt konjugiert

und koordiniert mit ihm die Norm, in der Hilbert-Raum der Lösungen und. Somit wird die Suche nach Lösungen (19) tatsächlich unter Verwendung des üblichen Verfahrens von konjugierten Gradienten durchgeführt, jedoch im Raum der snotherischen Funktionen V mit einer metrischen Metrik stärker als in II, in dem Sinne, dass die Konvergenz normal ist, um der Norm zu folgen und . Im Quellraum der Lösungen und im Ausland. Die auffälligste Arbeit herrscht präzise einen umfassenden Ansatz, der ein ausreichend tiefes und umfassendes Materialstudium bietet, wodurch ihre prognostischen Modelle im technologischen Prozess der Forschung und Entwicklung einbezogen werden. Da in unserem Land viele grundlegende Arbeiten in den Methoden der Identifizierung von Immobilien- und Modellierungsmaterialien durchgeführt wurden, wurden in unserem Land eine Reihe bemerkenswerter Studien der Eigenschaften hochphasenierter Materialien von russischen Wissenschaftlern durchgeführt. Bislang in vielen Materialstudien geht jedoch ein erheblicher Teil der Informationen verloren, da die Modellierung in ihnen nicht gilt, und das Verfahren zur Interpretation der Ergebnisse des trivialen Experiments.

Bestehende mathematische Modelle hochporöser Materialien und sind jetzt weitgehend von perfektem Weg entfernt. Oft wird der optische Teil in ihnen geschwächt, da in diesen Modellen Beugungseffekte vernachlässigen, die durch Abschirmwirkung ersetzt werden. Die Richtigkeit dieses Ansatzes zur Modellierung von Eigenschaften mit Whitzabschirmmaterialien mit einer Porosität von mehr als 90% ist ausreichend zweifelhaft, da die Rolle der Strahlung in Wärmeaustauschverfahren bei hohen Temperaturen ziemlich groß ist und die Wechselwirkung von Strahlung mit dem Körper sehr schwierig ist, hängt sehr schwer ab auf den geometrischen Eigenschaften des Körpers auch im Fall der Körper der einfachsten Form. Bei Modellen, die die Beugungsprozesse berücksichtigen, werden nur kugelförmige Fragmente berücksichtigt, oder die Merkmale der Materialstruktur werden nicht berücksichtigt, oder es gibt Einschränkungen zur Art der Beleuchtung von Fragmenten. In solchen Modellen besteht infolgedessen keine ausreichende Anzahl freier Parameter, die es ermöglichen, die Angemessenheit der Beschreibung sicherzustellen oder aus physikalischer Sicht inakzeptabel eingesetzt zu werden. Möglichkeiten, die Modellierungsergebnisse einzustellen. All dies verringert die Möglichkeit, die Genauigkeit, die Genauigkeit, die Genauigkeit, die Wirksamkeit mathematischer Modelle, die die Wärmeaustauschprozesse in thermischen Schutz- und Wärmedämmstoffe beschreiben.

Somit ist die Erstellung einer umfassenden Methode der mathematischen Modellierung, der Forschung und der Vorhersage von Immobilien, die hilft, Hitzeschildmaterialien mit bestimmten Eigenschaften zu erstellen, für eine Reihe von Branchen mit einem aktuellen wissenschaftlichen Problem. Um es zu lösen, werden in dieser Dissertation eine Reihe von Problemaufgaben gelöst, nämlich die Aufgaben:

Verbesserung des bestehenden statistischen prognostischen mathematischen Modells der Struktur und der thermophysikalischen Eigenschaften von faserigen Hoch-pharmazeutischen Materialien, die für LA-Hitzeschirme verwendet werden;

Entwicklung eines ähnlichen Modells für leichte Mesh-Materialien, das auch für LA-Hitzeverschiebungen verwendet werden kann;

Entwicklung der Wechselwirkung von elektromagnetischer Strahlung mit Elementen mathematischer Strukturmodelle der Struktur basierend auf einer klassischen elektromagnetischen Theorie (Theorie von MI), seiner Folgen und der Skalartheorie der Beugung;

Entwicklungen auf dieser Grundlage des mathematischen Modells der spektralen optischen Eigenschaften von leichten hochfesten Hitzeabschirmungsmaterialien;

Entwicklung wirksamer Methoden zur Berechnung der Verfahren der Strahlungsübertragung in leichten High-resistenten Wärmeabschirmungsmaterialien.

Die Arbeit besteht aus der Einführung, sechs Kapitel und Schlussfolgerung.

Fazit these zum Thema "Methodik der Forschung und Vorhersage von Eigenschaften von hochartigen pharmazeutischen Materialien zum thermischen Schutz von Flugzeugen"

Fazit

Die wichtigsten Ergebnisse der Arbeit sind wie folgt:

1. Das Problem der Entwicklung einer umfassenden Methodik zur Untersuchung der physikalischen Eigenschaften von hocharme Faser- und Netzmaterialien für den thermischen Schutz La, basierend auf der Simulationsmethode von Monte Carlo, ist gegeben. Dafür wurden statistische mathematische Modelle erstellt, die die Struktur, thermophysikalische, elektrische und spektrale Eigenschaften dieser Materialien abdecken. Die Modelle zum ersten Mal in der Weltpraxis kombinieren die Buchhaltung realer statistischer Muster der Struktur des Materials mit einer ziemlich vollständigen Beschreibung von Strahlungsprozessen und thermophysikalischen Eigenschaften. Die Zuverlässigkeit des thermophysikalischen Materials der Materialien wird durch die Tatsache bestätigt, dass: a) seine Einstellung möglich ist, in der die Ergebnisse der Berechnung der Wärmeleitfähigkeit und der Wärmekapazität mit unterschiedlichen Drücken und Temperaturen vollständig den Ergebnissen der Versuche von Mai entsprechen und viam; b) Abweichungen von Temperaturen, die bei der Lösung von nicht stationären Problemen des strahlungsleitfähigen Wärmeaustauschs mit den berechneten thermophysikalischen Koeffizienten und Temperaturen, die in Mai mit einer experimentellen Untersuchung des nicht stationären Wärmeaustauschs in Fasermaterialien bei verschiedenen Modi ihrer Erwärmung oder Kühlung erhalten wurden , erreichen Sie 5% nur zu einer hohen Heizrate und in anderen Fällen weniger als 1%. Die Genauigkeit des spektralen Modells von faserigen Materialien wurde durch korrespondierte innerhalb des Fehlers des Experiments der Ergebnisse der Modellierung des spektralen Absorptionskoeffizienten (Modellierungsfehler unter 13,4%) und dem spektralen Transportkoeffizienten der Strahlungsdiffusion (Modellierungsfehler unter 5% unter 5%) bestätigt. ) des tmk-10-Materials experimentelle Ergebnisse der RAS. Alle experimentellen Ergebnisse wurden von ihren Autoren auf zertifizierten Geräten erhalten und veröffentlicht.

2. Die Möglichkeit der Verwendung der erstellten mathematischen Modelle des statistischen Typs ist als ein Mittel zur Prognose nachgewiesen, so dass er nach dem Einrichten des Modells an experimentelle Daten auf irgendeinem Material ermöglicht wird, um eine Vielzahl von Merkmalen der ähnelnden Materialien vorherzusagen und erheblich vorherzusagen reduzieren ihre experimentellen Studien.

3. Eine Modernisierung des zuvor entwickelten statistischen Modells (OM Alifanov, na bogogov) der Struktur und die thermophysikalischen Eigenschaften von hocharme Fasermaterialien zum thermischen Schutz von LA wurde durchgeführt, wodurch er in ein allgemeineres Modell von thermophysikalisch umgewandelt wurde, Elektrische und spektrale Eigenschaften, anwendbar, nicht nur für faserige, sondern auch zu Mesh-Materialien für den thermischen Schutz und zur Bestimmung der Wärmekapazität, der vollständigen Wärmeleitfähigkeit und ihrer Komponente, spezifischer elektrischer Widerstand, komplexer Dielektrizitätskonstante und Brechungsindex, spektrale Absorptionskoeffizienten, Streuung und Verbreitung von Strahlung, streuenden Anklagen. Das modernisierte Modell ist effektiver, da in ihm: a) eine Verallgemeinerung durchgeführt wurde, die eine Beleuchtung von Materialfragmenten aus beliebigen Richtungen zulässt; b) die Möglichkeit, das Volumen repräsentativer Elemente im Prozess der Erzeugung ihrer Sequenz einzustellen, ist implementiert, wodurch die erforderlichen Werte der durchschnittlichen Massendichte auf einer kleineren Probe erhalten kann; c) Ein spezielles Mittelwertalgorithmus wird verwendet, um den zur Berechnung der Durchschnittswerte der Eigenschaften der Folge repräsentativer Elemente erforderlich zu dürfen.

4. Gleichungen, die erhalten wurden, um die durchschnittlichen Größen repräsentativer orthogonaler Elemente hochporöser Materialien zum thermischen Schutz von LA zu bestimmen. Diese Werte sind für die korrekte Organisation der Simulation dieser Materialien von Monte Carlo erforderlich.

5. Verfahren zum Berechnen der Strahlung und leitfähigen Komponenten einer technischen Wärmeleitfähigkeit, die durch höhere Genauigkeit gekennzeichnet ist (unter Berücksichtigung der Anisotropie beim Beleuchten von Materialfragmenten) und der Effizienz (Mittelwertbildung, Variation des Volumens bei der Erzeugung repräsentativer Elemente).

Der Effekt der Werte der Eigenschaften der Formierstoffen auf die Materialeigenschaften wird untersucht, es ist gezeigt, dass diese Werte durch die Ergebnisse der Modelleinstellung in ein bestimmtes Material bestimmt werden können.

7. Analytisches mathematisches Modell der Wechselwirkung von Strahlung mit einem repräsentativen orthogonalen Element eines Hochphasenmaterials, das die Möglichkeit seiner Beleuchtung in willkürlicher Richtung ermöglicht, und das Prinzip des Betriebs des "virtuellen Scanners" ist ein Software-Tool Ermöglicht das Erhalten und Erforschen des kontinuierlichen Strahlungsmusters, das durch repräsentative orthogonale Elemente des Materials dispergiert ist. Die Genauigkeit und Genauigkeit der Modellierung der Wechselwirkung von Strahlung mit Materialien mit Materialleinen wird durch Übereinstimmung der Ergebnisse von Testberechnungen mit den in der klassischen Literatur in der klassischen Literatur in der Theorie der Theorien bestätigt.

8. entwickelte Methoden zur Berechnung von nicht pkulärer Weise definiert und daher für Rechenversuche der spektralen Indicatrix-Streuung von leichten Wärmeabschirmmaterialien geeignet: ein Verfahren, das durch die Möglichkeit ist, repräsentative Elemente aus beliebigen Richtungen beleuchtet, und ein vereinfachtes Verfahren zum repräsentativen orthogonale Elemente, die entlang eines der zylindrischen Fragmente beleuchtet.

9. Eine numerische dreistufige Niederlassungsmethode wurde entwickelt, um das Strahlungsübertragungsproblem in einer flachen Schicht aus La-Hitzeschild zu lösen, was im Vergleich zum traditionell verwendeten Zweihau-Verfahren einen höheren Rechenstabilitätsbestand aufweist. Nicht traditionell mit der integralen Gleichung des Fredholmas der zweiten Art, Annäherung an die Untersuchung der Strahlungsübertragung in flachen Schichten hochfester LA-Wärmeschutzschichten. Innerhalb seines Gerüsts wurde ein numerisches Verfahren zur stabilisierten funktionellen Minimierung entwickelt, um das Strahlenübertragungsproblem in einer flachen Schicht aus La-Heat-Stash zu lösen, sodass noch diskontinuierliche Lösungen mit hoher Genauigkeit erhalten können. Die Genauigkeit der Methoden wird unter Verwendung herkömmlicher Methoden zur Analyse von Computing-Algorithmen erstellt, als Folge, dass numerische und analytische Lösungen von Testaufgaben, Restkontrolle während der Lösung verglichen werden.

10. Erstellt eine Reihe von Programmen sowohl von der mathematischen Modellierung der Eigenschaften von Hoch-Pharmazeutika- als auch Maschenmaterialien, die für Hitzeschilde von LA verwendet werden, und durch Lösen von spektralen kinetischen Strahlungsproblemen in ihren flachen Schichten. Modellierung der Eigenschaften von Schaumzellkohlenstoff. Die Prognose der thermophysikalischen Eigenschaften einer Anzahl von Wärmeabschirmungsmaterialien, die es ermöglichen, diese Materialien relativ zu verschiedenen Qualitätskriterien zu optimieren, was für das Design der potenziellen Hitzeabschirmungssysteme von LA wichtig ist. Eine Analyse der Möglichkeit und der Optimalität der Verwendung von Schaumzellenkohlenstoff im internationalen Weltraumprogramm "Velialoto" wurde durchgeführt. Nach den Ergebnissen der Studien werden spezifische Empfehlungen angegeben.

Die Dissertationsergebnisse wurden wiederholt in wissenschaftlichen Konferenzen berichtet und in den Werken veröffentlicht. Von diesen werden 12 Arbeit in von VAC empfohlenen Publikationen veröffentlicht.

Literaturverzeichnis Cherepanov, Valery Veniaminovich, Dissertation über die Themenstärke und thermische Regime von Flugzeugen

1. Alifanov OM, mathematische und experimentellesimulation in der Überprüfung der Luft- und Raumfahrt. 1.i Acta Astronáutica. 1997. V. 41. S.43-51.

2. Alifanov O.m., Gerasimov B.P., Elizarova T.G., Zaitsev v.k., Theiner-Kein B.N., Shilnikov E.V. Mathematische Modellierung komplexer Wärmeaustausch in dispergierten Materialien. // IFJ. 1985. T.49. №5 S.781-791.

3. Konondratenko A.V., MOISEEV S.S., Petrov V.A., Stepanov S.V. Eine experimentelle Bestimmung der optischen Eigenschaften der faserigen Quarzisolation. // TVT. 1991. T.29. №1 S.134-138.

4. Dombrovsky l.a. Berechnung der spektralen Strahlungseigenschaften der Quarzfaser-Wärmedämmung im Infrarotbereich. // TVT. 1994. T.32. №2 . Mit.209-215.

5. Galaktino A.V., Petrov V.A., Stepanov S.V. Gelenkstrahlungsleitende Wärmeübertragung in der Hochtemperatur-faserigen thermischen Isolierung von Orbitalfahrzeugen wiederverwendbarer Verwendung. // TVT. 1994. T.32. Nummer 3. S.398-405.

6. Galaderv a.e. Gesellschaft v.n. Die Entstehung von Siliciumdioxid-Nanopartikeln in einem geschlossenen Bereich. Computerexperiment. // TVT. 2003. T.41. Nummer 3. S.386-394.

7. Gadzhiev G.G. Thermische und elastische Eigenschaften von Keramiken auf Basis von Zinkoxid bei hohen Temperaturen. // TVT. 2003. T.41. №6 S.877-881.

8. KOPTEV A.A. Die Wirkung der thermischen Zersetzungsparameter auf die Effizienz von Polymerheizabschirmungsmaterialien. // TVT. 2004. T.42. №2 S.307-312.

9. MOISEEV S.S., Petrov V.A., Stepanov C.B. Die optischen Eigenschaften der Wärmedämmkeramik von Mikroballonen aus Aluminiumoxid. // TVT. 2004. T.42. №1 S. 137-142.

10. Dombrovsky ji.a. Ungefähre Emissionsstreumodelle in Keramiken aus hohlen Mikrokugeln. // TVT. 2004. T.42. №5 S.772-779.

11. Alifanov OM, Budnik S.a., Nenarokomov A.V., Mikhaylov v.v. und Ydine v.m. Identifizierung von thermischen Eigenschaften von Materialien mit Anwendungen für Raumfahrzeugstrukturen. // Inverse Probleme in Wissenschaft und Ingenieurwesen. 2004. v.12. S.771-795.

12. Stolyarov E.P. Modellierungsprozesse in thermischen Sensoren basierend auf der Lösung von inversen Wärmeleitfähigkeitsproblemen. // TVT. 2005. T.43. №1 S.71-85.

13. Erhaltung A.B., Zeodinov M.G., Konodevskaya M.e. Bestimmung der Wärmeleitfähigkeit und der Strahlungsgraphitfähigkeit bei hohen Temperaturen. // TVT. 2005. T.43. №5 S.791-793.

14. MOISEEV S.S., Petrov V.A., Stepanov C.B. Optische Eigenschaften von hochbeständigen Quarzkeramiken. // TVT. 2006. T.44. №5 S.764-769.

15. MOISEEV S.S., Petrov V.A., Stepanov C.B. Optische Eigenschaften von hoch-Aliorenkeramiken aus Calciumfluorid. // TVT. 2007. T.45. №5 S.707-712.

16. Entwürfe und Technologien zur Herstellung von Produkten aus nichtmetallischen Materialien. // Abstracts der XVIII-Internationalen wissenschaftlichen und technischen Konferenz. Obninsk, 23-25, 2007

17. MOISEEV S.S., Petrov V.A., Stepanov C.B. Optische Eigenschaften von hochfesten Keramiken aus Lithiumfluorid. // TVT. 2008. T.46. №2 S.246-250.

18. Entwürfe und Technologien zur Herstellung von Produkten aus nichtmetallischen Materialien. // Abstracts of Berichte der XIX International Scientific and Technical Conference. Obninsk, 5. bis 6. Oktober 2010

19. Alifana O.m., Budnik S.a., Mikhailov v.v., Nenarokomov A.B. Experimenteller und Rechenkomplex für die Untersuchung thermophysischer Arten von Wärmeetechnischen Materialien. // Thermische Prozesse in der Technik. 2009. T. 1. Nr. 2, S. 49-60.

20. Tong T.w., Tien C.L. Analytische Modelle für thermische Strahlung in Fasermedien. // j. Therm. Insul 1980. №4. S.27-44.

21. Jagd M.L., Tien C.L. Auswirkungen der thermischen Dispersion auf die Zwangskonvektion in Fasermedien. // int. J. Wärmemassenübertragung. 1988. V.31. S.301-309.

22. Singh B.P., Kaviany M. Unabhängige Theorie gegen direkte Simulation der Strahlungswärmeübertragung in Paktbetten. // int. J. Wärmemassenübertragung. 1991 v.34. №11 S.2869-2882.

23. SINGH B.P., KAVIANY M. Modellierung Strahlungswärmeübertragung in gepackten Betten. // int. J. Wärmemassenübertragung. 1992. V.35. №6 S. 1397-1405.

24. YOUNIS L.B., VISKANTA R. experimentelle Bestimmung des volumetrischen Wärmeübertragungskoeffizienten zwischen Luft- und Keramikschaumstrom. // int. J. Wärmemassenübertragung. 1993. V.36. S.1425-1434.

25. Doermann D. sacadura j.f. Wärmeübertragung in der offenen Zellschaumisolierung. // J. Wärmeübertragung. 1996. V.L 18. S.88-93.

26. Hendricks t.j., Howell J.r. Absorptions- / Streuungskoeffizienten und Streuphasenfunktionen in retikulierter poröser Keramik. // ASME J. Wärmeübertragung. 1996. V.L 18. №1. S.79-87.

27. Baillis D., Raynaud M., Sacadura J.-F. Spektrale Strahlungseigenschaften der offenzelligen Schaumstoffisolation. // J. Thermophys. Wärmeübertragung. 1999. V.13. Nummer 3. S.292-298.

28. Fedorov AGG., Viskanta R. Strahlungseigenschaften von Glasschaum. // Marmelade. Ceram. Soc. 2000. V.83. №11 S.2769-2776.

29. Baillis-Doermann D., Sacadura J.-F. Wärmestrahlungseigenschaften von dispergierten Medien: theoretische Vorhersage und experimentelle Charakterisierung. // J. Quant. Spectrosc. & Radiat. TRANSFER. 2000. V.67. №5 S.327-363.

30. Baillis D., Raynaud M., Sacadura J.-F. Bestimmung der spektralen Strahlungseigenschaften des offenen Zellschaums. Modell Bestätigung. // J. Thermophys. Wärmeübertragung. 2000. v.l4. №2 S.137-143.

31. Baillis D., Sacadura J.-F. Identifizierung von spektralen Strahlungseigenschaften von Polyurethan-Schaumstoffeinfluss der Anzahl der hemisphärischen und bidirektionalen Transmittelmessungen. // j.thermophys.hat Transfer. 2002. v.16. №2 S.200-206.

32. Zhao C.Y., lu t.j., Hodson H.P. Wärmestrahlung in ultraleichten Metallschäumen mit offenen Zellen. // int. J. Wärmemassenübertragung. 2004. V.47. S.2927-2939.

33. Placido E., Arduini-Schuster M.C., Kuhn J. Thermisches Eigenschaften Prädiktivmodell für Isolierschäume. // Infrarotphysik & Technik. 2005. V.46, S.219-231.

34. Dombrovsky L., Randrianalisoa J., Baillis D., Pilon L. Verwendung der Mie-Theorie, um experimentelle Daten zu analysieren, um Infraroteigenschaften von fusionsfixierten Quarz mit Blasen zu identifizieren. // Appl. Opt. 2005. V.44. №33. S.7021-7031.

35. Mesalhy O., Lafdy K., Elgafy A. Kohlenstoffschaummatrizen mit PCM zu thermischen Schutzzwecken gesättigt. // Kohlenstoff. 2006. V.44. S.2080-2088.

36. Zebondy B., Iacona E., Taine J. Bestimmung der anisotropen Strahlungseigenschaften eines porösen Materials durch Strahlungsve(RDFI). // int. J. Wärmemassenübertragung. 2006. V.49. S.2810-2819.

37. Petrasch J., WYSS P., Steinfeld A. Tomographen-basierte Monte-Carlo-Bestimmung von Strahlern der retikulären porösen Keramiken. // J. Quant. Spektriert. & Radiat. TRANSFER. 2007. V.105. S. 180-197.

38. Thomas M., Boyard N., Perez L., Jarny Y., Delaunay D. repräsentativer Volumen anisotropem unidirektionaler Kohlenstoff-Epoxidkomposit mit hoher Faservolumenfraktion. // Composite Science and Technology. 2008. V.68. S.3184-3192.

39. Loretz M., Coquard R., Baillis D., Maire E. Metallische Schaumstoffe: Radiativeigenschaften / Vergleich zwischen verschiedenen Modellen. // J. Quant. Spektriert. & Radiat. TRANSFER. 2008. V.109. №1 S. 16-27.

40. Zhao C.Y., Tassou S.a., lu t.j. Analytische Überlegungen von thermischer Strahlung in zellulären Metallschäumen mit offenen Zellen. // int. J. Wärmemassenübertragung. 2008. V.51. № 3-4. S.929-940.

41. COQUARD R., ROCHAIS D., BAILLIS D. Experimentelle Untersuchung der gekoppelten und strahlenden Wärmeübertragung in metallischen / keramischen Schaumstoffen. // int. J. Wärmemassenübertragung. 2009. V.52. S.4907-4918.

42. Tikhonov a.h. Auf der Stabilität der inversen Aufgaben. // dan ussr. 1943. T.39. SPIETUNGEN 5. C.195-198.

43. Tikhonov a.n., Arsenin v.ja. Methoden zur Lösung falscher Aufgaben. M.: Wissenschaft, 1979. 288 p.

44. Alifana O.m. Inverse Wärmeaustauschprobleme. M.: Maschinenbau, 1988. 280 s.

45. Dulnev g.n., Zarichnyak yu.p. Wärmeleitfähigkeit von Mischungen und Verbundwerkstoffen. D.: Energien, 1974. 264 p.

46. \u200b\u200bMie G. Beiträge zur Optik Trüber MEDIEN SPEZIEL KOLLOIALER Metal-Lösungen. // ann. Phys. 1908. V.25. Nummer 3. S. 377-445.

47. Lind AC., Greenberg J.M. Elektromagnetische Streuung durch obliedrig orientierte Zylinder. // J. App. Phys. 1966. V.37. №8 S.3195-3203.

48. Deutsch M.L., Grinchuk P.S. Mathematisches Modell zur Berechnung der Wärmeschutzeigenschaften der Composite-Beschichtung "Keramik-Mikrokugelbinder". // J. deu. Phys. und Thermophys. 2002. V.75. №6 S.1301-1313.

49. Dombrovsky l.a. Die Ausbreitung von Infrarotstrahlung in einer semitransparenten Flüssigkeit, die Gasblasen enthält. // Hohe Temperatur. 2004. V.42. Nr. 1. S.133-139.

50. Bozhkov H.a., Ivanov a.a. Leitfähige Wärmeleitfähigkeit von Fasermaterialien in transienten Gasströmungsmodi. // IFJ. 1990. T.58. №5 S.714-721.

51. BOGKOV H.A., ZAITSEV V.K., Ohruch S.N. Geschätzte und experimentelle Untersuchungen zur Wärmeübertragung in hochphasigen Verbundwerkstoffen. // IFJ. 1990. T.59. №4 S.554-563.

52. Gauthier S., Nicolle A., Baillis D. Untersuchung der Flammenstruktur und Stickoxidebildung in der mageren porösen vorgemischten Verbrennung von Erdgas / Wasserstoffmischungen. // int. J. Wasserstoffergie. 2008. V.33. №18 S.4893-4905.

53. Litkovsky E.YA., PUCHKEVICH H.A. Thermophysikalische Eigenschaften von Feuerfestbradern. -M.: Metallurgie, 1982. 231 p.

54. Zverev V.G., Goldin v.d., Nazarenko v.a. Strahlungsleitfähige Wärmeübertragung in faserig wärmebeständiger Isolierung mit thermischer Belichtung. // TVT. 2008. T.46. №1 S.119-125.

55. AVDEEV A.A., Valunov B.F. Zudin Yu.b., Rybin R.a. Experimentelle Untersuchung der Wärmeübertragung in der Kugelfüllung. // TVT. 2009. T.47. №5, S.724-733.

56. Mikhailin Yu. A. Bau-Polymer-Verbundwerkstoffe. 2. ed. St. Petersburg: Wissenschaftliche Grundlagen und Technologien 2010. 822 p.

57. Sokolov A.I., Protsenko A.K., Kolesnikov s.a. Entwicklung von leichten Kohlenstoff-Carbon-Verbundstoffmaterialien. // neue industrielle Technologien. 2009. №4 S.42-48.

58. Banas R.L., CUNNUNCHTON G.R. Bestimmung der wirksamen Wärmeleitfähigkeit für den Raum-Shuttle-Orbiter "s wiederverwendbare Oberflächenisolation". // AIAA Rep. 1974. №730. S.l-11.

59. Korb L.j., Morant C.A., Calland C.M. Das Shuttle-Orbiter-Thermalschutzsystem. // ceramicbulletin. 1981. V.60. №11 P.l 188-1193.

60. Simamura S., Sando A., Kotsuka K. et al. Kohlefasern. M.: MIR, 1987. 304 p.

61. Die Eigenschaften von Materialien auf kohlenstoffbasierten Materialien im Temperaturbereich 50-3500k. REF. Ed. Anufiev yu.p. // m.: Nigigraphit, 1971. 200 p.

62. Philekov A.S. Uglegrafit-Materialien. M.: Energien, 1979. 320 s.

63. Ermakov s.m. Monte Carlo-Methode und verwandte Angelegenheiten. M.: Wissenschaft, 1975.472 p.

64. Tancrez M., Taine J. Direkte Identifizierung von Absorptions- und Streukoeffizienten und Phasenfunktion eines porösen Mediums durch eine Monte-Carlo-Technik. // int. J. Wärmemassenübertragung. 2004. V.47. №2 S.373-383.

65. Coquard R., Baillis D. Strahlungseigenschaften von Betten von Kugeln, die ein absorbierendes und streuendes Medium enthalten. // J. Thermophys. Wärmeübertragung. 2005. V.19. №2 S.226-234.

66. KOTOV D.V., Operationen C.T. Lokale Bewertung der Richtungssihn-Fähigkeit der Lichtstreuungsvolumina von Monte Carlo. // TVT. 2007. T.45. №6 S.885-895.

67. Gorbunov a.a., Igolekin s.i. Statistische Modellierung des Wachstums von Kristallgitter während der Dampfkondensation. // Mathe-Modellierung. 2005. T. 17. №3. S. 15-22.

68. Cherepanov v.v. Mathematische Modellierung der Dynamik von ionisierter Gas in der Nähe von aufgeladenen Körpern. These für einen wissenschaftlichen Abschluss an. F-M.-M.: Mai, 1984. 162 p.

69. Alifana O.m. Identifizierung von Wärmeübertragungsprozessen von Flugzeugen. M.: Maschinenbau, 1979. 216 p.

70. Beck J.v., Blackwell V., St. Clair c.r., jr. Wärmeleitung inververnd: schlecht gestellte Probleme. -N.Y.: John Wiley-Interscience Publikation, 1985. 308 p.

71. Alifanov O.m. Wärmeübertragungsprobleme. Berlin, Heidelberg, New York, London, Paris, Tokio, Hongkong, Barcelona, \u200b\u200bBudapest: Springer-Verlag, 1994. 274 p.

72. Muzylev n.v. Einzigartigkeit der gleichzeitigen Bestimmung von Koeffizienten der Wärmeleitfähigkeit und der volumetrischen Wärmekapazität. // Comput. Mathematik und Mathematik. Phys.1983. V.23.p.102-115.

73. Alifanov O.m., Artyukhin E.A., Rumyantsev C.B. Extreme Methoden zur Lösung falscher Aufgaben und ihre Anwendungen auf die Rückmeldungen des Wärmeaustauschs. M.: Wissenschaft, 1988. 288 p.

74. Alifanov om, Artyukhin e.a. und Rumyantsev s.v. Extreme Methoden zur Lösung von schlecht gestellten Problemen mit Anwendungen auf inverse Probleme. Begur House: New York, 1995. 292 p.

75. Artyukhin E.A., Ivanov G.a., Nenarokoms A.B. Bestimmung des Komplexes der thermophysischen Merkmale von Materialien gemäß nicht stationären Temperaturmessungen. // TVT. 1993. T.31. №2 S.235-242.

76. Stechkin C.B., subbotin yu.n. Splint in der Berechnung der Mathematik. -M.: Wissenschaft, 1976. 248 p.

77. Artyukhin E.A., Nsenarokoms A.B. Numerische Lösung des Koeffizienten inversen Problems der Wärmeleitfähigkeit. // IFJ. 1987. T.53. S.474-480.

78. Kalitkin H.h., Svyakhov n.m. Interpolation in Splines. // Mathe-Modellierung. 2002. T. 14. №4. S. 109-120.

79. Stepanov C.B. Der Absorptionskoeffizient von Multiphasenmaterialien. // TVT. 1988. T.25. №1 S. 180-182.

80. Nemirovsky Yu. V., Yankovsky A. P. Design von verstärkten Verbundstoffen mit einem bestimmten Satz wirksamer thermophysikalischer Merkmale und einigen benachbarten Aufgaben zur Diagnose ihrer Eigenschaften. // Thermalphysik und Aeromechanik. 2008. T. 15. Nr. 2. S. 291-306.

81. Jankovsky A.P. Numerisch analytische Modellierung von Wärmeleitfähigkeitsprozessen in räumlich verstärkten Verbundstoffen mit intensiver thermischer Belichtung. // Thermische Prozesse in der Technik. 2011. T.Z. №11 S.500-516.

82. Prasolov P.C. Wärme- und Massenübertragung in den Ofengeräten. M.: Energien, 1964. 236 p.

83. vargelik n.b. Handbuch zu den thermophysikalischen Eigenschaften von Gasgasen. - M.: Körperliche und mathematische Literatur, 1968. 708 p.

84. Anisimov v.m., Sidorov N.i., Studenten E.JL, TARLAKOV YU.V. Luftübertragungskoeffizienten bei hohen Temperaturen. // viniti. 1982. № 555-82DEP.

85. Girshfelder J., Kertiss CH., Berd R. Molekularer Theorie von Gasen und Flüssigkeiten. M.: Fremdliteraturverlag, 1961. 933 p.

86. Berd G. Molekulare Gasdynamik. M.: MIR, 1981. 320 p.

87. Gudman F., Wahman G. Gasstreuende Dynamikoberfläche. M.: MIR, 1980. 424 p.

88. Tamms d. H. Grundlagen der Elektrizitätstheorie. M.: Wissenschaft, 1966. 624 p.

89. zelovich ya.b., laer yu.p. Physik von Stoßwellen und hypodynamischen Hochtemperaturphänomenen. -M.: Wissenschaft, 1966. 688 p.

90. Boren K., Hafmen D. Absorption und Streuung von Licht mit kleinen Partikeln. M.: MIR, 1986. 662 p.

91. Stretton J. A. Theorie des Elektromagnetismus. M.: Staatliche Verlag der technischen und theoretischen Literatur, 1948. 541 p.

92. Mazurin o.v., Streltssina M.V., Schweiko-Schweikovskaya tp Eigenschaften von Gläsern und glasbildenden Flüssigkeiten. Volumen 1. Glasbildensilikat- und Zweikomponentensilikatsysteme. JL: Wissenschaft, 1973. 325 p.

93. Petrov V.A. Optische Eigenschaften von Quarzgläsern bei hohen Temperaturen auf dem Gebiet der Transluzenz. In Sat.: Bewertungen von thermophysikalischen Eigenschaften von Substanzen. M.: IVT-Akademie der Wissenschaften der UdSSR. 1979. T.17. Nummer 3. C.29-72.

94. Leko V.K., Mazurin o.v. Eigenschaften von Quarzglas. L.: Nauka, 1985. 168 p.

95. Petrov V.A., Stepanov S.V., Muhamedyarow K.S. Tabellen der Standard-Referenzdaten GSSD: optische Quarzgläser. Optische Konstanten und Strahlungseigenschaften bei Temperaturen 295, 473, 673, 873, 1273, 1473 K.M.: Gosandart, 1985.

96. Banner D., Klarsfeld S. Temperaturabhängigkeit der optischen Charakteristik von semitransparenten porösen Medien. 11h. Temp.- H. Pres. 1989. V.21. S.347-354.

97. Alifanov O.m. et al. Erstellen und Umsetzung einer umfassenden Forschungsmethodik für vielversprechende Wärmeschutz- und Wärmedämmstrukturen für Weltraumtechnik. Bericht über NIR Nr. 59050. Stufe 4. M.: Mai. 1994. C.28-38.

98. Verbundwerkstoffe. REF. Ed. Vasilyeva v.v. M.: Maschinenbau, 1990. 510 p.

99. Yamada S. Thermostabiler undurchlässiger Graphit, der durch eine neue Methode erhalten wird. // kagaku koga. 1963. v.16. №1 R.52-58. Übersetzen Vinity 38554/4.

100. Chirkin B.C. Die thermophysikalischen Eigenschaften von Kerntechnikmaterialien. -M.: Atomizdat, 1968. 484 p.

101. Die Eigenschaften von strukturellen Kohlenstoffbasis. REF. Ed. Nachbar VP. -M.: Metallurgie, 1975. 336 p.

102. Buschyev yu.g., Sokolov v.a., Persien M.i. Carbon-Carbon-Verbundwerkstoffe: Ref. M.: Metallurgie, 1994. 128.

103. Pesin Ji.a., Baitinger E.M., Kuznetsov v.l., Sokolov O.B. Auf dem strukturellen Modell von Glaskohlenstoff gemäß der Aug-spektroskopischen Analyse. // ftt. 1992. T 34. Nr. 6. C.1734-1739.

104. körperliche und mechanische Eigenschaften von inländischem Glaskohlenstoff. M.: Forschungsinstitut "Graphite" - www.amberchech.ru/niigrafit/prod/sv.htm.

105. MUSALOV N.V. Bei der Einzigartigkeit der gleichzeitigen Bestimmung der Wärmeleitfähigkeitskoeffizienten und der volumetrischen Wärmekapazität. // lbm und mf. 1983. T.23. №1 C.102-108.

106. Berezkin V.I., Konstantinov S.P., Kholkevich C.B. Hall-Effekt bei natürlicher Glaskohlenstoff-Shanditis. // ftt. 1997. T.39. №10. S.1783-1786.

107. Parfenieva L.s., Orlova TS, Karttenko n.f. und andere. Thermische und elektrische Eigenschaften der Biokohlenstoffmatrix eines weißen Eukalyptus für Eckeraramics SIC / SI. // ftt. 2006. T.48. № 3.415-420.

108. Sulllins D. und DARYABEIGI K. Effektive Wärmeleitfähigkeit der Nickelschaum mit hoher Porosität. // AIAA 2001 2819, 35. Thermophysik-Konferenz.

109. Gurvich ji.b., Vaiz I.V., Medwedew B. A. und andere. Thermodynamische Eigenschaften einzelner Substanzen. T. II, KN. 2. Die Tische der thermodynamischen Eigenschaften. M.: Wissenschaft, 1979. 344 p.

110. Dombrovsky l.a. Strahlungswärmeübertragung in dispersen Systemen. N.Y.: Begur House, 1996. 256 p.

111. Jackson J. Klassische Elektrodynamik. M.: MIR, 1965. 704 p.

112. MOISEEV S.S., Petrov V.A., Stepanov C.B. Verfahren zum Bestimmen des wirksamen Absorptionskoeffizienten und des Sin stark streuenden Materialien. Theorie. // TVT. 1991. T.29. Nr. 2. S.ZZ 1-337.

113. MOISEEV S.S., Petrov V.A., Stepanov C.B. Verfahren zum Bestimmen des wirksamen Absorptionskoeffizienten und des Sin stark streuenden Materialien. Theorie. // TVT. 1991. T.29. № S. 461-467.

114. Apresyan L.A., Kravtsov Yu.a. Die Theorie der Strahlenübertragung. Statistische und Wellenaspekte. M.: Wissenschaft, 1983. 216 p.

115. Bass L.P., VOLISTENKO A.M., Germogenova ta Methoden diskreter Ordner bei den Problemen der Übertragung von Strahlung. M.: PREPRINT IPM Akademie der Wissenschaften der UdSSR. M.V. Keldysh, 1986. 231 p.

116. Abramovich M., Stigan I. Handbuch auf speziellen Funktionen mit Formeln, Graphen und mathematischen Tischen. -M.: Wissenschaft, 1979.832 p.

117. LUKE YU. Spezielle mathematische Funktionen und ihre Annäherung. -M.: MIR, 1980. 509 p.

118. Neuman J., von. Verschiedene Techniken, die in Verbindung mit zufälligen Ziffern verwendet werden. Monte Carlo-Methode. // nath. Bur. Stand. Mathematik. Serie. 1951. V. 12. S.36-38.

119. Ocisikm. Komplexe Wärmeaustausch. M.: MIR, 1976. 616 p.

120. Surzhikov S.T. Wärmestrahlung von Gasen und Plasma. M.: Publishing House Mstu. N.E. BAUMAN, 2004. 544 p.

121. Nagiryner d.i. Vorträge zur Theorie der Strahlungsübertragung. S.-PB: Publishing

122. St. Petersburg Universität, 2001. 207 p.

123. Dombrovsky ji.a., Kolpakov A.V., Surzhikov S.T. Auf der Möglichkeit, die Transportanschlüsse bei der Berechnung der Richtstrahlung in einem anisotropen streuenden Erosionsfackel zu nutzen. // TVT 1991. T.29. №6 C.1171-1177.

124. VISKANTA R., MENGUC M.R. Radiative Wärmeübertragung in Kämpfungssystemen. - // progr. Energiekamm. SCI. 1987. V.13. S.97-160.

125. Mamedov B.M., Yurafyev B.C. Die numerische Lösung der Probleme der Strahlungswärmeübertragung in dreidimensionalen Bereichen der unregelmäßigen Form mit gespiegelten (fresnel) Border. // TVT. 2006. T.44. №4 S.568-576.

126. Trochiev v.e., Trochiev yu.v. Monotone Differenzschemata mit Gewicht für die Transfergleichung in einer flachen Schicht. // Mathe-Modellierung. 2003. T.15. №1 C.3-13.

127. Marchuk G.I. Methoden der rechnerischen Mathematik. M: Science, 1977. 456 p.

128. Covena v.m., Yanenko n.n. Die Spaltmethode in den Aufgaben der Gasdynamik. - Nowosibirsk: Wissenschaft, 1981. 304 p.

129. Voevodin A.F., Goncharova O.N. Das Verfahren zum Aufspalten nach physikalischen Prozessen zur Berechnung von Konvektionsaufgaben. // Mathe-Modellierung. 2001. T. 13. Nr. 5. S.90-96.

130. Kalitkin n.n. Numerische Methoden. M.: Wissenschaft, 1978. 513 p.

131. TAN Z.M., HSU P.F. Eine integrale Formulierung der transienten Strahlungstransfer. // Asme J.Heat Transfer. 2001. v.123. S.466-475.

132. Grissa H., Askri F., Ben Salah M., et.al. Dreidimensionale Strahlungsübertragungsmodellierung unter Verwendung der Methode des Steuervolumens Finite-Elemente. // j. Quant. Spektriert. & Radiat. TRANSFER. 2007. V.105. S.388-404.

133. Gulin A.B., Samara A.A. Numerische Methoden. -M.: Wissenschaft, 1989. 432 p.

134. Potter D. Rechenmethoden in der Physik. M.: MIR, 1975. 392 p.

135. Hokney R., Ostiva J. Numerische Simulation durch das Verfahren von Partikeln. M.: MIR, 1987. 640 p.

136. Killin J. (ed.) Kontrollierte thermonukleäre Synthese. M.: MIR, 1980. 480 p.

137. Bogomolov C.B., Zvalkov d.s. Eine explizite Methode von Partikeln, die gasdynamische Pausen nicht glättet. // Mathe-Modellierung. 2006. T. 19. №3. S.74-86.

138. Privalov I.I. Integrale Gleichungen. M.: Onttp UdSSR, 1935. 248 p.

139. Morse F.M., Feshbach-Methoden der theoretischen Physik. Band 1. - M.: Fizmatlit, 1958. 930 p.

140. BERS L. John F., Shekhter M. Gleichungen mit privaten Derivaten. -M.: MIR, 1966. 352 p.

141. Manolane s.a. Regelmäßige Lösung der inversen Probleme der optimalen Gestaltung von achsensymmetrischen Strahlungswärmeübertragungssystemen. // TVT. 2008. T.46. №1 S.126-134.

142. Reed M., Simon B. Methoden der modernen mathematischen Physik. In 4 Volumina. Volume 1. Funktionsanalyse. M.: MIR, 1977. 357 p.

143. Karmanov v.g. Mathematische Programmierung. - M.: Wissenschaft, 1980. 256 p.

144. Alekseev B.V., Kotelnikov v.a., Cherepanov v.v. Durch Berechnen des äquivalenten Schemas der elektrostatischen Sonde. // Plasmaphysik. 1982. T.8. Nummer 3. S.638-641.

145. Alekseev B.V., Kotelnikov v.a., Cherepanov v.v. Wirkung des Effekts der Reflexion von Ionen von der Oberfläche der Sonde auf die Struktur der gestörten Zone und der Sondencharakteristik. // Plasmaphysik. 1984. T. 10. №2. S.440-441.

146. Alekseev B.V., Kotelnikov v.a., Cherepanov v.v. Elektrostatische Sonde im Mehrkomponentenplasma. // TVT. 1984. T.22. №2 S.395-396.

147. Cherepanov v.v. Flache Wandsonde in thermodynamischem Nicht-Gleichgewichts-Volltonplasma. // dep. Vinitative. 1984. №1089-84 DEP. 22 s.

148. Entwicklung der Methodik für mathematische und physikalische Modellierung der Funktionsweise von Raumfahrzeugen. NTO zum Thema 01-17-06. Stufe 2. -m.: Mai, 2007. 123 p.

149. Alifana O.m., Cherepanov v.v. Identifizierung der physikalischen Eigenschaften von hocharme Fasermaterialien durch das Verfahren der statistischen Modellierung. // Mai Bulletin. 2008. T.15. №5 C.109-117.

150. Die Entwicklung der Methodik für mathematische und physikalische Modellierung der Funktionsweise von Raumfahrzeugen. NTO zum Thema 01-17-06. Stufe 3. -m.: Mai, 2008. 99 p.

151. Cherepanov v.v. Der Prozess der Bildung lokaler Strukturen im globalen Flugzeugplasma. // Thermische Prozesse in der Technik. 2009. T.1. №1 S.25-29.

152. Alifanov O.m., Cherepanov v.v. Identifizierung physischer Prozesse mathematische Modelle auf Basis von experimentellen Daten. // 2nd int. Schule an mathematischen Modellieren und Anwendungen, Universität Pueblo, Mexiko, Januar 2009.

153. Entwicklung der Methodik für mathematische und körperliche Modellierung der Funktionsweise von Raumfahrzeugen. NTO zum Thema 01-17-06. Stufe 4.-M.: Mai, 2009. 148 p.

154. Thermische Diagnose von Elementen von Raumfahrzeug-Designs, um sie zu überprüfen und Notfallsituationen zu verhindern. NTO für die ISTC-Projekt №3871. -M.: Mai, 2009. 15 s.

155. Alifanov O.m., Cherepanov v.v. Modellierstrahlungstransfer in einer flachen Schicht auf der Grundlage der numerischen Lösung der Fred-Holm-Gleichung der zweiten Art. // Thermische Prozesse in der Technik. 2010. T.2. №9 S.15-27.

156. Alifanov om, Budnik S.a., Nenarokomov A.V., Cherepanov v.v. Identifizierung von Modellen, Definition und Vorhersage von Eigenschaften für hochporige Materialien. // Verfahren von 6 internationalen Konferenzen Inverse Probleme: Identifikation,

157. Design und Kontrolle, (6. bis 11. Oktober 2010, Samara, Russland). -M.:mai publ. 2010. 12 p. http://www.cosmos.com.ru/6icip.

158. Alifana O.m., Cherepanov v.v. Prognose der physikalischen Eigenschaften und Identifizierung von Modellen von leichten Hitzeabschirmungsmaterialien. // Mai Bulletin. 2010. T. 16. №4. S.48-57.

159. Alifanov O.m., Cherepanov v.v. Identifizierung von Modellen und Prognose der physikalischen Eigenschaften. Highborte-Wärmeabschirmungsmaterialien. // Verfahren der 5. Russischen Nationalkonferenz über Wärmeaustausch, Russland, Moskau, 25. und 29. Oktober 2010. T7. S.37-40.

160. Technologien zur Diagnose der thermischen Regime für die Entwicklung und Überprüfung der Luft- und Raumfahrtstrukturen und der Verhinderung freiberuflicher Situationen. NTO nach dem ISTC-Projekt Nr. 3871. -m.: Mai, 2010. 76 p.

161. Entwicklung der Prinzipien zum Erstellen einer komplexen Methodik für mathematische und physikalische Modellierung der Funktionsweise von Raumfahrzeugen. NTO zum Thema Nummer 01.17.06 (PB 502-601). Stufe 5. M.: Mai. 2010. 79 p.

162. Alifanov O.m., Budnik S.a., Nenarokomov A.V., Cherepanov v.v. Experimentelle und theoretische Untersuchung von Wärmeaustauschprozessen in hochphasenierten Materialien. // Thermische Prozesse in der Technik. 2011. T.Z. №2 S. 53-65.

163. Turtles B.B. Die Wechselwirkung von Strahlung mit Fragmenten von stark poröser Material. Theorie. // Thermische Prozesse in der Technik. 2011. T.Z. №5 S.215-227.

164. Alifanov om, Cherepanov v.v., Budnik s.a. Und nenarokomov a.v. Mathematische Modellierung der Wärmeübertragung in hochporösen Materialien, die auf Inverseil basieren

165. Probleme Ergebnisse. // proc. 7.Internationale Konferenz über inverse Probleme in der Engineering (Icipe 2011), 4. bis 6. Mai 2011. Orlando, Florida, USA. S. 173-178.

166. Turtles B.B. Mathematische Modellierung der spektralen und thermisch-lofysischen Eigenschaften des Schaumstoffkohlenstoffs. // Hitze. Prozesse in der Technik. 2011. T.Z. №9 S.386 399.

167. Technologien zur Diagnose von thermischen Regimes für die Entwicklung und Überprüfung der Luft- und Raumfahrtstrukturen und der Verhinderung freiberuflicher Situationen. NTO für das ISTC-Projekt Nr. 3871. M.: Mai, 2011. 175 p.

168. Alifana O.m., Cherepanov v.v. Virtueller Scanner zur Untersuchung der örtlichen spektralen Eigenschaften von hochreinigen Porzellanmaterialien. // Mai Bulletin. 2011. T. 18. №5. S.65-75.

Kapitel 1. Hochfacetierte Fasermaterialien zum thermischen Schutz von LA. Mathematisches Modell der Struktur und thermophysikalischen Eigenschaften.

1.1. Struktur des Modellsystems.

1.2. Merkmale der Definition der einzelnen Status-Vektorelemente

1.3. Berechnung der Durchschnittswerte der Merkmale des Modellsystems und des Kriteriums zum Abschluss der Erzeugung repräsentativer Elemente.

1.4. Thermophysische Eigenschaften des repräsentativen Elements

1.5. Einige praktische Modellierungsergebnisse.

1.5.1. Definition der thermophysikalischen Eigenschaften des Materials gemäß den Ergebnissen der Modelleinstellung auf das thermische Experiment.

1.5.2. Überprüfung des thermischen Modells und seiner prognostischen Fähigkeiten

Kapitel 2. Reta-Schaum für den thermischen Schutz von LA. Mathematisches Modell der Struktur und thermophysikalischen Eigenschaften.

2.1. Hitzeschildmaterialien auf der Basis von Foam-Discochrom. Kurze Beschreibung der experimentellen Ergebnisse.

2.2. Mathematisches Modell des hochfesten Lichtschäumens

2.2.1. Struktur der Material- und Äquivalenzbedingungen der Beschreibung

2.2.2. Physikalische Eigenschaften der Form von Substanzen. Berechnung der Eigenschaften repräsentativer Elemente.

2.3. Modellierungs- und Prognoseeigenschaften. Einige Ergebnisse zum Projekt "ver1co1ocho".

Kapitel 3. Strahlungsmodell von leichten hochfesten Hitzeabschirmungsmaterialien. THEORIE.

3.1. Strahlungsdispersion durch Partikel von Finite-Größen in Vektor- und Skalartheorien. Eigenschaften des Streuprozesses.

3.2. Dispersion durch einen homogenen Ball.

3.3. Strahlungsdispersion durch direkte Kreiszylinder.

3.4. Strahlungsdispersion durch repräsentative Elemente.

3.5. Kontinuierliche Indicatrix des repräsentativen Elements.

3.6. Repräsentatives Element in Richtung des externen Wärmeflusses beleuchtet.

Kapitel 4. Strahlungseigenschaften von leichten hochfesten Hitzeabschirmungsmaterialien. Computing-Experiment.

4.1. Testen von Schlüsselprogrammen.

4.1.1. Kontrolle der Richtigkeit der Programme zur Modellierung der Wechselwirkung von Strahlung mit einer Kugel und einem Zylinder.

4.1.2. Verteilergeneratoren. Billigung.

4.2. Spektrale Eigenschaften repräsentativer Elemente.

4.2.1. Absorptions- und Dispersionsspektren.

4.2.2. Die Wirkung der Beleuchtungsrichtung auf den spektralen Indikator der Streuung repräsentativer Elemente.

4.2.3. Der Einfluss struktureller Faktoren auf die Indicatrix des repräsentativen Elements.

4.3. Modellierung der spektralen Eigenschaften des gesamten Materials als Ganzes. Identifizierung von Parametern beim Einrichten des Spektralmodells

Kapitel 5. Strahlungsübertragung in einer flachen Schicht von La Weat-gestapelt: ein Verfahren zum Lösen des spektralen Problems in einer Integro-Differentialformulierung. 174 5.1. Lieferung der Aufgabe.

5.2. Eine kurze Übersicht und abstrakte numerische Methoden.

5.3. Eine explizite Einstufungsmethode für ein stationäres Problem

5.3.1. Skalierung.

5.3.2. Die divergente Form der Gleichung und seiner Näherung.

5.4. Betreiber von Betreibern in nichtstationären Aufgaben.

5.4.1. Explizite Annäherung. Einige Regeln der Spaltmethode.

5.4.2. Spaltung mit kombinierter und impliziten Annäherung

5.4.3. Randbedingungen für Funktionen auf fraktionalen Schritten.

5.5. Ein expliziter zwei mitschema "Predictor-Corrector".

5.5.1. Allgemeine Methode der Methode und der grundlegenden Eigenschaften des Prädiktors.

5.5.2. Analyse der Arbeit des Schrittes "Korrektor". Tödliche probleme der zweihaule-Methode.

5.5.3. Regularisierung der Methoden der Störungstheorie "Predictor"

5.6. Dreistufige Spaltung "auf physikalischen Prozessen".

Kapitel 6. Strahlungsübertragung in Flachschichtschicht LA: Spectral Solution-Methode

Aufgaben in der integralen Formulierung.

6.1. Die integrale Form des Strahlungsübertragungsproblems in der Schicht.

6.2. Einige Probleme, das Problem in der integralen Form zu lösen.

Auf die Möglichkeit der Direkterfahrungen.

6.3. Aufgabe in der extremen Produktion. Methode der funktionalen Optimierung

6.4. Einige Ergebnisse und Diskussionen.

Empfohlene Liste der Dissertationen

• Entwicklung der Methodik für Studien zur Wärmeübertragungsprozesse und der thermischen Zerstörung von Verbund- und durchscheinenden Materialien unter der Wirkung der Strahlung 2008, Doctor of Technical Sciences Tovstonog, Valery Alekseevich

• Parametrische Identifizierung mathematischer Modelle des Wärmeaustauschs in zerstörungsfreien Hitzeabschirmungs- und Wärmedämmstoffen 2012, Kandidat der Technischen Wissenschaften Titov, Dmitry Mikhailovich

• Präzisionsmethoden der experimentellen und mathematischen Modellierung von Wärmeaustauschprozessen in den Schichten hochhärtlicher Wärmeabschirmungsschichten von Flugzeugen 2014, Kandidat der Technischen Wissenschaften Murzhin, Alena Vyacheslavovna

• Untersuchung der thermischen Strahlung von Energieanlagen durch die Methode des Computational Experiments 2004, Kandidat der Technischen Wissenschaften Beltiugov, Artem Anatolyevich

• Emittierungskapazität und optische Eigenschaften von Hochtemperatur-Wärmedämmstoffen auf Basis von Silizium- und Aluminiumoxiden 2007, Kandidat der Technischen Wissenschaften Regen, Vitaly Stanislavavich

Die Dissertation (Teil des Zusammenfassung des Autors) zum Thema "Methodik der Forschungs- und Prognoseeigenschaften von hocharmen Materialien zum thermischen Schutz von Flugzeugen"

Ähnliche Dissertationsarbeiten spezialität "Festigkeit und thermische Regime von Flugzeugen", 05.07.03 CIFRA VAC

• Entwicklung von Methoden und Erforschung der thermophysikalischen Eigenschaften von Textilmaterialien und -paketen unter der Wirkung von Feuchtigkeit und Druck 2005, Kandidat der Technischen Wissenschaften Bessonova, Natalia Gennadiewna

• Modellierung der optischen Eigenschaften und der Strahlungseigenschaften von dispergierten Systemen von Kraftwerken 2012, Kandidat von Technical Sciences Publish, Iraida Aleksandrovna

• 2008, Kandidat der Technischen Wissenschaften MJO TAN

• Komplexe Wärmeaustausch in transluzenten Umgebungen mit Phasenübergang 1 2003, Doktor der körperlichen und mathematischen Wissenschaften Savvinova, Nadezhda Aleksandrovna

• Energiesparende Zäunen-Baugruppen-Designs mit effektiver Isolierung 1999, Doktor der Technischen Wissenschaften Dmitriev, Alexander Nikolaevich

Abschluss der Dissertation. zum Thema "Festigkeit und thermische Regime von Flugzeugen", Cherepanov, Valery Veniaminovich

Referenzen Dissertationsforschung. doktor der Technischen Wissenschaften Cherepanov, Valery Veniaminovich, 2012

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studie *

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" studienentwicklung "~2

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Eine solche Anfrage gibt Ergebnisse mit dem Autor zurück, der von Ivanov reicht und mit Petrov endet, aber Ivanov und Petrov werden jedoch nicht in das Ergebnis einbezogen.
Um den Wert auf das Intervall zu ermöglichen, verwenden Sie quadratische Halterungen. Um den Wert auszuschließen, verwenden Sie lockige Klammern.

Kapitel I. SV0B0DNM0M0M0Texuelle Dynamik von mehrkomponenten ionisiertes Gas in der Nähe von geladenen zentralen symmetrischen Oberflächen .F

§1.1. Einige methodische Aspekte der numerischen Modellierung von freimolekularen Flüssen in der Nähe von geladenen Oberflächen.

1.1.1. Kinetische Gleichung vlasov.is.

1.1.2. Metroal-Methode.

1.1.3. Netzwerkmethoden. $ D

§1.2. Formulierung des Problems

§1.3. Entscheidungsmethode.

1.3.1. Skalierungsaufgaben

1.3.2. Rechenschema. Widerstand.

§1.4. Ergebnisse der numerischen Simulation der Entspannung des binären ionisierten Gases

1.4.1. Entspannung integraler Merkmale. "Zz

1.4.2. Entspannung der Verteilungsfunktionen.

1.4.3. Entspannungszeit einer empörenden Zone. Volt-Ampere-Kennlinie. Struktur einer Volumenladungsschicht

§1.5. Auf die Möglichkeit, ungefähre Verteilungen für Ionen und Elektronen zu verwenden

1.5l. Quasiestation-Distributionen von freien Elektronen in selbstkonsistent elektrisch

1.5.2. Merkmale der Aufgabe und Methode zur Lösung der nichtlinearen Poisson-Gleichung

1.5.3. Analyse der Modellierungsergebnisse

§1.6. Die Wirkung negativer Ionen auf die Entspannung der Kupplungsschichten im molekularen Modus.

Kapitel 2. Mathematische Modellierung der Dynamik von schwach ionisierter Gas in der Nähe von aufgeladenen sphärischen und zylindrischen Objekten

Zwischenwert der Anzahl der Knudsen.

§2.1. Direkte nichtstationäre Sondenproblem für schwach ionisiertes Plasma im Übergangsstrom

2.1 L. System der Gleichungen. Zusätzliche Bedingungen.

2.1.2. Wahl eines Koordinatensystems und der Skalierung.

§2.2. Das Verfahren zur Lösung von direkten Sonden in der Zwischenprodukte nach P.?

2.2.1. Methoden der numerischen Forschung im Übergangsmodus.7 &

2.2.2. Die wichtigsten Elemente der vorgeschlagenen Methode zum Untersuchen der Entwicklung der Verteilungsfunktion bei Zwischenprodukte I £ YL.% (

2.2.3. Eigenschaften von Kollisionen in Gleichgewichtsgas aus massiven Kugeln

2.2.4. Das Verfahren zum Zeichnen einer Kollision von festen Kugeln. Hier

2.2.5. Auf die Möglichkeit, andere Arten von gepaartem Wechselwirkung zu verwenden.<

§2.3. Ergebnisse Berechnungen. 9 $

2.3.1. Die Wirkung der Methodenstatistiken und Entspannung integraler Merkmale.

2.3.2. Die Wirkung der Trennung der Hintergrundtemperatur und der Reaktion des Aufladens in Kollisionen von festen Kugeln.

2.3.3. Ergebnisse im Betriebsmodus.

2.3.4. Vergleich mit experimentellen Daten von anderen Autoren.

SHAU 3. NONSTACHONZHNZH Flache Wandstation in SMB0I0H30VN0Y ContinleShy

PDAZME mit variablen Eigenschaften.

§3.1. Formulierung des Problems

3.1.1. System der Gleichungen.ILS.

3.1.2. Modell des Prozesses der Ionisation-Rekombination. ^ A1?

3.1.3. Zusätzliche Bedingungen.

3.1.4. Zoom-Task

3.1.5. Die Zeit der Erhaltung des Grades der Ionisierung.

§3.2. Methodenlösung task.vs.vs. "?

3.2.1. Allgemeine Regelung der Lösungsmethode und des Gleichungssystems bei FT-E I.4 £

3.2.2. Das System der Gleichungen, die in I.V3s verwendet werden

3.2.3. Unified Ford Recording und Kriterium von "Steifigkeit" Energy Energy Energy 1

§3.3. Implementierung der Entscheidungsmethode.

3.3.1. Rechennetze. Bestimmung, Stabilität

3.3.2. Organisation von Computing und Mitteln zum Speichern von Computern.

3.3.3. Die Ergebnisse der Berechnungen.

Einführung These zur Mechanik, auf dem Thema "mathematische Modellierung der Dynamik von ionisiertes Gas in der Nähe von aufgeladenen Körpern"

Die Probleme mit der Plasma-Dynamik fragen sich in vielen Bereichen der modernen Wissenschaft aktiv. Dazu gehören Plasma-Chemikalien, Energie, Plasmaelektronik, Tsz-Technik, Diagnostik, Luftangriff - Weltraumtechnik. Daher waren die Untersuchung des Relaxationsprozesses - die Strukturen der Beschneidungsformationen "ionisierte Gase eingereicht und engagieren sich weiterhin in vielen Autoren. Die Arbeit in dieser Richtung erfolgt von einer breiten Front wie in der experimentellen und in theoretischen Plänen. Umfangreiches Material zu diesem Thema und einigen damit verbundenen Fragen der kinetischen Theorie, einschließlich ionisierter Gase, sind in Monographien erhältlich.

Die Lösung relevanter theoretischer Aufgaben führt dazu, dass Medien mit eigenen elektromagnetischen Feldern studiert werden müssen. Die Aufgaben dieser Klasse sind im Wesentlichen nichtlinear, praktisch nicht die Einführung kleiner Parameter, die die Möglichkeit ihrer analytischen Lösung eliminiert. Erhebliche Schwierigkeiten entstehen in der Regel mit numerischer Modellierung. Daher ist der Kodroble weitgehend offen geblieben, da die Studien hauptsächlich: a) in stationären Modi durchgeführt wurden; b) unter dem Zustand enger Einschränkungen auf das Strömungsschema, die Plasmazusammensetzung und die Art der Wechselwirkung von Partikeln; c) Unter Verwendung einer priori-Annahme zum Zeichen der Verteilung der Komponente in der Verkleidungsschicht.

In dieser Hinsicht fallen aus dem Sichtfeld viele nichtlineare Effekte in den Prozess der Evolution der empörenden Zone und haben eine große praktische Bedeutung.

Die Dissertation berücksichtigt Probleme der numerischen Modellierung der selbstkonsistenten Dynamik des ionisierten Gases in den umgebenden Ladungen angeladenen Oberflächen. Aufgaben werden in der Formulierung wesentlicher allgemeiner gelöst als früher verwendete. Viel Aufmerksamkeit "wird an die Entwicklung effektiv bestehender numerischer Methoden gezahlt. Es gibt eine Vielzahl von Flussregimes aus ionisiertes Gas aus einem frei dördenförmigen zu einem festen Medium.

Abschluss der Dissertation. zum Thema "Mechanik von Flüssigkeit, Gas und Plasma"

2. Ergebnisse der Untersuchung des Anwendungsbereichs und des Einflusses auf die Lösung der Quasi-stationären Verteilungen des Boltzmanns und des Z ^ Revil für Elektronen in einem selbstkonsistenten elektrischen Feld, der Annäherung an kalten Ionen.

3. Verfahren und Ergebnisse einer numerischen Lösung des Problems der Entspannung der geschlossenen Schicht schwach ionisiertes Gas am Zwischenwert der Anzahl der Knudsen.

4. Mathematisches Modell und Verfahren zur Lösung eines direkten selbstkonsistenten Problems an einer nicht stationären Flachwandsonde, die in temperiertem kontinuierlichem Plasma mit variabler Eigenschaften und fließenden chemischen Reaktionen tätig ist.

1Poten S., Kawuling T. Mathematische Theorie der heterogenen Gase. -M. : Il, i960,512 E., 16 il.

2letchinyani K. mathematische Methoden in der kinetischen Theorie .-- M.: SHR, 1973.248 E., II i.

3. Quadratische Theorie des vollständig ionisierten Plasmas. - M.: MIR, 1974, 432 E., 42 YL.

4. Zylmontovich yud. Kinetische Theorie des Nonseal-Gas- und Nonseal-Plasmas. - M.: Wissenschaft, 1975.352 p.

5. Alpert ya.l., Gurevich A.V., Staevsky L.P. Künstliche Satelliten in einem seltenen Plasma. -M.: Wissenschaft, 1964.384 e., 85 yl.

6.Same P., TeleBrot Ji. , Turyan K. Elektrische Sonden in festem und beweglichen Plasma (Theorie und Anwendungen) .- M.: MIR, 1978,

202 e., 49 il.

7.Shakhov E.m. Die Methode des Studiums der Bewegungen von spärlichem Gas .-- M.: Wissenschaft, 1974.

8listhanyi K. Theorie und Anwendungen der Boltzmann-Gleichung .-- M.: MIR, 1978.496 E., 51 Yl.

E. Alpert Gift. Wellen und künstliche Körper in der Oberflächenplasma .-- M.: Wissenschaft, 1974.216 E., 90 yl.

10. Berd Molekulargasdynamik. - M. Mir, 1981.320 E., 46 yl.

11.alekseev B.V. Mathematische Kinetik der reagierenden Gase .-- M.: Wissenschaft, 1982.424 E., 89 yl.

12.0ander B. (ed). Rechenmethoden in der Plasmaphysik .-- M.: MIR, 1974.520 e., 136 yl.

13.Potter D. Rechenmethoden in der Physik. - M.: MIR, 1975, 329 E., 94 yl.

14. Malenikov i.v. (ed.) Numerische Modellierung kollektiver Prozesse in Plasma. -M.: PREPINT ying pricl.matem.an ussr,

1980.256C., Von krank.

15.Novikov v.n. Anwendung mathematischer Modellierungsmethoden zur Lösung eines Sondenproblems. -Sis, m. : Verlagshaus Mai, 1979.117С.

16. Alexseev B. V. KOTEELNIKOV V.A., NOVIKOV V.N. Nicht stationäre Langmur-Sonde .- TVT, 1980, T.18, F, Oh. 1062-1065.

17. Breakabill J. Numerische magnetische Hydrodynamik für Plasma mit großer Beta.-in Buch. Kontinuierliche thermonukleäre Synthese,

M.: MIR, 1980, p. Ii-50.

18. Belocerkovsky o.m. Davydov yu.m. Nichtstationäre Methode für "große Partikel" für gasdynamische Berechnungen. - "Zhvimimf", 1971, T.II, F, S. 182-207.

19.boris dk.p. , Vuk d.l. Lösen der Kontinuitätsgleichungen durch die Methode der Korrektur von Bächen. - Im Buch. ". Kontrollierte thermonukleäre Synthese, M.: Welt, 1980, S. 92-141.

20.alekseev B.V., Kotelnikov v.a., Novikov v.n. Berechnung einer empörenden Zone in der Nähe der Numerischen Methode der Sonde .- "Plasmaphysik", 1979, T.5, m, p. 920-922.

21. Belocerkovsky o.m. , Yanitsky v.e. Statistisches Verfahren von Partikeln in Zellen, um Probleme der Dynamik von sparsamem Gas zu lösen .-- Zhvmisch, 1975, t. 15, $ 5, p. II95-I208; 1975, T.15, L6, S. 1553-1567.

22. Alexseev B.V. Yanovsky v.r. Numerische Simulation der Entspannung des Strahls geladener Teilchen in einem starken elektrischen Feld .-- "Zhvmish", 1972, 12, m, p. 1053-1060.

23.alekseev B.V., Nesterov G.V. Entspannung eines relativistischen Elektronenstrahls in dichtem Gas .- Dan UdSSR, 1975, T.222, p. 54-57 und.

24.Russo A. Gift. , Turyan K. experimentelle und numerische untersuchte Wand-elektrostatische Sonden in Überschallströmen .- RTK, 1972, J6i2, p. 153-158.

25.alekseev B.V., Eremeev v.n., Kotelnikov v.a., Novikov v.n. Numerische Untersuchung der Wand-Elektrostatiksonde in der Grenzschicht. - In den CN .- dynamischen Prozessen in Gasen und Feststoffen. B.B. Filippova, l.: Verlag Lha, 1980, p. 193-196.

26.Seldovich ya.b. , Laer yu.p. Physik von Stoßwellen und hochtemperatur hydrodynamischen E-Phänomenen. - M.: Wissenschaft, 1966, 688 e., 284 il.

27. A.A.VLASOV A.A. Statistische Verteilungsfunktionen.-m. -Niederlich, 1966,356 p.

28.Schouthee ya.a. Tensoranalyse für Physiker. - M.: Wissenschaft, 1965, 456 E., 38 yl.

29. Begrenzen Sie f.M., Feshbach-Methoden der theoretischen Physik. Diese .-- M.: YL, 1958.930, 146 yl.

30.Potter D. Wassertasche-Methode in der magnetischen Hydrodynamik .-- In der CN. Kontinuierliche thermonuklearige Synthese, m .: MIR, 1980, S.51--91.

31. Richtmayer R., Morton K. Differenzmethoden zur Lösung von Grenzwertproblemen. - M. Mir, 1972.420 e., 42 yl.

32. KRE \\ SE I.O. Auf "Inferenz j ^ rcoorna-uou das t ^ ssi ^ oanre" diff ^ e ^ viar e.sut avio ^ s. - ^ Cratta. Rein ap ^ e. VLDV »E.B,\u003e T 3, p. Kber-K $ ъ

33.Filippow B.V. -Argebniskörper von Körpern in den oberen Schichten der Atmosphäre .-- l.: Und Zd-in LSU, 1973,127 p.

34.nikolaev f.a. und andere. Methoden zur Lösung kinetischer Gleichungen und Gleichungen von Quantum Mehmonisch (Berichtsmae Nr. 81000230).

M.: Verlag von Mai, 1983,127С., 64 il.

35.tikhonov a.n., Samara a.a. Gleichungen der mathematischen Physik. -M.: Wissenschaft, 1966.724С., 108 il.

36.Bes L., John F., Shechter M. Gleichungen mit privaten Derivaten. -M. : Welt, 1966, 352c. , 8 yl.

37.Bon C. Elementarprozesse im Plasma der Gasentladung. -.: Gosatomizdat, 1961.323С., 339 il.

38.Beili PB. , Turyan K. Elektrostatische Sonden im fortgesetzten Modus in Anwesenheit von negativen Ionen. Die Entscheidung. - "RTK", 1973, T, II, Nr. 9, S.12-13.

Ze.Turin K., Chang S.M. Eigenschaften der Wand-Elektrostatiksonde in Gegenwart von negativen Ionen.-NPTKN, I971, T.9, №3, S.18-25.

40.Luzzi T. "Kartoffins R. unter Verwendung einer elektrostatischen Sonde zur Ermittlung der Wirksamkeit der Plasmabeionisierung .- RTK, 1971, Vol. 9, M2, p. 126-132.

41.alekseev B.V., Kotelnikov v.a., Novikov v.n. Mathematische Modellierung von Übertragungsphänomenen in der Nähe der aufgeladenen Kugel, die in ionisiertes Gas gestellt wird

42.alekseev B.V., Kotelnikov v.a. Nicht stationäre Sonde im massiven Medium-Modus .- "TVT", 1981, Vol.19, №6, S.I272-1276.

43.Baranov yu.i., Bellow n.b. Der Einfluss der Prozesse der abgestuften Anregungen über die Funktion der Verteilung von Elektronen in Bezug auf Geschwindigkeiten in Argon .- "ZHGF", I982, T.52, Nr. 9, S.I787-I793.

44. CKO-U IS.JATU KIHEVIC TVI OS (S ^ VCR ^ CA? UFCCIROBWKC Pro IT LYI A STOAIONAR ^

45.nordoik A., Hicks B. Berechnung von Bolzmann-Kollisionen-Integrals von Monte Carlo-Methode. - in kN.: Rechenmethoden in der Dynamik spärlicher Gase, m.: Mir, 1969, S.215-230.

46. \u200b\u200bBelocerkovy om, kogan m.n. Methode des Monte Carlo in der Dynamik spärlicher Gase. - In der KN.: BERD G. Molekulare Gasdynamik. Fertigstellung 2, m.: MIR, I981, S.303-309.

47.YANITSKY V.E. Theoretische und probabilistische Analyse der statistischen Modellierung von Kollisionsprozessen in einem sparsamen Gas. -In.: Berd Molekulargasdynamik. Tanken Sie I, M.: MIR, 1981, S.279-302.

48.3mievskaya G.I., Pirspuu A.A., SHEMATOVICH V.I. Nichtstationäres statistisches Modell des teilweise ionisierten Gaza.-M.: PREPRINT JN.PRICLE MATEM.AN UDSR, 1979.

49.aekseev B.V., Nesterov G.V. Auf dem stationären Zustand der Elektronen in einem starken elektrischen Feld .- DAN SSSR "," 1974, T.215, W, S. 307-308.

50. Alexseev B.V. et al. Physikalische und mathematische Modellierung der Übertragung des relativistischen Elektronenstrahls in einem externen Magnetfeld .- "TVT", 1981, V.19, M, S.1-7.

51. Alexseev B.V. et al. Numerische Simulation der Entspannung von Elektronenstrahlen in dichtem Medium .- "Izvestia-Universitäten. Physik", I981, ZH0, S.84-87.

52.makov s.m. Methode von Monte Carlo und verwandten Fragen. - M.: Wissenschaft, 1975.472c., 16 yl.

53.katz M. Wahrscheinlichkeit und verwandte Fragen in der Physik. - m .: Frieden,

1965.408c., 19 Il.

54.Polak L.S. et al. Das Problem der Probleme der physikalischen und chemischen Kinetik von Monte Carlo, im Buch: Anwendung von Computing-Mathematik in chemischer und physischer Kinetik, m .: Wissenschaft, I969, C.I79-23I.

55.alekseev B.V., Nesterov G.V. Berechnung der Entspannung von geladenen Partikeln in landesweiten elektrischen und magnetischen Feldern .-- "TVT", I974, 12, Nr. 4, S. 717-722.

56. HazRiuni 3.t., Leuivi M.V. Afjfccoaloto o ^ iw n'a

Auto? © Melw t) ~ Tray \\ £ ^ in einem ftav? ^ Iea cas.

57.Die Perlmutter M. Lösung von Problemen auf dem Fluss der Couppe und der Wärmeübertragung zwischen den Parallelplatten in dem seltenen Gas durch Monte-Carlo-Methode. - In der KN.: Rechenmethoden in der Dynamik spärlicher Gase, m.: MIR, I969, C.II6-I39.

58. Matsuck K. Test Waich KTUI IV, TVIEO

59. WOTVVTE ^ U.LO. Measwrr ^ c ^ s © JJ Anj \\ w-uhg

Mal iy\u003e a tt ^ o-iiyywcmsio ^ ocp tvisrw ^ f comf\u003e uw

Chsotiu. Pv ^ cs, ",<9Ч1,гг.&; p. 19- AA.

60.ageev m.i. (ed.) Bibliothek von Algorithmen I516-2006.Map.4 .-- M.: Radio und Kommunikation, 1981,184C., 17 yl.

61.buslenko n.p. und andere. Die Methode der statistischen Tests .-- M.: Fizmatgiz, 1962.400С.

62.alekseev B.V., Kotelnikov v.a. Mathematische Modellierung von Sondenmessungen im molekularen Modus und im marken Medium-Modus. - In der vinitierten Seite abgelagert? .5 .81, Nr. 2021-81.

63.turnson j.a. Vergleich der experimentellen und theoretischen Ionenstromwerte für kugelförmige und zylindrische Sonden im kollisionalen Plasma .- RTK, 1971, T.9, Nr. 2, C.204-206.

64.Benilov M.S. An die Theorie einer sphärischen elektrischen Sonde in einem ruhig geförderten Plasma .- "Izvestia-Universitäten. Fluid- und Gasmechanik," 1982, $ 5, p. 145-152.

65.gogosov v.v. et al. Dynamische Eigenschaften einer elektrischen Sonde mit regelmäßig verändernden Potenzial unter dichten Plasmabedingungen mit chemischen Reaktionen. (Bericht in.MEH.MGU $ 2838) .- M.: Verlag der Moskauer State University, 1983.27c., 1 yl.

66.Gudman F., Vakhman Gaza-Dynamik der Gasstreuungsoberfläche .-- M.: MIR, 1980.424 E., 116 yl.

67.Maus. Programmierung auf BESM-6 im Dubna-System .-- M.: Wissenschaft, 1978.272 E., 3 yl.

68.alekseev B.V., Kotelnikov v.a. Die Wirkung des Temperaturmodus der Sonde an seine Volt-Ampere-Kennlinie.-in Sat. Arbeit

Mai, M.: Verlag Mai, 1983

69.Girschfelder J., KTTIS CH., BERD R. Molekularer Theorie von Gasen und Flüssigkeiten. -M. : Il, 1961.900 s.

70.Doren u.kh. Hypersonic-Flüsse von viskosen Gas.-M.: MIR, 1966,440 E., 66 yl.

71.kaplan I.g. Einführung in die Theorie der intermolekularen Interaktion-VII.-M.: Wissenschaft, 1982.312 E., 42 YL.

72.alekseev B.V., Kotelnikov v.a., Cherepanov v.v. Die Untersuchung der transienten Prozesse in der Kreislauf der elektrostatischen Sonde .-- in vinitativ 2.9.80, Nr. 3987-80 abgelagert.

73. Alekseev B.V. Dot Yelnikov V. A., Cherepanov v.v. Die Wirkung von negativen Ionen auf die Sondencharakteristik im molekularen Modus. - Lagerung in der jeweiligen 9.2.81 TJ6 624-81 abgeschieden.

74.alekseev B.V. Koteelnikov v.a. ChereRanov v.v. Zylindrische Sonde im molekularen Modus der Erfassung des Vorhandenseins der axialen Richtungsgeschwindigkeit. - In der vinitierten 23.4.8i.M849-8i abgelagert.

75.alekseev B.V. Koteelnikov v.a. Cheregelanov v.v. Elektrostatische Sonde im massiver Medium-Modus mit elektronischen Emissionen von seiner Oberfläche. - In der vinitativen 23.4.81 abgelagert,

76.alekseev B.V., Kotelnikov v.a., Cherepanov v.v. Durch Berechnen des äquivalenten Schemas der elektrostatischen Sonde .- "Plasmaphysik", 1982, T.8, J & 3, S.638-641.

77.alekseev B.V., Kotelnikov v.a., Cherepanov v.v. Die Wirkung des Effekts der Reflexion von Ionen von der Oberfläche der Sonde auf die Struktur der empörenden Zone und der Sondencharakteristiken .- "Plasmaphysik", I 984, Vol. 10, Nr. 2, p. 440-441.

78.alekseev B.V., Kotelnikov v.a., Cherepanov v.v. Elektrostatische Sonde in einem Mehrkomponentenplasma .- "TVT", 1984, Vol. 2, Nr. 2, S.395-396.

79. Scherepanov v.v. Flache Wandsonde in thermodynamischem Nichtgleichgewichts-Vollplakas. - In der jeweiligen 24.2.84 in der jeweiligen 24.84.84 abgelegt.

0. kotelnikov m, cheremio b. U * MyPematics Modellierung Nichtstationär- und ne ^ uo & mo ^-Modus

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