ข้อมูลเกี่ยวกับองค์ประกอบส่วนบุคคลของคนงานการสอนขององค์กรการศึกษา

บทคัดย่อของวิทยานิพนธ์ ในหัวข้อ "วิธีการของการวิจัยและการทำนายคุณสมบัติของวัสดุเภสัชกรรมสูงสำหรับการป้องกันความร้อนของเครื่องบิน"

สำหรับสิทธิ์ต้นฉบับ

Cherepanov Valery Veniaminovich

วิธีการของการวิจัยและคุณสมบัติการทำนายของวัสดุที่มีค่าสูงสำหรับการป้องกันความร้อนของเครื่องบิน

พิเศษ

07/05/03 - ระบอบความแข็งแรงและความร้อนของเครื่องบิน 01.04.14 - ฟิสิกส์ความร้อนและวิศวกรรมความร้อนทางทฤษฎี

วิทยานิพนธ์สำหรับสำนักงาน ปริญญาวิทยาศาสตร์ วิทยาศาสตร์ทางเทคนิคของแพทย์

มอสโก 2012

งานนี้ดำเนินการในงบประมาณของรัฐบาลกลาง สถาบันการศึกษา สูงกว่า อาชีวศึกษา "สถาบันการบินมอสโก (มหาวิทยาลัยวิจัยแห่งชาติ)"

ที่ปรึกษาด้านวิทยาศาสตร์:

วิทยาศาสตร์เทคนิคดุษฎีบัณฑิต

สมาชิกที่สอดคล้องกันของ Russian Academy of Sciences ศาสตราจารย์ Alifanov Oleg Mikhailovich

ฝ่ายตรงข้ามอย่างเป็นทางการ:

Eliseev Viktor Nikolaevich, Doctor of Technical Sciences ศาสตราจารย์รัฐมอสโก มหาวิทยาลัยเทคนิค พวกเขา โฆษณา บ้านนอก

Nikitin Petr Vasilyevich, นักวิทยาศาสตร์ทางเทคนิค, นักวิทยาศาสตร์ที่ให้เกียรติของสหพันธรัฐรัสเซีย, ศาสตราจารย์ของสถาบันการบินมอสโก

Polezhaev Yuri Vasilyevich แพทย์ด้านเทคนิคศาสตราจารย์สมาชิกที่สอดคล้องกันของรัสเซียออสการ์แห่งวิทยาศาสตร์หัวหน้าแผนกของสถาบันร่วมกันเพื่ออุณหภูมิสูงของ Academy of Kitchemy of Sciences

องค์กรชั้นนำ:

ศูนย์วิทยาศาสตร์ของรัฐของสหพันธรัฐรัสเซีย OJSC "ONPP" เทคโนโลยี ", Obninsk

การป้องกันจะจัดขึ้นในวันที่ 31 พฤษภาคม 2555 ที่ประชุมคณะกรรมการวิทยานิพนธ์ DS 212.005.05 ที่ Moscow Aviation Institute (National มหาวิทยาลัยวิจัย) ที่ 125993 มอสโก, A-80, GSP-3, Volokolamsk Highway, D.4, ที่ 14-00

วิทยานิพนธ์สามารถพบได้ในห้องสมุดของสถาบันการบินมอสโก (มหาวิทยาลัยวิจัยแห่งชาติ)

เลขานุการวิทยาศาสตร์

สภาวิทยานิพนธ์

Natalia Sergeevna Kudryavtseva

คำอธิบายทั่วไปของการทำงาน

การศึกษางานนี้เป็นแบบจำลองทางคณิตศาสตร์วิธีการศึกษาและทำนายคุณสมบัติของวัสดุป้องกันความร้อนที่มีน้ำหนักเบาและกระบวนการแลกเปลี่ยนความร้อนในตัวพวกเขา

ความเกี่ยวข้องของหัวข้อ

สำหรับยานอวกาศและระบบการขนส่งของการใช้ซ้ำการให้เงื่อนไขความร้อนเป็นหนึ่งในองค์ประกอบที่สำคัญที่สุดที่กำหนดโซลูชันโครงสร้างพื้นฐาน ส่วนแบ่งของมวลของเครื่องบินดังกล่าว (J1A) ซึ่งมาจากการป้องกันความร้อนมีความสำคัญ ตัวอย่างเช่นในระบบอวกาศ "กระสวยอวกาศ" และ "Buran" คิดเป็นประมาณ 9% ของมวลเริ่มต้นและ 14.5% ของมวลของโครงสร้าง การสร้างการป้องกันความร้อนใหม่และวัสดุโครงสร้างที่มีคุณสมบัติที่ระบุเล่นเมื่อออกแบบและลดมวลของการป้องกันความร้อนของระบบดังกล่าวมีบทบาทสำคัญ อย่างไรก็ตามการปรับปรุงการป้องกันความร้อนไม่เพียง แต่เกี่ยวข้องกับการใช้สูตรอาหารใหม่ แต่ยังรวมถึงการเพิ่มประสิทธิภาพของโครงสร้างที่มีอยู่แล้วเพื่อให้บรรลุผลที่ดีที่สุดสำหรับสภาพการทำงานที่เฉพาะเจาะจงของวัสดุ ตัวอย่างเช่นการลดลงของมวลของโล่ความร้อนลดการใช้พลังงานที่จำเป็นเพื่อให้แน่ใจว่าระบอบการระบายความร้อนที่จำเป็นของเจียสามารถให้บริการไม่เพียงโดยการใช้วัสดุที่มีประสิทธิภาพมากขึ้น แต่ยังเนื่องจากความเป็นไปได้ของคุณสมบัติการพยากรณ์ที่เชื่อถือได้มากขึ้น ของโล่ความร้อนเพื่อลดค่าสัมประสิทธิ์สำรอง

นอกจากนี้เที่ยวบินไม่ได้รับการยกเว้นและจำนวนของ ปัจจัยภายนอกส่งผลกระทบต่อการแลกเปลี่ยนความร้อนการทำลายและกระบวนการอื่น ๆ ที่กำหนดการทำงาน อากาศยาน. หนึ่งในปัจจัยที่เป็นไปได้คือผลกระทบจากการแผ่รังสี ดังนั้นจึงจำเป็นต้องตรวจสอบลักษณะต่าง ๆ ของวัสดุคุณสมบัติรังสีของพวกเขาโดยเฉพาะอย่างยิ่งเพื่อให้สามารถทำนายปฏิกิริยาที่เพียงพอต่ออิทธิพลภายนอกที่คล้ายกันของวัสดุและอุปกรณ์โดยรวม

การแก้ปัญหาของงานที่จดทะเบียนทั้งหมดต้องมีการศึกษาอย่างละเอียดและครอบคลุมของกระบวนการที่เกิดขึ้นในวัสดุและองค์ประกอบของโครงสร้างซึ่งส่วนใหญ่เกิดจากการดำเนินการศึกษาทดลองจำนวนมาก อย่างไรก็ตามการทดลองของถนน, แรงงานแรงงานและผลลัพธ์ของพวกเขาไม่สามารถใช้งานได้เสมอตัวอย่างเช่นสำหรับการคาดการณ์ ควรคำนึงถึงว่าการวัดโดยตรงของลักษณะทางกายภาพที่สำคัญของวัสดุมักเป็นไปไม่ได้ โดยไม่ดึงดูดเครื่องมือการสร้างแบบจำลองทางคณิตศาสตร์มันเป็นเรื่องยากที่จะตรวจสอบและทำนายค่าของปริมาณทางกายภาพที่สำคัญเช่นการเป็นสื่อกระแสไฟฟ้าและการแผ่รังสีของการนำความร้อนที่สมบูรณ์ค่าสัมประสิทธิ์การแผ่รังสีกระจายการกระจายตัวและการดูดซึมในตัวบ่งชี้การกระเจิง พวกเขาเกี่ยวข้องกับกระบวนการที่มีกระบวนการในท้องถิ่นหรือสเปกตรัมอย่างหมดจดตัวละคร. นอกจากนี้ตัวอย่างวัสดุที่มีอยู่แล้วเท่านั้นที่สามารถตรวจสอบการทดลองได้ ภายใต้เงื่อนไขเหล่านี้ความเป็นไปได้ของการพัฒนาใหม่

วัสดุการลดเวลาและค่าของกระบวนการนี้เกี่ยวข้องกับการใช้วิธีการสร้างแบบจำลองทางคณิตศาสตร์

การใช้แบบจำลองทางคณิตศาสตร์ที่ใช้ในการปฏิบัติในรูปแบบของแพ็คเกจแอปพลิเคชันช่วยให้มีเวลาค่อนข้างสั้นในการวิเคราะห์ตัวเลือกจำนวนมากให้เลือกที่ดีที่สุดลดจำนวนการศึกษาการทดลองและสำรวจกระบวนการที่ไม่ค่อยคล้อยตามการศึกษาการทดลองโดยตรง ดังนั้นการใช้วิธีการแบบจำลองทางคณิตศาสตร์จะขยายความเป็นไปได้ของการทดลองอย่างมีนัยสำคัญช่วยให้คุณสามารถทำนายคุณสมบัติของวัสดุที่อยู่ในขั้นตอนของการออกแบบและพัฒนาในโหมดขั้นสูงปรับเทคโนโลยีการผลิต แต่การสร้างแบบจำลองทางคณิตศาสตร์เป็นไปไม่ได้หากไม่มีข้อมูลที่เชื่อถือได้เกี่ยวกับคุณสมบัติสำคัญของวัสดุที่ศึกษาที่สามารถทำการทดลองได้เท่านั้น เส้นทางที่ชัดเจนที่ช่วยให้คุณสามารถเอาชนะปัญหานี้ได้ - การผสมผสานระหว่างการสร้างแบบจำลองทางคณิตศาสตร์ของวัสดุที่มีผลลัพธ์ของการวัดทางอ้อมของลักษณะสำคัญบางอย่างของมัน แนวคิดหลักของวิธีการนี้เป็นภาพที่ปรากฎในรูปที่ 1.

ลักษณะทางอ้อมของการวัดหมายถึงคุณสมบัติที่จำเป็นของวัสดุจะถูกกำหนดผ่านการวัดโดยตรงของค่าที่เข้าถึงได้มากขึ้นสำหรับสิ่งนี้ (อุณหภูมิ เศษส่วน และความหนาแน่น ฯลฯ ) จากหลัง -

การใช้วิธีการระบุบางอย่างเช่นการแก้ปัญหาการผกผันของการแลกเปลี่ยนความร้อน (OZTO)

มันเป็นไปตามเส้นทางของการรวมกันของการทดสอบและการสร้างแบบจำลองทางคณิตศาสตร์นักวิจัยจำนวนมากของอสังหาริมทรัพย์และนักพัฒนาของวัสดุป้องกันความร้อนและโครงสร้างที่ทันสมัยทั้งในประเทศของเราและต่างประเทศกำลังจะมา ผลงานที่โดดเด่นที่สุดที่ใช้วิธีการรวมอย่างแม่นยำซึ่งช่วยให้มั่นใจในการศึกษาที่ลึกซึ้งและครอบคลุมของคุณสมบัติของวัสดุการสร้างแบบจำลองการพยากรณ์โรคของพวกเขารวมอยู่ในกระบวนการทางเทคโนโลยีของการวิจัยและพัฒนา เนื่องจากงานพื้นฐานจำนวนมากในด้านการระบุตัวตนและวิธีการสร้างแบบจำลองรวมถึงคุณสมบัติของวัสดุที่ดำเนินการในประเทศของเราในประเทศของเรา (A.N. Tichonov, O.m. alifanov, g.n.dulnev ฯลฯ ) การศึกษาที่สำคัญทั้งหมดของ คุณสมบัติของวัสดุที่มีรูพรุนสูงดำเนินการโดยนักวิทยาศาสตร์ชาวรัสเซีย (VA Petrov et al., L.MadBrovsky, Na Bogogov ฯลฯ ) อย่างไรก็ตามการศึกษาจำนวนมากของวัสดุป้องกันและป้องกันความร้อนในปัจจุบันมีปริมาณมากกว่าคุณภาพในเวลา และเรื่องที่นี่ไม่เพียง แต่ในปัญหาบางอย่างกับอุปกรณ์ทดลองซึ่งค่อนข้างแพงและไม่สามารถใช้ได้เสมอไป ส่วนสำคัญของข้อมูลที่สูญหายไปในการศึกษาเหล่านี้อย่างแม่นยำเนื่องจากวิธีการทางคณิตศาสตร์ในพวกเขาไม่สามารถใช้งานได้และขั้นตอนการตีความผลลัพธ์ของการทดลองกลายเป็นแบบดั้งเดิมที่ค่อนข้างดั้งเดิม

กระดาษกล่าวถึงวัสดุเส้นใยที่มีความพรุนถึง 90% และมีฟองบนพื้นฐานที่ไม่ใช่โลหะด้วยความพรุนถึง 96% วัสดุเหล่านี้ประกอบด้วยเส้นใยที่มีความวุ่นวายที่สามารถทำจากสารหนึ่งหรือสารต่าง ๆ หรือโครงกระดูกเชิงพื้นที่ที่เกิดขึ้นโดยโหนดและจัมเปอร์ (รูปที่ 2) รูขุมขนของวัสดุดังกล่าวมักจะเติมก๊าซใด ๆ

รูปที่. 2A โครงสร้างจุลภาคของไฟเบอร์ - ข้าว 26. ตัวอย่างวัสดุวัสดุ Li-900 การประมง reticulate เซรามิกที่มีรูพรุน

แบบจำลองทางคณิตศาสตร์ที่มีอยู่ของวัสดุที่มีรูพรุนสูงและตอนนี้ส่วนใหญ่อยู่ไกลจากที่สมบูรณ์แบบ บ่อยครั้งที่ส่วนเกี่ยวกับแสงอ่อนลงในนั้นเนื่องจากรุ่นเหล่านี้ถูกทอดทิ้ง

ผลกระทบเศษส่วนที่ถูกแทนที่ด้วยการป้องกันเอฟเฟกต์ (E. Placido et al., B.zeghondy et al., J.Petrasch et al., M.Lloretz และคณะ, C.Y. Zhao et al.) ความถูกต้องของวิธีการที่คล้ายกันในการสร้างแบบจำลองคุณสมบัติของวัสดุป้องกันความร้อนที่มีความพรุนเกิน 90% มีความสงสัยเพียงพอเนื่องจากบทบาทของการแผ่รังสีในกระบวนการแลกเปลี่ยนความร้อนที่อุณหภูมิสูงค่อนข้างใหญ่ (O. Malifanov, Bnshthersushkin et al. , l.mombrovsky) และการมีปฏิสัมพันธ์ของรังสีกับร่างกายนั้นยากมากขึ้นอยู่กับลักษณะทางเรขาคณิตของร่างกายแม้ในกรณีของร่างกายของรูปร่างที่ง่ายที่สุด (g.mie, aclind) ในรุ่นที่คำนึงถึงกระบวนการเลี้ยวเบนตามกฎแล้วมีการพิจารณาเฉพาะชิ้นส่วนทรงกลมเท่านั้นที่ได้รับการพิจารณาหรือคุณสมบัติทางสถิติของวัสดุ (LL Kombrovsky, A.G. Fedorov, D. Baillis, M.L.German) ไม่ได้นำมาพิจารณา เป็นผลให้ในรุ่นดังกล่าวไม่มีจำนวนพารามิเตอร์ฟรีเพียงพอซึ่งช่วยให้มั่นใจได้ถึงความเพียงพอของคำอธิบายหรือใช้ที่ยอมรับไม่ได้จากมุมมองทางกายภาพวิธีในการปรับผลลัพธ์การสร้างแบบจำลอง ทั้งหมดนี้ช่วยลดความแม่นยำและความแม่นยำของแบบจำลองทางคณิตศาสตร์ที่อธิบายถึงกระบวนการถ่ายเทความร้อนในวัสดุฉนวนความร้อนและฉนวนความร้อนทำให้มีประสิทธิภาพน้อยลง

วัตถุประสงค์ของการทำงาน

1. การปรับปรุงที่มีอยู่ (อ้อม alifanov, n.a. bogogodov) ของแบบจำลองทางคณิตศาสตร์การพยากรณ์สถิติของโครงสร้างและคุณสมบัติความร้อนความร้อนของวัสดุที่มีความร้อนเป็นเส้นใยที่มีวัตถุประสงค์เพื่อการป้องกันความร้อนของโหนดและองค์ประกอบของ LA Design

2. การพัฒนารูปแบบที่คล้ายคลึงกันสำหรับโฟมที่ไม่ใช่โลหะตาข่ายสำหรับการป้องกันความร้อนของ LA

3. การพัฒนาทฤษฎีของการมีปฏิสัมพันธ์ของรังสีแม่เหล็กไฟฟ้ากับองค์ประกอบตัวแทนของแบบจำลองทางคณิตศาสตร์โครงสร้างตามทฤษฎีการเลี้ยวเบนสเกลาร์และทฤษฎี

4. การพัฒนาบนพื้นฐานนี้วิธีการสร้างแบบจำลองทางคณิตศาสตร์ของคุณสมบัติออปติคอลสเปกตรัมของวัสดุที่มีน้ำหนักเบาสูง

5. การพัฒนาวิธีการที่มีประสิทธิภาพสำหรับการสร้างแบบจำลองกระบวนการถ่ายโอนรังสีในชั้นของการป้องกันความร้อนที่มีระยะสูงของ LA

วิธีวิจัย

พื้นฐานของวิธีการวิจัยที่เสนอจะเกิดขึ้น: การจำลองแบบจำลองสถิติของโครงสร้างของวัสดุโดย Monte Carlo ทฤษฎีของ MI (ทฤษฎีการกระเจิงแม่เหล็กไฟฟ้าที่เข้มงวด) นำไปใช้ในการสร้างรูปแบบออปติคัลของวัสดุเช่นเดียวกับวิธีการแก้ปัญหา สมการถ่ายโอนรังสี

โดยเฉพาะอย่างยิ่งแบบจำลองทางคณิตศาสตร์ของวัสดุที่เสียสูงนั้นขึ้นอยู่กับบทบัญญัติต่อไปนี้:

วัสดุถูกสร้างแบบจำลองโดยระบบสุ่มขององค์ประกอบมุมฉากของตัวแทน (รูปที่ 3)

รูปที่ 3 องค์ประกอบที่เป็นตัวแทนของรุ่น: (a) - วัสดุเส้นใย, (b) - วัสดุโฟม (ตัวอย่าง)

anisotropy ของวัสดุจะถูกนำมาพิจารณารูปแบบทางสถิติของโครงสร้าง (ใบเสร็จรับเงินของพวกเขาต้องการการดำเนินการศึกษาที่เกี่ยวข้อง) ค่าของความหนาแน่นที่มีประสิทธิภาพและคุณสมบัติของสารที่เกิดขึ้นฐาน

ไม่พิจารณาการพาความเย็นในรูขุมขน การซึมผ่านของลูกโลกและการรวมอื่น ๆ ไม่ได้นำมาพิจารณาในระดับของการออกแบบวัสดุ

การประมาณ isothermal และ adiabatic ใช้ภายในแต่ละองค์ประกอบตัวแทน

แต่ละองค์ประกอบตัวแทนใหม่ถือว่าแช่ในวันพุธคุณสมบัติที่กำหนดโดยองค์ประกอบที่สร้างไว้ก่อนหน้านี้ทั้งหมด

ทฤษฎี MI (MIE) และผลที่ตามมาใช้เพื่ออธิบายกระบวนการของการดูดซึมและการกระจายตัวของรังสีจากชิ้นส่วนของวัสดุ แต่หากจำเป็นต้องมีการแก้ไขเพื่อความร่วมมือที่ทฤษฎีการละเลย MI

การประมาณการการแพร่กระจายใช้เพื่อประเมินความร้อนจากการแผ่รังสีที่ค่าสัมประสิทธิ์สเปกตรัมของการอ่อนตัวของวัสดุคำนวณตามทฤษฎีทฤษฎีหรือผลที่ตามมา

ในการประมาณพารามิเตอร์ของการกระจายตัว anisotropy การคำนวณของ Indicatrix ของการกระเจิงถูกใช้โดยทฤษฎีความเข้มของรังสี

แปลกทางวิทยาศาสตร์

วิทยานิพนธ์มอบแบบจำลองทางคณิตศาสตร์เชิงสถิติใหม่ สมบัติทางกายภาพ และกระบวนการถ่ายเทความร้อนในวัสดุฉนวนความร้อนและความร้อนที่มีความร้อนและความร้อนรวมทั้งวิธีการถ่ายโอนรังสีในชั้นของเกียร์ทนความร้อนที่ทนสูง J1A

1. แบบจำลองทางคณิตศาสตร์ทางสถิติที่ดีขึ้นของโครงสร้างและคุณสมบัติทางเทอร์โฟริกส์ของวัสดุเภสัชกรรมสูงเส้นใยสำหรับการป้องกันความร้อน LA ภายในที่:

อย่างมีนัยสำคัญเมื่อเทียบกับรุ่นที่มีชื่อเสียง (Om Alifanov, Na Bogogov) ขยายสเปกตรัมของค่าที่กำหนดเนื่องจากการรวมของลักษณะทางไฟฟ้าและสเปกตรัมที่มีประสิทธิภาพของวัสดุเป็นความต้านทานไฟฟ้าที่เฉพาะเจาะจง Dielectric ค่าคงที่และตัวบ่งชี้การหักเหของตัวบ่งชี้, สัมประสิทธิ์การดูดซึม, การกระจายและการแพร่กระจายของรังสี, Indicatrix ของการกระเจิง

ความเป็นไปได้ในการปรับระดับเสียงขององค์ประกอบตัวแทนในกระบวนการสร้างรุ่นของพวกเขาซึ่งให้การปฏิบัติตามองค์ประกอบตัวแทนที่ถูกต้องยิ่งขึ้นที่กำหนดไว้ในระบบของความหนาแน่นขนาดกลางขนาดกลาง

เนื่องจากองค์กรที่มีประสิทธิภาพของกระบวนการคำนวณลักษณะเฉลี่ยจำนวนข้อมูลในรุ่นของข้อมูลจึงลดลงอย่างมีนัยสำคัญต่อตัวอย่างขององค์ประกอบตัวแทน

2. รูปแบบสถิติการพยากรณ์โรคของโครงสร้างคุณสมบัติเทอร์โมฟีและแสงไฟฟ้าของโฟมตาข่ายสำหรับการเปลี่ยนความร้อน LA

3. สมการที่กำหนดขนาดเฉลี่ยขององค์ประกอบตัวแทนของแบบจำลองทางคณิตศาสตร์โครงสร้างของวัสดุเภสัชกรรมสูงและโฟมตาข่าย

4. แบบจำลองทางคณิตศาสตร์เชิงวิเคราะห์ของการมีปฏิสัมพันธ์ของรังสีแม่เหล็กไฟฟ้ากับองค์ประกอบตัวแทนรวมถึงลูกบอลและกระบอกอาจนอนตามเงื่อนไขของแสงสว่าง

5. วิธีการที่ได้รับและศึกษารูปแบบการกระจายรังสีอย่างต่อเนื่องโดยตัวแทนองค์ประกอบมุมฉากของแบบจำลองทางคณิตศาสตร์ของวัสดุศิลปะสูงที่มีน้ำหนักเบา

6. วิธีการสร้างแบบจำลองทางคณิตศาสตร์ของคุณสมบัติแสงแบบสเปกตรัมของโฟมที่มีน้ำหนักเบาและโฟมตาข่ายที่ใช้โดยเฉพาะอย่างยิ่งสำหรับโล่ความร้อนของ LA

7. กริดเสริมและวิธีการที่มีความแม่นยำสูงสำหรับการแก้ปัญหาการถ่ายโอนรังสีสเปกตรัมสำหรับชั้นแบนของความร้อนที่ทนความร้อนสูง

ค่าจริง

สร้างซอฟต์แวร์ที่ซับซ้อนในการสร้างแบบจำลองทางคณิตศาสตร์ของโครงสร้างคุณสมบัติเทอร์โมฟิสิกและออปติคอลของโฟมยาและตาข่ายโฟมที่ใช้สำหรับการป้องกันความร้อนและฉนวนกันความร้อนของโหนดและองค์ประกอบโครงสร้างของเครื่องจักรและอุปกรณ์ต่างๆโดยเฉพาะอย่างยิ่ง LA ความน่าเชื่อถือและความแม่นยำสูงของแบบจำลองทางคณิตศาสตร์ที่อธิบายถึงกระบวนการถ่ายเทความร้อนในการป้องกันความร้อนและวัสดุฉนวนความร้อนช่วยให้เมื่อนำไปใช้ลดค่าสัมประสิทธิ์สต็อกมากกว่าความหนาของการป้องกันความร้อนและชั้นฉนวนกันความร้อนลดการใช้ความร้อนและพลังงาน

วิธีการและโปรแกรมที่พัฒนาแล้วนั้นรวมอยู่ในระบบของวิธีการวิจัยเชิงทฤษฎีและการทดลองที่ซับซ้อนของการวิจัย การใช้งานของพวกเขาเพิ่มความรู้ของการทดลองทางความร้อนลดจำนวนการศึกษาการทดลองที่จำเป็นและค่าใช้จ่ายช่วยให้คุณสามารถทำนายคุณสมบัติของวัสดุในขั้นตอนการพัฒนาและปรับเทคโนโลยีการผลิตเช่นเดียวกับการกำหนดลักษณะของวัสดุที่ไม่เพียง แต่ แต่ยังสร้างสารให้พวกเขา มันเป็นไปได้โดยเฉพาะอย่างยิ่งหลังจากกำหนดรูปแบบในการทดลองข้อมูลในเนื้อหาใด ๆ เพื่อทำนายลักษณะที่หลากหลายของวัสดุเช่นการศึกษา ในกรณีนี้เป็นไปได้ที่จะหลีกเลี่ยงการศึกษาการทดลองขนาดใหญ่ของวัสดุของกลุ่มที่เกี่ยวข้องถูก จำกัด โดยการทดลองหากจำเป็นดำเนินการเพื่อควบคุมความเพียงพอของผลลัพธ์การสร้างแบบจำลองที่ได้รับ

ผลการทำงานอาจใช้ในการตรวจสอบวิธีการประเมินประสิทธิภาพของฉนวนกันความร้อนและความร้อนที่จำเป็นเพื่อให้แน่ใจว่าระบอบความร้อนที่จำเป็นในองค์ประกอบของโครงสร้างเครื่องจักรและอุปกรณ์ที่ใช้ในอุตสาหกรรมต่าง ๆ

การอนุมัติการทำงาน

ผลลัพธ์ที่นำเสนอในวิทยานิพนธ์รายงานเกี่ยวกับการออกแบบและเทคโนโลยีการประชุมและเทคโนโลยีการประชุมเชิงวิทยาศาสตร์ระหว่างประเทศ 18 "จากวัสดุที่ไม่ใช่โลหะ" (Obninsk, ตุลาคม 2550), 9M All-Russian Symposium เกี่ยวกับคณิตศาสตร์ประยุกต์และอุตสาหกรรม (Kislovodsk อาจ 2008), 2 โรงเรียนนานาชาติ การสร้างแบบจำลองทางคณิตศาสตร์และการใช้งาน (Pueblo, Mexico, มกราคม 2009), 60M International Congress เกี่ยวกับนักบินอวกาศ (Daedzhen, Republic of Korea, ตุลาคม

2552) การประชุมนานาชาติครั้งที่ 14 เกี่ยวกับการถ่ายเทความร้อน (วอชิงตันสหรัฐอเมริกาสิงหาคม 2553) การประชุมนานาชาติครั้งที่ 6 "ปัญหาผกผัน: การระบุการออกแบบและการควบคุม" (Samara, ตุลาคม 2010), การประชุมเชิงวิทยาศาสตร์และเทคนิคระหว่างประเทศครั้งที่ 19 "การออกแบบและเทคโนโลยีของผลิตภัณฑ์ ผลิตภัณฑ์จากวัสดุที่ไม่ใช่โลหะ "(OBNINSK, ตุลาคม 2010), การประชุมระดับชาติรัสเซียครั้งที่ 5 เกี่ยวกับการแลกเปลี่ยนความร้อน (มอสโก, ตุลาคม

2010) เซสชั่นรวม "การประหยัดพลังงานและโอกาสในการใช้เทคโนโลยีการประหยัดพลังงานใน การขนส่งทางรถไฟในอุตสาหกรรมและที่อยู่อาศัยที่ซับซ้อนของรัสเซีย»สาขาของรัสเซียสถาบันวิทยาศาสตร์ "พลังงานวิศวกรรมเครื่องกลกลศาสตร์และกระบวนการจัดการ" สภาวิทยาศาสตร์ของสถาบันวิทยาศาสตร์ของรัสเซียเกี่ยวกับปัญหาของ "การระบอบความร้อนของเครื่องจักรและอุปกรณ์" วิทยาศาสตร์ สภาสถาบันวิทยาศาสตร์แห่งชาติรัสเซียในปัญหาที่ซับซ้อน "ฟิสิกส์ความร้อนและวิศวกรรมพลังงานความร้อน", สภาวิทยาศาสตร์ ras "ปัญหาทางกายภาพเคมีของพลังงาน" (มอสโก, เมษายน 2554), การประชุมนานาชาติ 7s "ปัญหาผกผันในวิศวกรรม" (ออร์แลนโด, สหรัฐอเมริกาพฤษภาคม 2011)

สิ่งพิมพ์

ในประเด็นที่เกี่ยวข้องกับหัวข้อของวิทยานิพนธ์ผู้เขียนมี 15 สิ่งพิมพ์ในวารสารที่ผ่านการตรวจสอบโดยเพื่อน ผลลัพธ์หลักของวิทยานิพนธ์ถูกตีพิมพ์ในรายงานทางวิทยาศาสตร์และเทคนิคจำนวนมากเช่นเดียวกับในงาน จาก 8 นี้ในวัสดุการประชุมและ 12 ในนิตยสารที่ตรวจสอบโดยเพื่อน

ปริมาณและโครงสร้างของงาน

ในการแนะนำความเกี่ยวข้องและความเป็นไปได้ของการศึกษาดังกล่าวมีการยืนยันและแนวคิดเบื้องต้นบางอย่างของวัสดุที่อยู่ระหว่างการศึกษาและพื้นฐานของรุ่นที่เสนอขั้นตอนการระบุลักษณะ "การอ้างอิง" ของวัสดุที่ใช้วัสดุตาม เทคนิคของ OST Solutions อธิบายสั้น ๆ

บทแรกที่อุทิศให้กับปัญหาของการสร้างแบบจำลองทางสถิติของคุณสมบัติอุณหภูมิของวัสดุเส้นใยศิลปะที่มีน้ำหนักเบา องค์ประกอบที่เป็นตัวแทนของวัสดุเส้นใยเกิดขึ้นจากกระบอกสูบมุมฉากมุ่งเน้นไปตามแกนหลัก (รูปที่ ในส่วนแรกของบทที่อธิบายรูปแบบของโครงสร้างวัสดุอัตราส่วนจะถูกกำหนดโดยการกำหนดความเพียงพอของการจำลองโดย Monte Carlo โครงสร้างของสถานะขององค์ประกอบตัวแทนและน้ำหนักทางสถิติของพวกเขาอธิบายไว้

ในส่วนที่สองรายละเอียดบางอย่างของกระบวนการสร้างลักษณะขององค์ประกอบตัวแทนจะถูกเปิดเผย มันแสดงให้เห็นว่าความต้องการความหนาแน่นของวัสดุและความหนาแน่นเฉลี่ยของการสร้างแบบจำลองระบบขององค์ประกอบตัวแทนช่วยให้คุณสามารถกำหนดพารามิเตอร์หลักของระบบโมเดลได้เนื่องจากค่าเฉลี่ย x ขององค์ประกอบตัวแทนใน ทิศทางของการตกลงบนวัสดุฟลักซ์ความร้อนภายนอก (ทิศทางพิกัดที่ 3) จากการแก้สมการ

p- \\ t \u003d i ¿ \u003d 1 1

ที่นี่ 8k \u003d 05slk4p, * /, / - เส้นผ่านศูนย์กลางและความยาวของเส้นใย, AK-พารามิเตอร์ของ anisotropy ของวัสดุตามทิศทางพิกัด (A3 \u003d 1), P คือความน่าจะเป็นที่กำหนดโดยการกระจายของคุณสมบัติของ เส้นใย C คือค่าคงที่ปกติ ด้วยข้อยกเว้นของพารามิเตอร์ anisotropy ดัชนีค่าระบุในลำดับต่อไปนี้กับวัสดุเส้นผ่าศูนย์กลางและความยาวของเส้นใย

ส่วนที่สามอธิบายถึงความต้องการของหน่วยความจำที่ใช้สำหรับการคำนวณลักษณะการจ่ายเงินกลางของระบบโมเดลเกณฑ์ในการควบคุมการสิ้นสุดการสร้างแบบจำลอง ในส่วนที่สี่วิธีการกำหนดลักษณะการใช้เทอร์โมบารมีและแสงอิเล็กทรอนิกส์ขององค์ประกอบตัวแทนจะถูกระบุ

ในส่วนที่ห้าสุดท้ายปัญหาของการตรวจสอบของแบบจำลองได้รับการพิจารณาตัวอย่างเฉพาะของการใช้งานจริงจะได้รับการกำหนดและคาดการณ์คุณสมบัติที่สำคัญที่สุดของวัสดุป้องกันความร้อนเส้นใยรายละเอียดบางอย่างของกระบวนการประสานงานของโมเดลด้วย มีการเปิดเผยวิธีการวิจัยที่ซับซ้อนของการทดลองและเชิงทฤษฎีของการวิจัยวัสดุ

w / (m k) - - การคำนวณ, o ทดลอง

"ชายแดนอุ่น" ต. การทดลอง

t lolodmay ชายแดน "

รูปที่ 4 การนำความร้อนของวัสดุ TMK-10 และส่วนประกอบ P \u003d 1 ATM ¿ exer - ข้อมูลการทดลอง; ผลการสร้างแบบจำลอง: - มีประสิทธิภาพ, AG - การแผ่รังสี,) การนำความร้อนความร้อน C-conductive

1600 2400 3 200 4 000 1 (ซม.)

รูปที่ 5 Nonstationary Heating ของตัวอย่าง TMK-10 ที่ R \u003d 1 ATM 7 * - ตัวชี้วัดของเทอร์โมคัปเปิลในแผ่นที่มีความหนา 60 มม. ความลึกสัมพัทธ์ของตำแหน่งของ Thermocouple IG \u003d 0; 0.08; B.28; 0.58 และ 0.78

ดังนั้นในรูปที่ 4 แสดงผลลัพธ์ของการคำนวณการนำความร้อนรวมการแผ่รังสีและองค์ประกอบนำไฟฟ้าสำหรับวัสดุเส้นใยของ TMK-10 ที่ใช้สำหรับโล่ความร้อนของ LA นอกจากนี้ยังได้รับข้อมูลการทดลองที่สอดคล้องกัน มันสามารถเห็นได้ว่ากลไกการแผ่รังสีของการนำความร้อนมีอยู่ในวัสดุนี้ที่อุณหภูมิประมาณ 1050k และสูงกว่า วันของการตรวจสอบเพิ่มเติมคุณสมบัติของคุณสมบัติเทอร์โมบารมีในแผนกความร้อนของ CAF.601 MAI ศึกษาการทดลองระบอบการแลกเปลี่ยนความร้อนแบบไม่ต่อเนื่องในชั้นแบนของวัสดุเส้นใยหลังจากที่ข้อมูลการทดลองถูกเปรียบเทียบกับผลลัพธ์ของการแก้ปัญหา ปัญหาที่ไม่ใช่เครื่องเขียนของการแลกเปลี่ยนความร้อนที่นำไฟฟ้ารังสีซึ่ง

รูปที่ 6 การพึ่งพาการพึ่งพาความหนาของเส้นใยสำหรับวัสดุของประเภท TMC (เส้นผ่านศูนย์กลาง S) t \u003d 900k, p \u003d 10 "5 atm

ค่าสัมประสิทธิ์เทอร์โมฟิสิกส์ที่กำหนดโดยผลลัพธ์ของการสร้างแบบจำลองถูกนำมาใช้ การวิเคราะห์ผลการทดสอบ (รูปที่ 5) แสดงให้เห็นถึงการปฏิบัติตามผลการทดลองและทฤษฎีสำหรับทุกโหมดของตัวอย่างความร้อนระบายความร้อน ผลลัพธ์เหล่านี้รวมถึงผลลัพธ์ของการสร้างแบบจำลองการนำความร้อนที่แรงกดดันที่แตกต่างกันยืนยันความเพียงพอของรูปแบบความร้อนของวัสดุทั้งทั่วไปและส่วนประกอบรวมถึงความเป็นไปได้และความเป็นไปได้ของการใช้งานเพื่อทำนายคุณสมบัติของเส้นใย วัสดุป้องกันความร้อน

รูปที่ 6 แสดงให้เห็นถึงความสามารถในการพยากรณ์โรคของโมเดล การคำนวณแสดงให้เห็นว่าวัสดุ TZMK-10 เมื่อเปลี่ยนเส้นผ่าศูนย์กลางของเส้นใยและการเปลี่ยนแปลงที่สอดคล้องกันในความหนาแน่นอยู่ใกล้กับจุดที่เหมาะสมในการนำความร้อนเต็มรูปแบบ แต่ไม่เป็นไปตามเกณฑ์ซึ่งเป็นที่นิยมมากขึ้นสำหรับ Cosmic LA ตั้งแต่ ค่าใช้จ่ายในการขนส่งของพวกเขาไปยังสถานที่ดำเนินงานมีความสำคัญ วัสดุที่เหมาะสมที่สุดในการตอบสนองนี้โดยการเพิ่มขนาดเส้นผ่าศูนย์กลางของเส้นใยของ V.35 ครั้ง

บทที่สองที่อุทิศให้กับประเด็นของการสร้างแบบจำลองทางสถิติของคุณสมบัติอุณหภูมิของโฟมตาข่ายบนพื้นฐานที่ไม่ใช่โลหะ - หนึ่งในคลาสที่มีแนวโน้มมากที่สุดของการป้องกันความร้อนและวัสดุฉนวนความร้อนสำหรับ Cosmic และ Aerospace LA ก่อนอื่นสิ่งนี้หมายถึงคาร์บอนไก่โฟมในตัวอย่างที่รุ่นนี้อธิบายไว้ ในเรื่องนี้ส่วนเบื้องต้นของบทที่สองจะทุ่มเทให้กับคุณสมบัติพื้นฐานของนักแสดงคาร์บอนแก้ว ส่วนแรกอธิบายถึงลักษณะเฉพาะของการทดสอบความร้อนด้วยคาร์บอนโฟมเซลล์และผลลัพธ์หลักของมัน

ส่วนที่สองนำเสนอแบบจำลองทางคณิตศาสตร์ของตาข่ายต่อโหนดและสภาพของความเพียงพอของมันเป็นสูตร การวิเคราะห์โครงสร้าง การปรับเปลี่ยนที่แตกต่างกันของลูกไก่โฟมแสดงให้เห็นถึงการปรากฏตัวของโหนดในวัสดุเหล่านี้ที่มีจัมเปอร์ที่แตกต่างกันออกมาจากมัน ดังนั้นองค์ประกอบตัวแทนจึงเป็นโหนดบอลและจาก 3 ถึง 6 กระบอกสูบ - จัมเปอร์ที่เกิดขึ้นจากมันและตั้งอยู่ตามแนวแกนหลัก (ในรูปที่ 3b เป็นรุ่นที่ยากที่สุด) พารามิเตอร์ที่สำคัญของแบบจำลองโครงสร้างคือค่าสัมประสิทธิ์ของการตัดของจัมเปอร์ X - เศษส่วนของจัมเปอร์ที่รวมอยู่ในองค์ประกอบตัวแทน การประเมินค่าเฉลี่ยของมันถูกกำหนดโดยสมการ

a "m" (4 k "r r

v r v r y ■ "" "" "u p v_ ^

"และ r khur y *\u003e ■"

ai ¡ l ¿และ p lt-1 3

- \\ 6p / (lrs) \u003d 0,

ซึ่งมีบทบาทเดียวกันกับโฟมเป็นสมการ (1) สำหรับวัสดุเส้นใย นี่คือพลัง RS ของสารที่สร้างฐาน

ดัชนี 6, C /, / เกี่ยวข้องกับโหนด, เส้นผ่านศูนย์กลางและเส้นของจัมเปอร์

ในส่วนที่สามผลลัพธ์หลักของการสร้างแบบจำลองทางคณิตศาสตร์ที่ได้รับความสามารถในการพยากรณ์โรคของแบบจำลองทางสถิติแสดงเกี่ยวกับตัวอย่างของการวิเคราะห์การมองโลกในแง่ดีและความเป็นไปได้ในการใช้โฟมแก้วคาร์บอน cus สำหรับการป้องกันความร้อนของโหนดและระบบยานอวกาศ สร้างเป็นส่วนหนึ่งของโครงการเที่ยวบินเพื่อปรอท "Veliatio"

ดังนั้นหนึ่งในวัสดุที่ศึกษาการศึกษา ius ett1-cp-pcs สอดคล้องกับ x \u003d 0.8945 กลายเป็น AGEG ที่ไม่เหมาะสมในการนำความร้อน แต่ใกล้เคียงกับเกณฑ์ที่เหมาะสมของ Yecehe ซึ่งทำให้มีประโยชน์ในการใช้งาน โครงการ "Ver1So" ผลลัพธ์สำหรับวัสดุ cous และ etp-cp-pcs โดยเฉพาะอย่างยิ่งผลลัพธ์ที่คล้ายกันสำหรับ TMC แสดงในรูปที่ 4 และ 5 จะได้รับในรูปที่ 7 และ 8

o l c), w / และ "to ex * lvy (1), w / และ" k 4 w / และ "k □ lha), w / m"

150 125 100 75 50 25

o l ^ "p, w" ka / y4 "ถึง

"0 200 400 600 600 1000

รูปที่ 7 YA การนำความร้อนเต็มรูปแบบ ", พยางค์นำไฟฟ้าและการแผ่รังสีไปยังส่วนประกอบของวัสดุวัสดุ, cf

รูปที่ 8 การเปลี่ยน Criting X & R สำหรับ IC ด้วยสัดส่วน

เปลี่ยนเส้นผ่านศูนย์กลางของโหนดและจัมเปอร์, ¿¿ -mastea, / \u003d 800 ° C

บทที่สามจะอุทิศให้กับเหตุผลทางทฤษฎีของแบบจำลองทางคณิตศาสตร์ของคุณสมบัติแสงของวัสดุป้องกันความร้อนที่ทนทานสูงน้ำหนักเบา ในส่วนเบื้องต้นตำแหน่งหลักของรูปแบบแสงสเปกตรัมเป็นสูตร ส่วนแรกให้คำจำกัดความและความสัมพันธ์บางอย่างได้รับสำหรับลักษณะพื้นฐานของกระบวนการกระจายการกระจายตัวโดยอนุภาคของขนาดสุดท้ายในทฤษฎีเวกเตอร์และสเกลาร์

ส่วนที่สองและสามของบทที่สามจะทุ่มเทให้กับการกระจายของรังสีแม่เหล็กไฟฟ้าโดยลูกบอลที่เป็นเนื้อเดียวกันและกระบอกสูบทรงกลมที่ไม่มีที่สิ้นสุดตามลำดับ เต็มไปด้วยความสัมพันธ์ที่เป็นที่รู้จักและเป็นต้นฉบับซึ่งจำเป็นสำหรับการก่อตัวของรูปแบบการกระจายพลังงานที่สมบูรณ์ในสตรีมที่กระจัดกระจายและได้รับบนพื้นฐานของการใช้งานทั้งทฤษฎีการกระจายเวกเตอร์ (ทฤษฎี) และทฤษฎีการเลี้ยวเบนสเกลาร์

มีการตั้งข้อสังเกตว่าปัญหาหลักของการใช้อัตราส่วนสำหรับกระบอกสูบคือพวกเขาอธิบายการกระเจิงเอกพจน์และ

ระบบพิกัดทรงกลมพิเศษแกนขั้วซึ่งเกิดขึ้นพร้อมกับแกนของกระบอกสูบและเป็นมุมที่โง่ด้วยทิศทางของแสง

ส่วนที่สี่อุทิศให้กับการคำนวณลักษณะของกระบวนการกระจายคลื่นแม่เหล็กไฟฟ้าโดยองค์ประกอบตัวแทนของบุคคลของรูปแบบโครงสร้างของวัสดุที่อยู่ระหว่างการพิจารณา โดยเฉพาะอย่างยิ่งมันถูกแปลงเป็นโซลูชันของปัญหาการกระจายตัวสำหรับชิ้นส่วนทรงกลมและทรงกระบอกลงในระบบพิกัดขององค์ประกอบตัวแทนและวัสดุทั้งหมดจะแสดงให้เห็นว่าความสัมพันธ์ที่ได้รับสำหรับชิ้นส่วนแต่ละชิ้นสามารถใช้เพื่อกำหนดลักษณะสเปกตรัมของตัวแทน องค์ประกอบโดยรวม

ตัวอย่างเช่น PV Indicatrix, สัมประสิทธิ์สเปกตรัมของการลดทอน JV, การกระเจิงßvและการดูดซับ av ขององค์ประกอบตัวแทนจะถูกกำหนดโดยความเท่าเทียมกัน

jv \u003d w "iaa. & -ßv,

ซึ่งการรวมจะดำเนินการในทุกส่วนขององค์ประกอบตัวแทน: ดัชนีการรวมของ GT \u003d B สำหรับโหนดเมื่อโฟมของโรค TF \u003d X, Y, Z สำหรับเส้นใย (Jumpers), N \u003d E ถ้า ส่วนขององค์ประกอบตัวแทนฟรีจากชิ้นส่วน ทิศทางของการส่องสว่างขององค์ประกอบตัวแทนจะถูกกำหนดโดยมุมทรงกลมทิศทางการกระเจิง - มุม &,<рв системе координат с полярной осью Oz (3- координатное направление). Эффективности Q рассеяния и ослабления отмечены индексами sea и ext соответственно, радиусы узла и волокон обозначены буквой R. Величины S„x равны площади нормальных проекций фрагментов на плоскость, ортогональную направлению освещения.

ตัวบ่งชี้การกระจัดกระจายของส่วนฟรีขององค์ประกอบตัวแทนและโหนด (การเสียสละลูกต่อเนื่องไม่ขึ้นอยู่กับโพลาไรเซชันของคลื่นเหตุการณ์และ zimuth ของการกระเจิง) ถูกกำหนดโดยการแสดงออกที่ค่อนข้างง่าย

R. (P, 91 V%) \u003d ~ - B,), QSCA¡L \u003d 1, (4)

PWMW,) "* 1-" "2.2-\u003e (5\u003e

และชิ้นส่วนทรงกระบอก - ความสัมพันธ์ที่ซับซ้อนมากขึ้น (การกระเจิงที่มีกระบอกสูบขึ้นอยู่กับโพลาไรซ์ของสนามเหตุการณ์และเอกพจน์เนื่องจากการแผ่รังสีที่กระจัดกระจายเป็นคลื่นรูปกรวย)

rg (b,<рщ,<р,)=--Í

1 - ^] \\ Taloal<Р1\<РЛОп<РЛ))\

x8 (in-in № (ใน "h\u003e" 0) 5 (<р-РЖП"ОЖ. V = х,у,

ที่ B คือฟังก์ชั่น Dirac หมายเลข K-Wave มุม OC-Algebraic ของการฉายรังสีที่ลดลงบนแกนของกระบอกสูบ (Y \u003d x £) (RC - มุมระหว่างระนาบของการลดลงและการกระเจิง C คือมุมระหว่างระนาบที่เป็นไปได้ด้วยกระบอกสูบและระนาบของไก่มุมและ (P3 - กำหนดทิศทางของบรรทัดฐานการกระเจิงที่เป็นไปได้สำหรับกระบอกสูบที่เป็นไปได้สำหรับกระบอกสูบ มุมของ Au พวกเขาถูกกำหนดจากการพิจารณาทางเรขาคณิตอัตราส่วนที่เกี่ยวข้องยังได้รับในส่วนนี้ฟังก์ชั่นขององค์ประกอบ T ของเมทริกซ์กระจายซึ่งพร้อมกับประสิทธิภาพของ¡ 2 จะถูกกำหนดในทฤษฎีของค่าสัมประสิทธิ์การสลายตัว ของคลื่นที่กระจัดกระจายในระบบเต็มรูปแบบของเวกเตอร์ eigenfunctions ของระบบ maxwell ทางเลือกของระบบของ eigenfunctions ดังกล่าวถูกกำหนดให้เป็นที่รู้จักกันในชื่อเรขาคณิตร่างกายที่กระจัดกระจาย

ในความสัมพันธ์ (5) - (7), ข้อโต้แย้งจะถูกระบุว่าสามารถทดแทนทฤษฎีนิพจน์ที่มีอยู่สำหรับฟังก์ชั่นในวรรณคดีคลาสสิก (เพื่อความสะดวกการแสดงออกเหล่านี้จะได้รับในส่วนที่ 2 และ 3 ของบทที่สาม)

ตั้งแต่ค่าที่กำหนดโดยความเท่าเทียมกัน (4), (6), (7), เอกพจน์, เป็นเรื่องยากที่จะใช้ในการทดลองคำนวณ ดังนั้นในส่วนที่ห้าบทที่สามนำเสนอวิธีดั้งเดิมในการสร้างนิพจน์ที่ไม่ใช่เทียมสำหรับตัวบ่งชี้สเปกตรัมของการกระจัดกระจายขององค์ประกอบตัวแทนที่มีสภาพตามอำเภอใจสำหรับแสงสว่าง การใช้งานทำให้เป็นไปได้ที่จะสร้าง "สแกนเนอร์เสมือน" ชนิดหนึ่งที่สามารถกำหนดลักษณะสเปกตรัมทุกประเภทขององค์ประกอบมุมฉากตัวแทน

แนวคิดพื้นฐานของวิธีการนั้นขึ้นอยู่กับความจริงที่ว่าความน่าจะเป็นของการกระเจิงจากองค์ประกอบตัวแทนที่บูรณาการขึ้นอยู่กับตัวบ่งชี้และต้องเชื่อมโยงทิศทางของแสงสว่างและกระจัดกระจายอย่างต่อเนื่อง ดังนั้นจึงเป็นไปได้ที่จะสร้างอัลกอริทึมการคำนวณที่จะสร้างความน่าจะเป็นเช่นนี้สำหรับทิศทางของทิศทางที่แน่นอนจากนั้นหลังจากการปรับเปลี่ยนการปรับสภาพมันจะได้รับและการที่สอดคล้องกัน "ไม่ใช่เอกพจน์" ที่กำหนดไว้ตัวบ่งชี้การกระจายตัวบ่งชี้ ค่า. วิธีการใช้กริดของเส้นทางจากการประมาณ 82T- การประมาณวิธีการแยกแบบไม่ต่อเนื่อง (2T เพิ่มเติม 8)

โหนดที่ครอบคลุมขอบเขตของทิศทางอย่างสม่ำเสมอดังนั้นแต่ละ

0.5) l \u003d d \u003d 1 ... 2t,

9\u003e i * \u003d k * (และ 0.5), y ^ \u003d -, และ \u003d 1 ... i, *, pgl \u003d

"4K ถึง<т, (8)

4 (2 "- K +1), K\u003e T,

การปล่อยทิศทางมีอยู่ในส่วนของพื้นผิวที่มีพื้นที่สูงถึง \u003d p! [t (t (t +1)] เช่นเดียวกับกริดของทิศทาง

C, "\u003d \\ .v (" ~ ° -5)\u003e .v \u003d - "n \u003d 1"

4k ", กู่<т п!2-\ау\

id (2t-ku + \\), ku\u003e t ""

ซึ่งอยู่ที่กรวยของการกระเจิงของกระบอกสูบ (Y \u003d แรงผลักดันประมาณความหนาแน่นเท่ากันของทิศทางที่ไม่ต่อเนื่องเช่นกริด (8)

แก้ไขทิศทางแสงใด ๆ เราเลือกโดยพลการสำหรับหนึ่งในกฎที่เป็นไปได้ของการกระเจิงของ ELU) \\ \u003d x, y, r, b สำหรับแต่ละส่วนขององค์ประกอบตัวแทนของปริมาตร พวกเขาถูกกำหนดโดยมุมที่เลือกโดยพลการ f, su £และมุมคงที่ 0, / r ,. ปกติ - เป็นฟังก์ชั่นของมุมต่อไปนี้: สำหรับชิ้นส่วนทรงกระบอกที่กิน ^ x), v x, y, ea (ใน "<р-<р,), для узла пеноматериала е1к(0-01,гр). Нормалям соответствуют пары сферических углов {в^фц} с такими же индексами. Выбрать нормали рассеивания можно с помощью введенных дискретов направлений, перебирая возможные варианты.

การกระจัดกระจายในทิศทางของแต่ละปกติที่เลือกจะดำเนินการโดยชิ้นส่วนขององค์ประกอบตัวแทนที่มีความน่าจะเป็นที่สามารถเขียนบนกริด (8), (9) ไม่ได้เป็น syngular โดยไม่ใช้¿ - ฟังก์ชั่นคือ 0; \u003d; s , Y)

บรรทัดฐานที่เลือกไว้แล้วแต่ละบรรทัดถูกนำมาใช้เมื่อกระจายไปตามองค์ประกอบตัวแทนโดยรวมโดยบังเอิญด้วยความน่าจะเป็น

เฉลี่ยบรรทัดฐานของชิ้นส่วนที่มีความน่าจะเป็น (11) เราได้รับการกระจัดกระจายที่มีประสิทธิภาพของการกระจัดกระจายกับองค์ประกอบตัวแทนซึ่งในทฤษฎีทฤษฎีสอดคล้องกับความน่าจะเป็นเท่ากับผลิตภัณฑ์ของความน่าจะเป็น (10)

rT "P ^ \u003d X, Y, G, E, B, (11)

ความน่าจะเป็นของ RU ถือได้ว่าเป็นน้ำหนักทางสถิติของทิศทางของทิศทาง (โอ้<рп,к} сетки (8), в окрестность ДП которого ориентирован вектор е^. Перебирая все возможные значения дискретных элементов набора С,Су,<р5гАь, где гр, (£, ве, суммируя статистические веса, относящиеся к одному дискрету направления, можно поставить в соответствие каждому дискретному направлению (8) накопленный статистический вес РгЕп.к- После очевидной его перенормировки нетрудно получить для дискретных направлений {вь<рп.к} вероятность рассеивания Р и индикатрису р

t.l, \u003d i l) \u003d (12\u003e

สำหรับการแผ่รังสีแบบโมโนโครมที่ไม่ใช่โพลาไรซ์ลดลงบนองค์ประกอบตัวแทนในทิศทางของมุมที่กำหนดไว้ใน "<р1 сферической системы координат.

ส่วนที่หกให้อัลกอริทึมที่ดีที่สุดสำหรับการสร้างบิวตี้การกระเจิงสำหรับองค์ประกอบตัวแทนที่ครอบคลุมในทิศทางของหนึ่งในแกนหลัก ดังนั้นใน * ส่วนที่ 4-6 บทที่สามได้รับความสัมพันธ์หลักที่กำหนดงานของ "สแกนเนอร์เสมือนจริง" ซึ่งช่วยให้ได้รับและสำรวจลักษณะแสงสเปกตรัมที่สำคัญที่สุดขององค์ประกอบตัวแทนของรูปแบบโครงสร้างของวัสดุภายใน ทั้งทฤษฎีและทฤษฎีการเลี้ยวเบนสเกลาร์

บทที่สี่มุ่งเน้นผลลัพธ์หลักของการทดลองเชิงคำนวณเพื่อกำหนดคุณสมบัติออปติคอลของวัสดุที่มีรูพรุนสูง ส่วนแรกของบทที่อุทิศให้กับปัญหาการตรวจสอบและทดสอบโปรแกรมคีย์

ส่วนที่สองนำเสนอผลการสร้างแบบจำลองลักษณะของสเปกตรัมขององค์ประกอบตัวแทน ดังนั้นในรูปที่ 9 มุมมองทั่วไปของสเปกตรัมกระจัดกระจายและการดูดซึมขององค์ประกอบตัวแทนของโฟมของคาร์บอนแก้วคือ mash-cp ที่เกิดขึ้นที่อุณหภูมิ t \u003d 500k เส้นผ่านศูนย์กลางของโหนดและจัมเปอร์ถูกทำเครื่องหมายด้วยสี่เหลี่ยมบนแกนนอน จากตัวเลขดังนี้ตัวอย่างเช่นว่ายอดเขาที่สูงที่สุดของการดูดซับการดูดซึมของวัสดุนี้ตั้งอยู่ในภูมิภาคสเปกตรัมที่มีค่าเส้นผ่าศูนย์กลางของโหนดและจัมเปอร์โดยตรง

ด้วยการเพิ่มขึ้นของความยาวคลื่นการเชื่อมโยงปรากฏการณ์เสียงสะท้อนที่บางอย่างเกิดขึ้นในกระบวนการดูดซับและการกระจายตัวซึ่งพบในสเปกตรัมส่องสว่างโดยปกติของเลเยอร์แบนที่เป็นเนื้อเดียวกันและเป็นที่รู้จักกันดี ในพื้นที่นี้องค์ประกอบตัวแทน (เช่นเดียวกับวัสดุโดยรวม) เริ่มที่จะประพฤติเป็นสภาพแวดล้อมที่เป็นเนื้อเดียวกัน

ด้วยการเพิ่มขึ้นของความยาวคลื่นมากขึ้นปรากฏการณ์ที่อ่อนแอลงวัสดุจะกลายเป็นโปร่งใสด้วยแสง ในภูมิภาคของคลื่นที่สั้นลงปรากฏการณ์ที่อ่อนแอของการเปลี่ยนแปลงของสัมประสิทธิ์สเปกตรัมเป็นลักษณะของความผันผวนเล็กน้อยในแอมพลิจูดของค่าเฉลี่ยบางอย่างและวัสดุที่อยู่ภายใต้การพิจารณาจะทำงานเกือบจะเป็นสภาพแวดล้อมแบบอนุรักษ์นิยม ผลการจำลองยังแสดงให้เห็นว่า Penny-Tank-Cyus ความแม่นยำของคำอธิบายโดยใช้ลักษณะการแผ่รังสีเฉลี่ยที่เพิ่มขึ้นของอุณหภูมิที่เพิ่มขึ้น

นอกจากนี้ในส่วนที่สองผลลัพธ์ที่น่าสนใจที่สุดของการทำงานของ "สแกนเนอร์เสมือน" ที่ได้รับ เป็นตัวอย่างในรูปที่ 10A แสดงถึงความเป็นไปได้ของการกระจายตัวของหนึ่งในองค์ประกอบตัวแทน บูรณาการใน Azimut และปรากฎในพิกัดขั้วโลกของตัวบ่งชี้แสดงในรูปที่ 106

รูปที่ 9 การดูดซึมและสเปกตรัมกระจัดกระจายจากองค์ประกอบตัวแทนของ Foamed Glass Groove NS US ETP-SR-YASHAG

(a) 0, \u003d zo °, พิกัดทรงกลม (b) ใน, \u003d 60 °, พิกัดขั้วโลก

รูปที่ 10 ความน่าจะเป็นของสเปกตรัม (A) และขั้วโลกตัวบ่งชี้ (b) ของหนึ่งในองค์ประกอบตัวแทนของวัสดุเส้นใย TMK-10 Azimuth Lighting F; \u003d 0 ° ", x \u003d 1.15 μm

การคำนวณแสดงให้เห็นว่าทิศทางของแสงสว่างส่งผลกระทบต่อการกระจัดกระจายขององค์ประกอบตัวแทน ในรูปที่ 10A นั้นมองเห็นได้อย่างดี "ลูปกระจาย" ของเส้นใย ขั้วโลกตัวบ่งชี้ในรูปที่ 106 มันยากกว่าตัวบ่งชี้รุ่นที่ใช้กันทั่วไป นอกจากนี้ส่วนนี้ให้ผลลัพธ์ของการวิเคราะห์ผลกระทบและปัจจัยอื่น ๆ ที่มีผลต่อ Indicatrix ของการกระจัดกระจายขององค์ประกอบตัวแทน

รูปที่. 11. ความน่าจะเป็นสเปกตรัมและตัวบ่งชี้ขั้วโลกของการกระเจิงของ TMK-YU สำหรับความยาวคลื่นที่แตกต่างกันและ / (g ~ 0.3 -19-

ในส่วนที่สามเกี่ยวกับตัวอย่างของวัสดุ TMK-10 คุณสมบัติออปติคอลสเปกตรัมของวัสดุโดยรวมผลการจำลองจะถูกเปรียบเทียบกับผลลัพธ์ที่รู้จักของการทดลองสเปกตรัม ความเป็นไปได้ของแบบจำลองทางสถิติสำหรับการระบุคุณสมบัติของวัสดุที่แสดงให้เห็นว่ามีการศึกษา Indicatrix กระบวนการปรับรูปแบบแสงสเปกตรัมในวัสดุที่ศึกษาถูกเปิดเผย

ตัวอย่างเช่นเมื่อพิจารณาถึงตัวบ่งชี้สเปกตรัมของการกระจัดกระจายวัสดุความเข้มขององค์ประกอบที่บังเอิญของรังสีที่ตกลงมาจากองค์ประกอบตัวแทนของมันได้รับการพิจารณาอย่างเป็นอิสระในระบบพิกัดทรงกลมที่มีแกนขั้วโลกมุ่งเน้นไปที่การตกอยู่บนชั้นความร้อน ของฟลักซ์ความร้อนภายนอก

การพึ่งพาความเข้มจากมุมขั้วถูกกำหนดโดยการกระจายของ Heni-Greenshein พารามิเตอร์ซึ่งเลือกเท่ากับพารามิเตอร์ของความไม่สมดุลของรังสีกระจายโดยองค์ประกอบตัวแทนและค่าเฉลี่ยของตัวอย่าง ด้วยการเลือก CIS ดังกล่าววัสดุในระหว่างการกระจายตัวไม่ได้เปลี่ยนระดับความไม่สมดุลของรังสีซึ่งกำหนดให้เป็นตัวเลือกที่คล้ายกัน ในรูปที่ 11 ความน่าจะเป็นสเปกตรัมและตัวบ่งชี้ขั้วโลกของวัสดุไฟเบอร์ที่กระจัดกระจาย TMK-10 เป็นแถวของความยาวคลื่นจากภูมิภาคโปร่งแสงของการโปร่งแสงและกำหนดตามผลลัพธ์ของการสร้างแบบจำลองมูลค่าของ CNS \u003d 0.3 สำหรับวัสดุนี้จะได้รับ

ผลการจำลองก็แสดงให้เห็นว่าด้วยการเพิ่มขึ้นของความยาวคลื่นนอกขอบเขตของวัสดุป้องกันความร้อน TMK, TZM และพวกเขาของวัสดุยาที่เป็นเส้นสูงดังกล่าวในพวกเขาผลสหกรณ์ของ Multilayer ™เริ่มทำงานเมื่อรังสี การกระจายเนื่องจากมีการกระจายอิสระโดยเส้นใยที่อยู่ในลำดับของแสงตามลำดับ รูปแบบออปติคัลสเปกตรัมของวัสดุเภสัชกรรมสูงที่สร้างขึ้นบนพื้นฐานของทฤษฎีและผลที่ตามมาช่วยให้โดยเฉพาะอย่างยิ่งเอาชนะข้อ จำกัด ดังกล่าวของทฤษฎีนี้ซึ่งถือว่าเป็นการกระจายตัวอิสระเท่านั้นจากชิ้นส่วนของวัสดุ

รูปที่ 12 การพึ่งพาอุณหภูมิของตัวคูณที่มีประสิทธิภาพของวัสดุตำรวจ

TZMK-10 สำหรับ P \u003d 1 ATM และ P \u003d 10 "5 ATM L Y - ความยาวคลื่นจากกฎหมายของ Wizzy

มันกลับกลายเป็นว่าเพื่อบันทึกผลกระทบที่ระบุไว้มันจะเพียงพอที่จะป้อนตัวคูณของตำรวจ - ค่าสัมประสิทธิ์ที่ส่วนข้ามของการกระเจิงและการลดทอนที่ได้รับในทฤษฎีของทฤษฎีควรคูณ สามารถตีความได้เนื่องจากจำนวนชั้นของเส้นใยที่เกี่ยวข้องกับกระบวนการดูดซึมและการกระเจิง ตัวอย่างของการพึ่งพาอุณหภูมิของตำรวจสำหรับวัสดุ TMK-10 แสดงในรูปที่ 12 ความสัมพันธ์ที่ชัดเจนของค่าของมันจะถูกติดตามด้วยค่าของความยาวคลื่นรังสีจากกฎหมายของการกระจัดปีก

การสร้างแบบจำลองยังแสดงให้เห็นว่าในโฟมโฟมสุทธิของประเภท SC, Yar, ฯลฯ ซึ่งขนาดของรูขุมขนจะสูงกว่าวัสดุเส้นใยที่ได้รับในกรอบของทฤษฎีไม่จำเป็นต้องปรับที่ ทั้งหมด.

บทที่ห้าอุทิศให้กับการวิเคราะห์และพัฒนาวิธีการกริดสำหรับการแก้สมการถ่ายโอนรังสีสเปกตรัม ในส่วนเบื้องต้นของบทความเป็นไปได้ในการดำเนินการวิเคราะห์ดังกล่าวและความเป็นไปได้ในการใช้สมการจลน์ในการอธิบายการแผ่รังสี - ลูปโนสในวัสดุที่มีรูพรุนสูง ในส่วนแรกแสดงให้เห็นว่าปัญหาการถ่ายโอนรังสี monochromatic ในชั้นแบนของความหนา C1 พร้อมโปรไฟล์อุณหภูมิที่กำหนดมีรูปแบบ

m 0), i\u003e 0\u003e (14\u003e

ที่ฉัน - ความเข้มของสเปกตรัมดัชนีของการแผ่รังสีความสมดุล, m- พิกัดข้ามเลเยอร์, \u200b\u200bแกนขั้วโลกตรงกับแกนของก๊าซที่มุ่งเน้นไปที่ทิศทางของการถ่ายเทความร้อน

sG (g "c, (i1) \u003d - c-1 ¡ p (g, 0. -p1) c1 (pc1 (rg เฉลี่ยโดย zimuth ของตัวบ่งชี้

ปัญหาในการแก้สมการ (13) มีความเกี่ยวข้องกับตัวละครที่สำคัญการมีสัมประสิทธิ์ขนาดเล็กก่อนที่จะเป็นอนุพันธ์และเพื่อให้วัสดุโล่ความร้อนที่ทนต่อการทนสูงจำนวนมากที่อุณหภูมิสูงพอสมควรนั้นค่อนข้างระมัดระวังในความสัมพันธ์กับการแผ่รังสีกับสื่อ ซึ่งสัมประสิทธิ์การกระเจิงเป็นสิ่งจำเป็นการสั่งซื้อหลายครั้งเกินค่าสัมประสิทธิ์การดูดซึม

ส่วนที่สองให้คำอธิบายสั้น ๆ ของวิธีการเชิงตัวเลขที่ใช้บ่อยที่สุด ในส่วนที่สามวิธีการจัดตั้ง Hawk ที่ชัดเจนในการวิเคราะห์เพื่อแก้สมการโอนการปล่อยมลพิษที่อยู่กับที่เป็นสาเหตุของปัญหาหลักของปัญหาในการใช้วิธีการกริดที่ชัดเจนในการแก้ปัญหา (13) - (15) ติดตาม ในส่วนที่สี่ความคิดหลักและเทคนิคของวิธีการแยกสำหรับการรวมกลุ่มที่ชัดเจนรวมและโดยปริยาย

สมการ ในส่วนที่ห้าวิธีการสองที่สร้างขึ้นบนหลักการของ "Predictor-Corrector" ถูกเปิดสาเหตุของการเกิดขึ้นของปัญหาที่ไม่สมเหตุสมผลจะเปิดขึ้นด้วยวิธีการประมาณของปัญหาดังกล่าว

ในส่วนที่หกของบทที่ห้าสูตรวิธีการจัดตั้งที่ง่ายและมีประสิทธิภาพต่อไปสำหรับการแก้ปัญหาเครื่องเขียน (13) - (15) ขึ้นอยู่กับการแยกผู้ประกอบการ "ตามกระบวนการทางกายภาพ" และประกอบด้วยสามต่อไปนี้ ขั้นตอน (t-shag ของวิธีการที่สมมติขึ้นและ - ในตัวแปร d):

1. ขั้นตอน "การถ่ายโอนการถ่ายทอด" ของโฟตอนที่มีอัตราที่มีประสิทธิภาพของ c \\

/; (1 + ^ t! and) -! k, k \u003d p2 ~ 1 ..... 1

/; (1 - / l) + /; ^ // l, k \u003d 2, ... , pg

2. ตอบสนองผลกระทบการกระเจิง:

C2 / 5 (^) \u003d c "e (g, //) + t№) a (2, m, n) กับ" 3 (^) c1m1, (17)

3. ขั้นตอนการบัญชีสำหรับผลกระทบของการแผ่รังสีรองและการลดลง:

c \u003d + x (a (2) 1y (g) -. (18)

แอปพลิเคชันที่ใช้งานได้จริงแสดงความเรียบง่ายและประสิทธิภาพของวิธีการที่ระบุ วิธีการดังกล่าวมีการแพร่กระจายเชิงตัวเลขการทำซ้ำ (16) - (18) มาบรรจบกันในการดำเนินการตามเงื่อนไขเสถียรภาพ (16) การบรรจบกันของวิธีการนั้นเป็นอิสระจากการเลือกสถานะเริ่มต้นเช่นเดียวกับโครงสร้างของการแก้ปัญหาเครื่องเขียนซึ่งตามที่ควรสำหรับระบบทางกายภาพดังกล่าวเป็นสถานะของตัวดึงดูดขึ้นอยู่กับพารามิเตอร์งาน ตามธรรมชาติในการคำนวณดังกล่าวควบคุมอย่างต่อเนื่องเหนือสมการที่ไม่ชัดเจนในโหนดของตารางความแตกต่างควรดำเนินการ ในตัวอย่างของชั้นของความร้อนโล่ L CS, ETP-CP-PC, การผ่อนคลายรังสีจะถูกพิจารณาว่าเป็นสถานะที่อยู่กับที่อยู่กับที่อยู่ใกล้เคียงกับการประมาณเบื้องต้นที่หยาบพอ มันแสดงให้เห็นว่ามันทำงานอย่างไรในกระบวนการในการแก้ปัญหาความเข้มของรังสีและรากฐาน (โมดูลความแตกต่างของส่วนซ้ายและขวา) ของสมการ (13)

ในบทที่หกวิธีที่มีความแม่นยำสูงที่มีความแม่นยำสูงในการแก้ไข Fredholma ของสมการอินทิกรัลที่ 2 นั้นอธิบายไว้ซึ่งสามารถนำไปใช้ในการแก้ปัญหาการกระจายรังสีในชั้นแบนของวัสดุที่มีสูดหนังและกระจุกกระจิก ในส่วนแรกปัญหาการถ่ายโอนรังสีในเลเยอร์จะถูกลดลงเป็นครั้งแรกเป็นรูปแบบของสมการถ่ายโอนรังสีอินทิกรัลที่รู้จักและจากนั้นแปลงเป็นสมการเฟร็ดโฮล์มเดียวของชนิดที่สองหลังจากนั้นประเภทต่อไปนี้

/ du) - | £ (<й,(о)/„(а>) เลเยอร์ \u003d / "(<»), (о = (г,//)еП = х[-1,1], (19)

/ dm) \u003d (1 - 0 (- / o) / dsh) + (1 ~ in (c)) / _ (") KDSH.YU,) \u003d ใน (G - G1) P ^ ("I, GC) A (G1, C, C1), AGDSH.ZO,) \u003d 0 (7, - D) RH<я,2\)сг{г1,//,//,),

p + (yu, g.) \u003d - /? c0rs ", 2" d), g,) \u003d - /? (2,) p (~ m, 2, g), m m

/ + (o\u003e) \u003d (0) /\u003e (/ l0, g) + - | a (g,) 1, "(g,) p (p, g" d)<&, И о

p (/ 4, a, b) \u003d e * ",

° - ฟังก์ชั่น Hevisade โอ้ DT<0

ในส่วนที่สองปัญหาหลักที่เกิดขึ้นในการแก้สมการ (19) ถูกสอบสวน พวกเขาเกี่ยวข้องกับความสามารถในการทำรังของเคอร์เนลของสมการ (19) ในภูมิภาคของ modulo ขนาดเล็กของค่าของตัวแปร c และความไวสูงของผู้ประกอบการที่สำคัญเพื่อความถูกต้องของการรวมตัวเลข ตัวอย่างของ "การทำลาย" ที่แปลกประหลาดของผู้ประกอบการของสมการอินทิกรัลจะได้รับในการประมาณไม่เพียงพอ (รูปที่ 13) เงื่อนไขสำหรับการบรรจบกันของวิธีการของการวนซ้ำอย่างง่าย

ส่วนที่สามให้การตั้งค่าที่รุนแรงของปัญหาสำหรับสมการ (19) การแก้ปัญหาที่เสนอให้กำหนดฟังก์ชั่นการลดลงของส่วนที่เหลือ

L1U) \u003d 0.5 \\\\ A-1U- / X, (20)

และ■! "(&) \u003d co) - plas.co ^ / doa)<&),

Shch CP), / OIR "SH) และและ ^ - บางช่องว่าง Hilbert (ปกติ 1 ~ ตูด)

รูปที่ 13 ตัวอย่างของการกระทำของผู้ประกอบการที่สำคัญถึงสมการ (19) เพื่อฟังก์ชั่นเชิงเส้น: (a) - แม่นยำ, (b) - มีความแม่นยำไม่เพียงพอของการรวม

เนื่องจากผู้ประกอบการ A เป็นเชิงเส้นการไล่ระดับสีการทำงาน (20) จะถูกกำหนดโดยอัตราส่วนที่รู้จัก \u003d แสดง

ว่าผู้ประกอบการคอนจูเกตและการไล่ระดับสี J "(IV) คือ

A * ■ / (") \u003d co) - k (<а1,<я))/(е>^&1

DM) \u003d F)) - / o (°\u003e) + ^ (© "" O / ^ Yu,) * / ©, -

- ^ a ^ o ^ x ^ + durso ^ g ^ co,)<&!), + ^(ю,©) |^(с1)1,С1)2)и(со2)^со2<яЬ1.

เพื่อลดการทำงานที่เหลือ (20) จึงมีการเสนอให้ใช้ตัวเลือกของวิธีการจับคู่การไล่ระดับสี

"" ♦ I C, \u003d / * ■ / "(" ") + /, £, -, 5 และ \u003d 0,1,2

_ (/ * y "(c), ใต้" __ II / * ■ / "(" ") ii1

ซึ่งใช้วิธีการทำให้เป็นปกติซึ่งไม่ได้เปลี่ยนการทำงาน (20) และลดระดับความต้องการเพื่อความถูกต้องของการประมาณของผู้ประกอบการของสมการ (19) สถานการณ์หลังมีความสำคัญเช่นกัน

เนื่องจากการคำนวณหนึ่งของบูรณาการรวมอยู่ในการไล่ระดับสีที่ใช้งานได้ (20) ต้องใช้ทรัพยากรที่สำคัญ ความเสถียรที่เพิ่มขึ้น (21) เมื่อเทียบกับสายพันธุ์ที่รู้จักของวิธีการผันผวนแบบคอนจูเกตทำได้โดยใช้การเปลี่ยนแปลงอย่างเสถียร

2 กรัม 2 - 77 1 * และ \u003d -g \u003d ^ [a-c-g \u003d - s (-g \u003d 1-) และ (t]) (1 ครั้ง]]

yar yar เกี่ยวกับ yar

a \u003d 5y h - ^ \u003d - r - ^) และ (g]) s / t],

dg r yar ประมาณ% / p

ผู้ประกอบการ / * ที่สอดคล้องกับผู้ประกอบการ 1 ของพื้นที่ Hyilbertic ของ Space Y \u003d R2, XX2 [-], 1] กับผลิตภัณฑ์สเกลาร์

และประสานงานกับเขาเป็นบรรทัดฐานในพื้นที่ของ Hilbert of Solutions และ ดังนั้นการค้นหาโซลูชัน (19) จึงดำเนินการจริงโดยใช้วิธีปกติของการไล่ระดับสีผัน แต่ในพื้นที่ของฟังก์ชั่นที่นุ่มนวล v ด้วยตัวชี้วัดที่แข็งแกร่งกว่าใน II ในแง่ที่ว่าการบรรจบกันเป็นปกติที่จะปฏิบัติตามปกติและ . ในพื้นที่แหล่งที่มาของการแก้ปัญหาและต่างประเทศ งานที่โดดเด่นที่สุดเหนือกว่าวิธีการที่ครอบคลุมอย่างแม่นยำซึ่งให้การศึกษาวัสดุที่ลึกซึ้งและครอบคลุมเพียงพอการสร้างแบบจำลองการพยากรณ์โรคของพวกเขารวมอยู่ในกระบวนการทางเทคโนโลยีของการวิจัยและพัฒนา เนื่องจากงานพื้นฐานหลายอย่างในวิธีการระบุคุณสมบัติและวัสดุการสร้างแบบจำลองจะดำเนินการในประเทศของเราจำนวนการศึกษาที่น่าทึ่งของคุณสมบัติของวัสดุที่มีการแบ่งแบบที่สูงนั้นดำเนินการโดยนักวิทยาศาสตร์ชาวรัสเซีย อย่างไรก็ตามจนถึงการศึกษาวัสดุจำนวนมากส่วนที่สำคัญของข้อมูลจะหายไปเนื่องจากความจริงที่ว่าการสร้างแบบจำลองในนั้นไม่ได้ใช้และขั้นตอนการตีความผลลัพธ์ของการทดลองเล็กน้อย

แบบจำลองทางคณิตศาสตร์ที่มีอยู่ของวัสดุที่มีรูพรุนสูงและตอนนี้ส่วนใหญ่อยู่ไกลจากที่สมบูรณ์แบบ บ่อยครั้งที่ชิ้นส่วนออปติคอลอ่อนแอลงในนั้นเนื่องจากในรุ่นเหล่านี้กำลังละเลยเอฟเฟกต์การเลี้ยวขวาที่ถูกแทนที่ด้วยการป้องกันเอฟเฟกต์ ความถูกต้องของวิธีการสร้างแบบจำลองนี้ด้วยวัสดุการป้องกันความร้อนที่มีความพรุนเกิน 90% มีความสงสัยเพียงพอเนื่องจากบทบาทของการแผ่รังสีในกระบวนการแลกเปลี่ยนความร้อนที่อุณหภูมิสูงค่อนข้างใหญ่และการมีปฏิสัมพันธ์ของรังสีกับร่างกายนั้นยากมากขึ้นอยู่กับ ในลักษณะทางเรขาคณิตของร่างกายแม้ในกรณีของร่างของรูปแบบที่ง่ายที่สุด ในรุ่นที่คำนึงถึงกระบวนการเลี้ยวเบนมีเพียงชิ้นส่วนทรงกลมเท่านั้นที่ได้รับการพิจารณาหรือคุณสมบัติของโครงสร้างของวัสดุไม่ได้นำมาพิจารณาหรือมีข้อ จำกัด เกี่ยวกับลักษณะของแสงของชิ้นส่วน เป็นผลให้ในรุ่นดังกล่าวไม่มีจำนวนพารามิเตอร์ฟรีเพียงพอซึ่งช่วยให้มั่นใจได้ถึงความเพียงพอของคำอธิบายหรือใช้ที่ยอมรับไม่ได้จากมุมมองทางกายภาพวิธีในการปรับผลลัพธ์การสร้างแบบจำลอง ทั้งหมดนี้ช่วยลดความเป็นไปได้ความถูกต้องความแม่นยำและประสิทธิภาพของแบบจำลองทางคณิตศาสตร์ที่อธิบายถึงกระบวนการแลกเปลี่ยนความร้อนในการป้องกันความร้อนและวัสดุฉนวนความร้อน

ดังนั้นการสร้างวิธีการที่ครอบคลุมของการสร้างแบบจำลองทางคณิตศาสตร์การวิจัยและการทำนายคุณสมบัติที่ช่วยสร้างวัสดุโล่ความร้อนที่มีคุณสมบัติที่ระบุเป็นสิ่งสำคัญสำหรับอุตสาหกรรมจำนวนมากที่มีปัญหาทางวิทยาศาสตร์ที่ทันสมัย ในการแก้ปัญหาภารกิจปัญหาจำนวนหนึ่งได้รับการแก้ไขในวิทยานิพนธ์นี้คืองาน:

การปรับปรุงแบบจำลองทางคณิตศาสตร์เชิงสถิติที่มีอยู่เดิมของโครงสร้างและคุณสมบัติอุณหภูมิของวัสดุเภสัชกรรมที่ใช้เป็นเส้นใยที่ใช้สำหรับ LA Heat Shields;

การพัฒนารูปแบบที่คล้ายกันสำหรับวัสดุตาข่ายแสงซึ่งสามารถใช้สำหรับการเปลี่ยนแปลงความร้อน LA;

การพัฒนาทฤษฎีการมีปฏิสัมพันธ์ของรังสีแม่เหล็กไฟฟ้าด้วยองค์ประกอบของแบบจำลองทางคณิตศาสตร์ของโครงสร้างตามทฤษฎีแม่เหล็กไฟฟ้าแบบคลาสสิก (ทฤษฎีของ MI) ผลที่ตามมาและทฤษฎีสเกลาร์ของการเลี้ยวเบน

การพัฒนาบนพื้นฐานนี้ของแบบจำลองทางคณิตศาสตร์ของคุณสมบัติแสงสเปกตรัมของวัสดุป้องกันความร้อนทนสูงน้ำหนักเบา;

การพัฒนาวิธีการที่มีประสิทธิภาพในการคำนวณกระบวนการถ่ายโอนรังสีในชั้นของวัสดุป้องกันความร้อนทนความร้อนสูง

วิทยานิพนธ์ประกอบด้วยบทนำหกบทและข้อสรุป

บทสรุป วิทยานิพนธ์ในหัวข้อ "วิธีการของการวิจัยและการทำนายคุณสมบัติของวัสดุเภสัชกรรมสูงสำหรับการป้องกันความร้อนของเครื่องบิน"

บทสรุป

ผลลัพธ์ที่สำคัญที่สุดของการทำงานมีดังนี้:

1. ปัญหาในการพัฒนาวิธีการที่ครอบคลุมสำหรับการศึกษาสมบัติทางกายภาพของวัสดุเส้นใยและตาข่ายเภสัชกรรมสูงสำหรับการป้องกันความร้อนตามวิธีการจำลองของ Monte Carlo ได้รับ สำหรับสิ่งนี้, แบบจำลองทางคณิตศาสตร์ทางสถิติได้ถูกสร้างขึ้นครอบคลุมโครงสร้าง, อุณหภูมิ, คุณสมบัติทางไฟฟ้าและสเปกตรัมของวัสดุเหล่านี้ แบบจำลองเป็นครั้งแรกในการฝึกโลกรวมการบัญชีของรูปแบบสถิติที่แท้จริงของโครงสร้างของวัสดุที่มีคำอธิบายที่ค่อนข้างสมบูรณ์ของกระบวนการรังสีและคุณสมบัติเทอร์โมฟิสิกส์ ความน่าเชื่อถือของรูปแบบของวัสดุเทอร์โมฟิสิกนั้นได้รับการยืนยันจากความจริงที่ว่า: a) การตั้งค่าเป็นไปได้ซึ่งผลลัพธ์ของการคำนวณการนำความร้อนและความจุความร้อนในแรงกดดันและอุณหภูมิที่แตกต่างกันอย่างสมบูรณ์สอดคล้องกับผลการทดลองของ mai และ viam; b) การเบี่ยงเบนของอุณหภูมิที่ได้รับในการแก้ปัญหาที่ไม่ใช่เครื่องเขียนของการแลกเปลี่ยนความร้อนจากการแผ่รังสีที่มีค่าสัมประสิทธิ์อุณหภูมิที่คำนวณได้และอุณหภูมิที่ได้รับใน MAI ที่มีการศึกษาเชิงทดลองของการแลกเปลี่ยนความร้อนแบบไม่ต่อเนื่องในวัสดุเส้นใยในโหมดต่างๆของความร้อนหรือความเย็น ถึง 5% ที่อัตราความร้อนสูงเท่านั้นและในกรณีอื่นน้อยกว่า 1% ความแม่นยำของรูปแบบสเปกตรัมของวัสดุที่มีเส้นใยได้รับการยืนยันจากการจัดส่งภายในข้อผิดพลาดของการทดสอบผลการสร้างแบบจำลองสัมประสิทธิ์การดูดซึมสเปกตรัม (ข้อผิดพลาดการสร้างแบบจำลองต่ำกว่า 13.4%) และค่าสัมประสิทธิ์การขนส่งสเปกตรัมของการแพร่กระจายรังสี (ข้อผิดพลาดการสร้างแบบจำลองต่ำกว่า 5% ) ของผลการทดลองวัสดุ TMK-10 ของ ras ผลลัพธ์การทดลองทั้งหมดได้รับจากผู้เขียนเกี่ยวกับอุปกรณ์ที่ได้รับการรับรองและเผยแพร่

2. ความเป็นไปได้ในการใช้แบบจำลองทางคณิตศาสตร์ที่สร้างขึ้นของประเภทสถิติได้รับการพิสูจน์แล้วว่าเป็นวิธีการพยากรณ์การอนุญาตหลังจากการตั้งค่าข้อมูลในการทดลองในเนื้อหาใด ๆ เพื่อทำนายลักษณะที่หลากหลายของวัสดุที่คล้ายกับวัสดุที่คล้ายกันและมีความสำคัญ ลดการศึกษาทดลองของพวกเขา

3. ความทันสมัยของรูปแบบสถิติที่พัฒนาขึ้นก่อนหน้านี้ (อ้อม Alifanov, Na Bogogov) ของโครงสร้างและคุณสมบัติอุณหภูมิของวัสดุเส้นใยเภสัชกรรมสูงสำหรับการป้องกันความร้อนของ LA ได้รับการดำเนินการทำให้มันเปลี่ยนเป็นแบบจำลองทั่วไปของเทอร์โมฟิสิกส์มากขึ้น คุณสมบัติทางไฟฟ้าและสเปกตรัมใช้ไม่เพียง แต่เป็นเส้นใยเท่านั้น แต่ยังรวมถึงวัสดุตาข่ายสำหรับการป้องกันความร้อน LA และมีไว้สำหรับการกำหนดความจุความร้อนการนำความร้อนเต็มรูปแบบและส่วนประกอบความต้านทานไฟฟ้าเฉพาะที่เฉพาะเจาะจงดัชนีการหักเหของแสงและการหักเหของแสง, สัมประสิทธิ์การดูดซึมสเปกตรัม การกระจายและการแพร่กระจายของรังสีการกระจายการกระจัดกระจาย รูปแบบที่ทันสมัยมีประสิทธิภาพมากขึ้นเนื่องจากอยู่ในนั้น: A) การวางนัยทั่วไปที่ดำเนินการที่ยอมรับการส่องสว่างของชิ้นส่วนของวัสดุจากทิศทางโดยพลการ ข) ความเป็นไปได้ในการปรับปริมาณองค์ประกอบตัวแทนในกระบวนการสร้างลำดับของพวกเขาถูกนำไปใช้ซึ่งช่วยให้ได้ค่าที่จำเป็นของความหนาแน่นของมวลเฉลี่ยในตัวอย่างที่เล็กกว่า c) อัลกอริทึมเฉลี่ยพิเศษใช้เพื่อลดจำนวนข้อมูลที่จำเป็นในการคำนวณค่าเฉลี่ยของลักษณะของลำดับองค์ประกอบของตัวแทน

4. สมการที่ได้รับเพื่อกำหนดขนาดเฉลี่ยขององค์ประกอบมุมฉากของวัสดุที่มีรูพรุนสูงสำหรับการป้องกันความร้อนของ LA ค่าเหล่านี้จำเป็นสำหรับองค์กรที่ถูกต้องของการจำลองวัสดุเหล่านี้โดย Monte Carlo

5. วิธีการคำนวณการแผ่รังสีและส่วนประกอบที่เป็นสื่อกระแสไฟฟ้าของการนำความร้อนโดยรวมซึ่งมีความแม่นยำสูงขึ้น (คำนึงถึง anisotropy เมื่อการส่องสว่างชิ้นส่วนวัสดุ) และประสิทธิภาพ (การเพิ่มประสิทธิภาพเฉลี่ยความแปรปรวนของปริมาณเมื่อสร้างองค์ประกอบตัวแทน)

6. ผลของค่าของลักษณะของสารการขึ้นรูปในคุณสมบัติของวัสดุจะแสดงให้เห็นว่าผลลัพธ์เหล่านี้สามารถกำหนดได้อย่างไรจากผลลัพธ์ของการตั้งค่ารุ่นเป็นวัสดุเฉพาะ

7. แบบจำลองทางคณิตศาสตร์เชิงวิเคราะห์ของการมีปฏิสัมพันธ์ของรังสีกับองค์ประกอบมุมฉากตัวแทนของวัสดุเฟสสูงซึ่งช่วยให้ความเป็นไปได้ของการส่องสว่างในทิศทางโดยพลการและหลักการของการทำงานของ "สแกนเนอร์เสมือน" เป็นเครื่องมือซอฟต์แวร์ที่ ช่วยให้ได้รับและสำรวจรูปแบบการแผ่รังสีอย่างต่อเนื่องกระจายโดยองค์ประกอบมุมฉากของวัสดุ ความแม่นยำและความถูกต้องของการสร้างแบบจำลองการทำงานร่วมกันของรังสีกับชิ้นส่วนของวัสดุได้รับการยืนยันโดยบังเอิญของผลการคำนวณการทดสอบกับข้อมูลที่ให้ไว้ในวรรณคดีคลาสสิคเกี่ยวกับทฤษฎีของทฤษฎี

8. วิธีการคำนวณวิธีการคำนวณที่ไม่ได้ระบุลักษณะที่กำหนดไว้และเหมาะสมสำหรับการทดลองเชิงคำนวณของ Indicatrix สเปกตรัมการกระเจิงของวัสดุป้องกันความร้อนแสง: วิธีการที่โดดเด่นด้วยความเป็นไปได้ขององค์ประกอบที่ส่องสว่างจากทิศทางโดยพลการและวิธีการที่ง่ายสำหรับตัวแทน องค์ประกอบ orthogonal สว่างไปตามหนึ่งในชิ้นส่วนทรงกระบอก

9. วิธีการจัดตั้งสามขั้นตอนเชิงตัวเลขได้รับการพัฒนาเพื่อแก้ปัญหาการถ่ายโอนรังสีในชั้นแบนของ LA Heat-Shield ซึ่งมีสต็อกที่สูงขึ้นของความมั่นคงในการคำนวณเมื่อเทียบกับวิธีการสอง Haule ที่ใช้แบบดั้งเดิม ไม่ใช่แบบดั้งเดิมใช้สมการอินทิกรัลของ Fredholma ของชนิดที่สองวิธีการศึกษาการถ่ายโอนรังสีในชั้นแบนของชั้นป้องกันความร้อน LA ที่ทนสูง ภายในกรอบของมันวิธีการเชิงตัวเลขของการลดการทำงานที่มีเสถียรภาพได้รับการพัฒนาขึ้นเพื่อแก้ปัญหาการถ่ายโอนรังสีในชั้นแบนของ LA Heat-Stash ช่วยให้ได้รับการแก้ปัญหาที่ไม่ต่อเนื่องแม้จะมีความแม่นยำสูง ความถูกต้องของวิธีการนี้ได้รับการกำหนดโดยใช้วิธีการแบบดั้งเดิมสำหรับการวิเคราะห์อัลกอริทึมการคำนวณซึ่งเป็นผลมาจากการเปรียบเทียบการแก้ปัญหาเชิงตัวเลขและการวิเคราะห์ของงานทดสอบการควบคุมที่เหลือในระหว่างการแก้ปัญหา

10. สร้างชุดของโปรแกรมทั้งสองโดยการสร้างแบบจำลองทางคณิตศาสตร์ของคุณสมบัติของวัสดุยาและตาข่ายสูงที่ใช้สำหรับโล่ความร้อนของ LA และการแก้ไขปัญหาการถ่ายโอนรังสีแบบสเปกตรัมในเลเยอร์แบนของพวกเขา การสร้างแบบจำลองคุณสมบัติของโฟม Cellular Carbon การคาดการณ์ของคุณสมบัติอุณหภูมิของวัสดุป้องกันความร้อนจำนวนมากซึ่งทำให้สามารถปรับแต่งวัสดุเหล่านี้เมื่อเทียบกับเกณฑ์คุณภาพต่าง ๆ ซึ่งเป็นสิ่งสำคัญสำหรับการออกแบบระบบป้องกันความร้อนที่คาดหวังของ LA การวิเคราะห์ความเป็นไปได้และการมองเห็นการใช้คาร์บอนเซลล์โฟมในโปรแกรมอวกาศนานาชาติ "Velialoto" ดำเนินการ ตามผลของการศึกษาคำแนะนำเฉพาะจะได้รับ

ผลการทำวิทยานิพนธ์ถูกรายงานซ้ำ ๆ ที่การประชุมทางวิทยาศาสตร์และเผยแพร่ในงาน จากสิ่งเหล่านี้ 12 งานถูกตีพิมพ์ในสิ่งพิมพ์ที่แนะนำโดย vac

บรรณานุกรม Cherepanov, Valery Veniaminovich, วิทยานิพนธ์ในหัวข้อความแข็งแรงและการระบอบความร้อนของเครื่องบิน

1. Alifanov OM, การจำลองคณิตศาสตร์และการทดลองในการตรวจสอบระบบการบินและอวกาศ 1. ฉัน Acta Astronáutica 1997. V. 41. P.43-51

2. Alifanov O.M. , Gerasimov B.P. , Elizarova T.G. , Zaitsev V.K. , ผู้นี้ - Kein B.N. , Shilnikov E.V การสร้างแบบจำลองทางคณิตศาสตร์ของการแลกเปลี่ยนความร้อนที่ซับซ้อนในวัสดุที่กระจายตัว // IFJ 1985. T.49 №5 P.781-791

3. Kondratenko A.V. , Moiseev S.S. , Petrov v.a. , Stepanov S.V การพิจารณาการทดลองของคุณสมบัติแสงของฉนวนกันความร้อนควอตซ์เส้นใย // TVT 1991. T.29 №1 p.134-138

4. Dombrovsky L.A การคำนวณลักษณะการแผ่รังสีสเปกตรัมของฉนวนกันความร้อนแบบเส้นใยควอตซ์ในบริเวณอินฟราเรด // TVT 1994. T.32 №2 . ด้วย 209-215

5. Galaktino A.V. , Petrov v.a. , Stepanov S.V การถ่ายเทความร้อนจากการแผ่รังสีการแผ่รังสีในฉนวนกันความร้อนที่อุณหภูมิสูงของยานพาหนะโคจรของการใช้งานที่ใช้ซ้ำได้ // TVT 1994. T.32 หมายเลข 3 P.398-405

6. Galashev A.E. สังคม v.n. การเกิดขึ้นของอนุภาคนาโนซิลิกอนไดออกไซด์ในพื้นที่ปิด การทดลองคอมพิวเตอร์ // TVT 2003. T.41 หมายเลข 3 P.386-394

7. GADZHIEV G.G. คุณสมบัติความร้อนและความยืดหยุ่นของเซรามิกตามสังกะสีออกไซด์ที่อุณหภูมิสูง // TVT 2003. T.41 №6 P.877-881

8. Koptev A.A ผลของพารามิเตอร์การสลายตัวความร้อนเกี่ยวกับประสิทธิภาพของวัสดุป้องกันความร้อนโพลิเมอร์ // TVT 2004. T.42 №2 P.307-312

9. Moiseev S.S. , Petrov V.A. , Stepanov C.B. คุณสมบัติออปติคอลของเซรามิกฉนวนกันความร้อนจาก Microballons ของอลูมิเนียมออกไซด์ // TVT 2004. T.42 №1 พี. 137-142

10. Dombrovsky ji.a. แบบจำลองการกระจายการปล่อยไอเสียโดยประมาณในเซรามิกจาก microspheres กลวง // TVT 2004. T.42 №5 S.772-779

11. Alifanov OM, Budnik S.a. , Nenarokomov A.V. , Mikhaylov V.V และ ydine v.m. การระบุคุณสมบัติความร้อนของวัสดุที่มีการใช้งานสำหรับโครงสร้างยานอวกาศ // ปัญหาผกผันในวิทยาศาสตร์และวิศวกรรม 2004. v.12. P.771-795

12. Stolyarov E.P. กระบวนการสร้างแบบจำลองในเซ็นเซอร์ความร้อนขึ้นอยู่กับการแก้ปัญหาการนำความร้อนผกผัน // TVT 2005. T.43 №1 P.71-85

13. การอนุรักษ์ A.B. , Zeodinov M.G. , Konodevskaya M.e. ความมุ่งมั่นของการนำความร้อนและความสามารถของกราไฟท์ที่มีความสามารถในการแผ่รังสีที่อุณหภูมิสูง // TVT 2005. T.43 №5 P.791-793

14. Moiseev S.S. , Petrov V.A. , Stepanov C.B. คุณสมบัติออปติคอลของเซรามิกควอตซ์ที่ทนสูง // TVT 2549. T.44 №5 P.764-769

15. Moiseev S.S. , Petrov v.a. , Stepanov C.B. คุณสมบัติแสงของเซรามิกส์ที่สูงจากแคลเซียมฟลูออไรด์ // TVT 2007. T.45 №5 P.707-712

16. การออกแบบและเทคโนโลยีสำหรับการผลิตผลิตภัณฑ์จากวัสดุที่ไม่ใช่โลหะ // บทคัดย่อของการประชุมทางวิทยาศาสตร์และทางเทคนิคของ XVIII นานาชาติ Obninsk, 23-25 \u200b\u200bตุลาคม 2550

17. Moiseev S.S. , Petrov v.a. , Stepanov C.B. คุณสมบัติออปติคอลของเซรามิกที่ทนทานสูงจากลิเธียมฟลูออไรด์ // TVT 2008. T.46 №2 P.246-250

18. การออกแบบและเทคโนโลยีสำหรับการผลิตผลิตภัณฑ์จากวัสดุที่ไม่ใช่โลหะ // บทคัดย่อของรายงานการประชุมทางวิทยาศาสตร์และทางเทคนิคของ XIX นานาชาติ Obninsk, 5-6 ตุลาคม 2010

19. Alifana O.M. , Budnik S.A. , Mikhailov V.V. , Nenarokomov A.B. คอมเพล็กซ์ทดลองและการคำนวณเพื่อการศึกษาวัสดุวิศวกรรมความร้อนชนิดทนอุณหภูมิ // กระบวนการระบายความร้อนในเทคนิค 2009. T. 1. หมายเลข 2, PP. 49-60

20. Tong T.W. , Tien C.L. แบบจำลองการวิเคราะห์สำหรับการแผ่รังสีความร้อนในสื่อเส้นใย // j ความร้อน อินซูล 1980. №4 P.27-44

21. ตามล่า M.L. , Tien C.L. ผลของการกระจายความร้อนในการพาความร้อนแบบบังคับในสื่อเส้นใย // int J. การถ่ายโอนมวลร้อน 1988. V.31 P.301-309

22. Singh B.P. , Kaviany M. ทฤษฎีอิสระกับการจำลองการถ่ายเทความร้อนจากรังสีโดยตรงในเตียงปิดสนิท // int J. การถ่ายโอนมวลร้อน 1991 V.34 №11 P.2869-2882

23. Singh B.P. , Kaviany M. การสร้างแบบจำลองการถ่ายเทความร้อนจากการแผ่รังสีในเตียงบรรจุ // int J. การถ่ายโอนมวลร้อน 1992. V.35 №6 P. 1397-1405

24. Younis L.B. , Viskanta R. การกำหนดค่าสัมประสิทธิ์การถ่ายเทความร้อนปริมาตรระหว่างกระแสของอากาศและโฟมเซรามิก // int J. การถ่ายโอนมวลร้อน 1993. V.36 p.1425-1434

25. Douermann D. Sacadura J.f. การถ่ายเทความร้อนในฉนวนโฟมแบบเปิดเซลล์ // J. การถ่ายเทความร้อน 1996. V.L 18. หน้า 88-93

26. Hendricks T.j. , Howell J.r. การดูดซับ / สัมประสิทธิ์การกระเจิงและฟังก์ชั่นการกระเจิงในเซรามิกที่มีรูพรุน // ASME J. การถ่ายเทความร้อน 1996. V.L 18. №1 P.79-87

27. Baillis D. , Raynaud M. , Sacadura J.-F. คุณสมบัติการแผ่รังสีสเปกตรัมของฉนวนโฟมแบบเปิดเซลล์ // j. thermophys การถ่ายเทความร้อน. 1999. v.13 หมายเลข 3 P.292-298

28. Fedorov AGG., Viskanta R. ลักษณะรังสีของโฟมแก้ว // แยม. เซราม. soc. 2000. V.83 №11 P.2769-2776

29. Baillis-doomann D. , Sacadura J.-F. คุณสมบัติการแผ่รังสีความร้อนของสื่อกระจาย: การทำนายทฤษฎีและลักษณะการทดลอง // J. Quant spectrosc & เปล่งประกาย โอน. 2000. V.67 №5 P.327-363

30. Baillis D. , Raynaud M. , Sacadura J.-F. การกำหนดคุณสมบัติการแผ่รังสีสเปกตรัมของโฟมเซลล์เปิด การตรวจสอบโมเดล // j. thermophys การถ่ายเทความร้อน. 2000. V.L4 №2 p.137-143

31. Baillis D. , Sacadura J.-F. การระบุคุณสมบัติการแผ่รังสีสเปกตรัมของโพลียูรีเทนโฟมอิทธิพลของจำนวนของการวัดทรานสัชที่ซึงและแบบสองทิศทาง // j.thermophys.heat transfer 2002. v.16 №2 P.200-206

32. Zhao C.Y. , Lu T.J. , Hodson H.P. รังสีความร้อนในโฟมโลหะเบาพร้อมเซลล์เปิด // int J. การถ่ายโอนมวลร้อน 2004. V.47 P.2927-2939

33. Placido E. , Arduini-Schuster M.c. , Kuhn J. คุณสมบัติความร้อนแบบจำลองการคาดการณ์สำหรับโฟมฉนวน // อินฟราเรดฟิสิกส์และเทคโนโลยี 2005. V.46, P.219-231

34. Dombrovsky L. , Randrianalisoa J. , Baillis D. , Pilon L. การใช้ทฤษฎี Mie เพื่อวิเคราะห์ข้อมูลการทดลองเพื่อระบุคุณสมบัติอินฟราเรดของควอตซ์ผสมที่มีฟองสบู่ // appl เลือก. 2005. V.44 №33 P.7021-7031

35. Mesalhy O. , Lafdy K. , Elgafy A. เมทริกซ์โฟมคาร์บอนอิ่มตัวด้วย PCM เพื่อการป้องกันความร้อน // คาร์บอน 2549 V.44 P.2080-2088

36. ZEGHONDY B. , IACONA E. , Taine J. การกำหนดคุณสมบัติการแผ่รังสีของ Anisotropic ของวัสดุที่มีรูพรุนโดยการระบุฟังก์ชั่นการกระจายรังสี (RDFI) // int J. การถ่ายโอนมวลร้อน 2006. V.49 P.2810-2819

37. Petrasch J. , WISSS P. , Steinfeld A. Monte-Carlo ตามความมุ่งมั่นของการแผ่รังสีที่มีรูพรุน // J. Quant สเปกตรัน & เปล่งประกาย โอน. 2007. V.105 P. 180-197

38. โทมัสเอ็ม., Boyard N. , Perez L. , Jarny Y. , Delaunay D. ตัวแทนปริมาตรของคอมโพสิตคาร์บอน - อีพ็อกซี่อมตะอนาโซทโกลด์ที่มีเศษส่วนปริมาณเส้นใยสูง // คอมโพสิตวิทยาศาสตร์และเทคโนโลยี 2008. V.68 P.3184-3192

39. Loretz M. , CoQuard R. , Baillis D. , Maire E. เมทัลลิโฟนโฟม: คุณสมบัติการแผ่รังสี / การเปรียบเทียบระหว่างรุ่นที่แตกต่างกัน // J. Quant สเปกตรัน & เปล่งประกาย โอน. 2008. V.109 №1 หน้า 16-27

40. Zhao C.Y. , Tassou S.a. , Lu T.J. การพิจารณาการวิเคราะห์ของการแผ่รังสีความร้อนในโฟมโลหะเซลลูล่าร์ที่มีเซลล์เปิด // int J. การถ่ายโอนมวลร้อน 2008. V.51 № 3-4 P.929-940

41. CoQuard R. , Rochais D. , Baillis D. การสอบสวนการทดลองของการถ่ายเทความร้อน coupledconductive และการแผ่รังสีในโฟมโลหะ / เซรามิก // int J. การถ่ายโอนมวลร้อน 2009. V.52 P.4907-4918

42. Tikhonov A.H. เกี่ยวกับความมั่นคงของงานผกผัน // Dan USSR 1943. T.39.№5 c.195-198

43. Tikhonov A.n. , Arsenin V.YA. วิธีการแก้ปัญหาที่ไม่ถูกต้อง m. วิทยาศาสตร์, 1979 288 p.

44. Alifana O.M. ปัญหาการแลกเปลี่ยนความร้อนผกผัน m. วิศวกรรมเครื่องกล, 1988. 280 s

45. Dulnev G.n. , Zarichnyak Yu.p. การนำความร้อนของส่วนผสมของผสมและวัสดุคอมโพสิต d.: Energia, 1974 264 p.

46. \u200b\u200bMie G. Beiträge Zur Optik Trüber Medien Speziel Kolloialer Metal-Lösungen. // แอน สรวง. 1908. V.25 หมายเลข 3 P. 377-445

47. Lind AC, Greenberg J.M. การกระจายแม่เหล็กไฟฟ้าโดยกระบอกสูบที่มุ่งเน้น Obliquly // j. appl สรวง. 1966. V.37 №8 P.3195-3203

48. เยอรมัน M.L. , Grinchuk P.S. แบบจำลองทางคณิตศาสตร์สำหรับการคำนวณคุณสมบัติการป้องกันความร้อนของการเคลือบคอมโพสิต "ceramic microsphere-binder" // J. Eng สรวง. และเทอร์โมฟี 2002. V.75 №6 P.1301-1313

49. Dombrovsky L.A การเผยแผ่ของรังสีอินฟราเรดในของเหลว Semitransparent ที่มีฟองก๊าซ // อุณหภูมิสูง 2004. V.42 หมายเลข 1. P.133-139

50. Bozhkov H.A. , Ivanov A.A การนำความร้อนเป็นสื่อกระแสไฟฟ้าของวัสดุเส้นใยในโหมดการไหลของก๊าซชั่วคราว // IFJ 1990. T.58 №5 P.714-721

51. Bogkov H.A. , Zaitsev V.K. , Obruch S.n. การศึกษาโดยประมาณและการทดลองของการถ่ายเทความร้อนในวัสดุคอมโพสิตที่มีค่าสูง // IFJ 1990. T.59 №4. S.554-563

52. Gauthier S. , Nicolle A. , Baillis D. การสอบสวนของโครงสร้างเปลวไฟและการก่อตัวของไนโตรเจนออกไซด์ในการเผาไหม้ป้อมปราการที่มีรูพรุนของก๊าซธรรมชาติ / ไฮโดรเจนผสม // int J. พลังงานไฮโดรเจน 2008. V.33 №18 P.4893-4905

53. Litkovsky e.Ya. , Puchkevich H.A. คุณสมบัติอุณหภูมิของวัสดุทนไฟ -m: โลหะ, 1982 231 p.

54. Zverev V.G. , Goldin V.D. , Nazarenko V.A การถ่ายเทความร้อนที่นำไปใช้กับรังสีในฉนวนกันความร้อนที่ทนความร้อนได้ด้วยการสัมผัสความร้อน // TVT 2008. T.46 №1 P.119-125

55. Avdeev A.a. , Valunov B.f. Zudin Yu.B. , Rybin R.a. การศึกษาการทดลองการถ่ายเทความร้อนในการเติมบอล // TVT 2009. T.47 №5, P.724-733

56. Mikhailin Yu A. วัสดุคอมโพสิตโพลิเมอร์ก่อสร้าง 2nd ed. เซนต์ปีเตอร์สเบิร์ก: พื้นฐานทางวิทยาศาสตร์และเทคโนโลยี, 2010 822 p

57. Sokolov A.i. , Protsenko A.k. , Kolesnikov S.a. การพัฒนาวัสดุโครงสร้างคอมโพสิตคาร์บอนคาร์บอนน้ำหนักเบา // เทคโนโลยีอุตสาหกรรมใหม่ 2009. №4 p.42-48

58. Banas R.L. , Cunnington G.r. ความมุ่งมั่นของการนำความร้อนที่มีประสิทธิภาพสำหรับฉนวนพื้นผิวกระสวยอวกาศกระสวยอวกาศที่นำกลับมาใช้ใหม่ได้ // AIAA Rep. 1974. №730 P.L-11

59. Korb L.j. , Morant C.A. , Calland C.M. ระบบป้องกันความร้อน Orbiter ของรถรับส่ง // ceramicbulletin 1981. V.60 №11 P.L 188-1193

60. Simamura S. , Sando A. , Kotsuka K. et al. Carbon Fibres m.: MIR, 1987 304 p.

61. คุณสมบัติของวัสดุที่ใช้คาร์บอนในช่วงอุณหภูมิ 50-3500K อ้างถึง เอ็ด anufriex yu.p. // m.: Nigigigraphite, 1971 200 p

62. Philekov A.S. วัสดุ uglegrafite m.: Energia, 1979 320 p.

63. Ermakov S.m. วิธี Monte Carlo และเรื่องที่เกี่ยวข้อง m.: วิทยาศาสตร์, 1975.472 p.

64. Tancrez M. , Taine J. การระบุโดยตรงของการดูดซึมและสัมประสิทธิ์การกระจัดกระจายและการทำงานของเฟสของสื่อที่มีรูพรุนโดยเทคนิค Monte Carlo // int J. การถ่ายโอนมวลร้อน 2004. V.47 №2 P.373-383

65. CoQuard R. , Baillis D. ลักษณะการแผ่รังสีของเตียงของทรงกลมที่มีขนาดกลางดูดซับและกระจัดกระจาย // j. thermophys การถ่ายเทความร้อน. 2005. v.19 №2 P.226-234

66. Kotov D.V. , Surgants C.t. การประเมินท้องถิ่นของความสามารถของ Emitter ทิศทางของปริมาณการกระเจิงด้วยแสงกระจัดกระจายโดย Monte Carlo // TVT 2007. T.45 №6 p.885-895

67. Gorbunov A.a. , Igolekin S.i. การสร้างแบบจำลองทางสถิติของการเจริญเติบโตของโครงคริสตัลในระหว่างการควบแน่นของไอน้ำ // การสร้างแบบจำลองคณิตศาสตร์ 2005. T. 17. №3 P. 15-22

68. Cherepanov V.V การสร้างแบบจำลองทางคณิตศาสตร์ของการเปลี่ยนแปลงของก๊าซไอออไนซ์ในบริเวณใกล้เคียงของร่างกายที่ชาร์จ วิทยานิพนธ์สำหรับการศึกษาระดับปริญญาวิทยาศาสตร์ไป. F-M. -M: Mai, 1984 162 p

69. Alifana O.m. การระบุกระบวนการถ่ายเทความร้อนของเครื่องบิน m. วิศวกรรมเครื่องกล 1979 216 หน้า

70. Beck J.V. , Blackwell V. , St. Clair C.r. , Jr. การแสดงความร้อนจากการแสดงความร้อน: ปัญหาที่ไม่ดี -n.y: สิ่งพิมพ์ John Wiley-Interscience, 1985 308 p.

71. Alifanov O.m. วัคซีนปัญหาการถ่ายเทความร้อน เบอร์ลิน, ไฮเดลเบิร์ก, นิวยอร์ก, ลอนดอน, ปารีส, โตเกียว, ฮ่องกง, บาร์เซโลนา, บูดาเปสต์: Springer-Verlag, 1994.74 p.

72. Muzylev N.V เอกลักษณ์ของการกำหนดค่าสัมประสิทธิ์การนำไฟฟ้าความร้อนพร้อมกันและความจุความร้อนปริมาตร // comput คณิตศาสตร์และคณิตศาสตร์ Phys.1983 v.23.p.102-115

73. Alifanov O.M. , Artyukhin E.a. , Rumyantsev C.B. วิธีการที่รุนแรงในการแก้ปัญหาที่ไม่ถูกต้องและแอปพลิเคชันของพวกเขาไปยังการตอบรับของการแลกเปลี่ยนความร้อน m. วิทยาศาสตร์, 1988 288 p.

74. alifanov om, artyukhin e.a. และ rumyantsev s.v. วิธีการที่รุนแรงสำหรับการแก้ปัญหาที่เกิดขึ้นกับแอปพลิเคชันในการผกผัน Begell House: นิวยอร์ก, 1995. 292 p.

75. Artyukhin E.A. , Ivanov G.A. , Nenarokoms A.B. ความมุ่งมั่นของความซับซ้อนของลักษณะเทอร์โมฟิสิกส์ของวัสดุตามการวัดอุณหภูมิที่ไม่ใช่แบบอยู่กับที่ // TVT 1993. T.31 №2 P.235-242

76. Stechkin C.B. Subbotin Yu.n. ย่อวันในการคำนวณคณิตศาสตร์ -M.: วิทยาศาสตร์, 1976 248 p.

77. Artyukhin e.a. , Nsenarokoms A.B. สารละลายตัวเลขของสัมประสิทธิ์ปัญหาการผกผันของการนำความร้อน // IFJ 1987. T.53 P.474-480

78. Kalitkane H.H. , Svyakhov N.M. การแก้ไขใน SPLINES // การสร้างแบบจำลองคณิตศาสตร์ 2002. T. 14. №4 P. 109-120

79. Stepanov C.B. สัมประสิทธิ์การดูดซับของวัสดุหลายทิศทาง // TVT 2531 ต. 25 №1 P. 180-182

80. Nemirovsky Yu. V. , Yankovsky A. P. การออกแบบคอมโพสิตเสริมด้วยชุดลักษณะเทอร์โฟนที่มีประสิทธิภาพและบางงานที่อยู่ติดกันในการวินิจฉัยคุณสมบัติ // ฟิสิกส์ความร้อนและ Aeromechanics 2008. T. 15. หมายเลข 2. P. 291-306

81. Jankovsky A.P. การสร้างแบบจำลองเชิงวิเคราะห์เชิงตัวเลขของกระบวนการนำไฟฟ้าความร้อนในคอมโพสิตเสริมแรงเชิงพื้นที่ด้วยการสัมผัสทางความร้อนที่เข้มข้น // กระบวนการระบายความร้อนในเทคนิค 2011. T.Z. №11 S.500-516

82. Prasolov P.C. การถ่ายเทความร้อนและมวลในอุปกรณ์เตาหลอม m.: Energia, 1964 236 p.

83. Vargaftik N.B. คู่มือเกี่ยวกับคุณสมบัติอุณหภูมิของก๊าซก๊าซ - ม.: วรรณคดีทางกายภาพและคณิตศาสตร์, 1968. 708 p

84. AnisiMov V.M. , SIDOROV N.I, นักเรียน E.JL, Tarlakov Yu.V. สัมประสิทธิ์การถ่ายโอนอากาศที่อุณหภูมิสูง // Viniti 1982. № 555-82dep

85. Girshfelder J. , Kertiss Ch., Berd R. ทฤษฎีโมเลกุลของก๊าซและของเหลว m.: สำนักพิมพ์วรรณกรรมต่างประเทศ, 1961. 933 p.

86. Berd G. Dynamics ก๊าซโมเลกุล ม.: เมียร์, 1981. 320 p.

87. Gudman F. , Wahman G. แก๊สกระจายพื้นผิวการกระจัดกระจาย m.: MIR, 1980 424 p.

88. Tamm I.e. พื้นฐานของทฤษฎีไฟฟ้า m.: วิทยาศาสตร์, 1966 624 p

89. Zeldovich Ya.B. , Raizer Yu.p. ฟิสิกส์ของคลื่นกระแทกและปรากฏการณ์อุทกพลศาสตร์ที่อุณหภูมิสูง -M.: วิทยาศาสตร์, 1966 688 p.

90. Boren K. , Hafmen D. การดูดซึมและกระจัดกระจายของแสงที่มีอนุภาคขนาดเล็ก ม.: MIR, 1986 662 p.

91. Stretton J. A. ทฤษฎีของแม่เหล็กไฟฟ้า ม.: สำนักพิมพ์รัฐวรรณคดีทางเทคนิคและทฤษฎี 2491 541 หน้า

92. Mazurin O.V. , Streltsina M.v. , Schweiko-Schweikovskaya TP สรรพคุณของแว่นตาและของเหลวที่ขึ้นรูปแก้ว เล่มที่ 1 ระบบซิลิเกตที่สร้างขึ้นในแก้วและสองส่วนประกอบซิลิเกต JL: วิทยาศาสตร์, 1973 325 p.

93. Petrov v.a. คุณสมบัติแสงของแว่นตาควอตซ์ที่อุณหภูมิสูงในด้านความโปร่งแสง ในวันเสาร์: ความคิดเห็นต่อคุณสมบัติทางเทอร์ฟิแอฟSของสาร ม.: IVT Academy of Sciences ของสหภาพโซเวียต 1979. T.17 หมายเลข 3 c.29-72

94. Leko V.K. , Mazurin O.V. คุณสมบัติของแก้วควอตซ์ l.: Nauka, 1985 168 p.

95. Petrov V.A. , Stepanov S.V. , Muhamedyarov K.S. ตารางข้อมูลอ้างอิงมาตรฐาน GSSD: แว่นตาควอทซ์ออปติคอล ค่าคงที่ออปติคอลและลักษณะการแผ่รังสีที่อุณหภูมิ 295, 473, 673, 873, 1273, 1473 K. -m: Gosstandart, 1985

96. แบนเนอร์ D. , Klarsfeld S. การพึ่งพาอุณหภูมิของ char-acteristics ของสื่อที่มีรูพรุน semitransparent 11h. temp.- h. pres 1989. V.21 P.347-354

97. Alifanov O.m. et al. การสร้างและดำเนินการตามวิธีการวิจัยที่ครอบคลุมสำหรับการป้องกันความร้อนที่มีแนวโน้มและโครงสร้างฉนวนความร้อนสำหรับเทคโนโลยีอวกาศ รายงานเกี่ยวกับ NIR หมายเลข 59050 ขั้นตอนที่ 4: mai. 1994. C.28-38

98. วัสดุคอมโพสิต อ้างถึง เอ็ด vasilyeva v.v. m. วิศวกรรมเครื่องกล, 1990 510 p.

99. ยามาดา S. กราไฟท์ที่ไม่สามารถใช้งานได้ที่ได้รับจากวิธีการใหม่ // Kagaku Koga 1963. v.16 №1 R.52-58 แปลภาษา vinity 38554/4

100. Chirkin B.C. คุณสมบัติอุณหภูมิของวัสดุเทคโนโลยีนิวเคลียร์ -m.: Atomizdat, 1968 484 p.

101. คุณสมบัติของวัสดุโครงสร้างคาร์บอน อ้างถึง เอ็ด เพื่อนบ้าน VP -m.: โลหะผสม, 1975 336 p.

102. Bushyev Yu.g. , Sokolov V.A, เปอร์เซีย M.i. วัสดุคอมโพสิตคาร์บอนคาร์บอน: อ้างอิง ม.: โลหะผสม, 1994. 128С

103. Pesin Ji.a. , Baitinger E.M. , Kuznetsov V.L. , Sokolov O.B. ในรูปแบบโครงสร้างของคาร์บอนน้ำเลี้ยงตามการวิเคราะห์สเปกโทรสโกปี ส.ค. // ftt 1992. T 34 เลขที่ 6. C.1734-1739

104 ลักษณะทางกายภาพและเชิงกลของคาร์บอนแก้วในประเทศ m.: สถาบันวิจัย "กราไฟท์" - www.advtech.ru/niigrafit/prod/sv.htm

105. Musalov N.V. เกี่ยวกับเอกลักษณ์ของการกำหนดค่าสัมประสิทธิ์การนำความร้อนและความจุความร้อนปริมาตรพร้อมกัน // lbm และ mf 1983. T.23 №1 c.102-108

106. Berezkin V.i. , Konstantinov P.P. , Kholkevich C.B. เอฟเฟกต์ฮอลล์ในคาร์บอนแก้วธรรมชาติ Shungitis // ftt 1997. T.39 №10 p.1783-1786

107. Parfenieva L.S. , Orlova TS, Karttenko N.f. และอื่น ๆ คุณสมบัติความร้อนและไฟฟ้าของเมทริกซ์ชีวภาพคาร์บอนของยูคาสีขาวสำหรับ Eckeraramics Sic / Si // ftt 2549. T.48 № 3. C.415-420

108. Sullins D. และ DaryAbeigi K. การนำความร้อนที่มีประสิทธิภาพของโฟมเปิดเซลล์นิกเกิลที่มีความพรุนสูง // AIAA 2001 2819 การประชุม Thermophysics 35

109. Gurvich Ji.B. , Vaiz I.v. , Medvedev B.A. และอื่น ๆ คุณสมบัติทางอุณหพลศาสตร์ของสารส่วนบุคคล T. II, KN 2. ตารางของคุณสมบัติทางอุณหพลศาสตร์ m.: วิทยาศาสตร์, 1979 344 p

110. Dombrovsky L.A การถ่ายเทความร้อนจากการแผ่รังสีในระบบกระจาย n .y.: Begell House, 1996 256 p.

111. Jackson J. electrodynamics คลาสสิก m. เมียร์, 1965 704 p.

112. Moiseev S.S. , Petrov v.a. , Stepanov C.B. วิธีการกำหนดค่าสัมประสิทธิ์การดูดซับที่มีประสิทธิภาพและค่าสัมประสิทธิ์การแพร่กระจายของรังสีในวัสดุที่กระเจิงสูง ทฤษฎี. // TVT 1991. T.29 # 2. S.ZZ 1-337

113. Moiseev S.S. , Petrov v.a. , Stepanov C.B. วิธีการกำหนดค่าสัมประสิทธิ์การดูดซับที่มีประสิทธิภาพและค่าสัมประสิทธิ์การแพร่กระจายของรังสีในวัสดุที่กระเจิงสูง ทฤษฎี. // TVT 1991. T.29 № 3. P. 461-467

114. Apresyan L.A. , Kravtsov Yu.A. ทฤษฎีการถ่ายโอนรังสี แง่มุมทางสถิติและคลื่น m.: วิทยาศาสตร์, 1983. 216 p.

115. Bass L.P. , Volostenko A.M. , Germogenova Ta วิธีการของกระบวนการไม่ต่อเนื่องในปัญหาการถ่ายโอนรังสี ม.: Preprint IPM Academy of Sciences ของสหภาพโซเวียต M.V Keldysh, 1986. 231 p

116. Abramovich M. , Stigan I. คู่มือในฟังก์ชั่นพิเศษพร้อมสูตรกราฟและตารางทางคณิตศาสตร์ -m.: วิทยาศาสตร์, 1979.832 p.

117. ลุคหยูฟังก์ชั่นทางคณิตศาสตร์พิเศษและการประมาณ -m .: MIR, 1980 509 หน้า

118. Neuman J. , Von เทคนิคต่าง ๆ ที่ใช้ในการเชื่อมต่อกับตัวเลขสุ่ม วิธี Monte Carlo // nath หนาม. ยืน. คณิตศาสตร์. ชุด. 1951. V. 12. P.36-38

119. Ocisikm แลกเปลี่ยนความร้อนที่ซับซ้อน m.: MIR, 1976 616 p.

120. Surzhikov S.T. การแผ่รังสีความร้อนของก๊าซและพลาสม่า ม.: สำนักพิมพ์บ้าน MSTU n.e. Bauman, 2004. 544 p.

121. Nagiryner D.i. บรรยายเกี่ยวกับทฤษฎีการถ่ายโอนรังสี S. -Pb: การเผยแพร่

122 มหาวิทยาลัยเซนต์ปีเตอร์สเบิร์ก 2544 207 หน้า

123. Dombrovsky ji.a. , Kolpakov A.V. , Surzhikov S.t. เกี่ยวกับความเป็นไปได้ของการใช้การประมาณการขนส่งเมื่อคำนวณการถ่ายโอนรังสีทิศทางในคบเพลิงการกัดเซาะที่กระจัดกระจาย // TVT 1991 T.29 №6 P.1171-1177

124. Viskanta R. , Menguc M.R. การถ่ายเทความร้อนจากการแผ่รังสีในระบบการต่อสู้ - // ขับเคลื่อน. การเผาไหม้พลังงาน SCI. 1987. v.13 P.97-160

125. MAMEDOV B.M. , Yurafyev B.C. สารละลายตัวเลขของปัญหาการถ่ายเทความร้อนรังสีในพื้นที่สามมิติของรูปร่างที่ผิดปกติพร้อมพรมแดนมิเรอร์ (เฟรส) // TVT 2549. T.44 №4. S.568-576

126. Trochiev V.e. , Trochiev Yu.V รูปแบบความแตกต่างที่น่าเบื่อหน่ายกับน้ำหนักสำหรับสมการถ่ายโอนในเลเยอร์แบน // การสร้างแบบจำลองคณิตศาสตร์ 2003. T.15 №1 c.3-13

127. Marchuk G.i. วิธีการคำนวณคณิตศาสตร์การคำนวณ M: วิทยาศาสตร์, 1977 456 p.

128. Covena V.M. , Yanenko N.N. วิธีการแยกในภารกิจของการเปลี่ยนแปลงของก๊าซ - Novosibirsk: วิทยาศาสตร์, 1981 304 p.

129. Voevodin A.F. , Goncharova O.N. วิธีการแยกตามกระบวนการทางกายภาพในการคำนวณงานพาความร้อน // การสร้างแบบจำลองคณิตศาสตร์ 2544. T. 13. ฉบับที่ 5 P.90-96

130. Kalitkin N.N. วิธีการเชิงตัวเลข m. วิทยาศาสตร์, 1978 513 p.

131. Tan Z.M. , HSU P.F. การกำหนดอินทิกรัลของการถ่ายทอดรังสีชั่วคราว // Asme J.Heat Transfer 2001. v.123 P.466-475

132. Grissa H. , Askri F. , Ben Salah M. , Et.al. การสร้างแบบจำลองการถ่ายทอดรังสีสามมิติโดยใช้องค์ประกอบควบคุมปริมาณ จำกัด // j quant สเปกตรัน & เปล่งประกาย โอน. 2007. V.105 P.388-404

133. Gulin A.B. , Samara A.a. วิธีการเชิงตัวเลข -m.: วิทยาศาสตร์, 1989 432 p.

134. Potter D. วิธีการคำนวณในฟิสิกส์ m.: MIR, 1975 392 p.

135. Hokney R. , Ostiva J. การจำลองเชิงตัวเลขโดยวิธีการของอนุภาค ม.: เมียร์, 1987 640 p

136. Killin J. (ed.) การสังเคราะห์เทอร์โมนิคาช์ควบคุมควบคุม ม.: MIR, 1980 480 p.

137. Bogomolov C.B. , Zvalkov D.S. วิธีการที่ชัดเจนของอนุภาคที่ไม่ทำให้เกิดการแบ่งก๊าซแบบไดนามิกราบรื่น // การสร้างแบบจำลองคณิตศาสตร์ 2549 T. 19. №3 S.74-86

138. Privalov i.i. สมการอินทิกรัล ม.: ONTY NKTP สหภาพโซเวียต 2478 248 หน้า

139. มอร์ส F.M. , Feshbach วิธีการของฟิสิกส์ทฤษฎี เล่มที่ 1 - ม.: Fizmatlit, 1958 930 p

140. Bers L. John F. , Shekhter M สมการกับอนุพันธ์ส่วนตัว -m .: MIR, 1966 352 p.

141. Manolane S.a. การแก้ปัญหาปกติของปัญหาผกผันของการออกแบบที่เหมาะสมที่สุดของระบบถ่ายโอนความร้อนจากการแผ่รังสีแกน // TVT 2008. T.46 №1 P.126-134

142. Reed M. , Simon B. วิธีการฟิสิกส์คณิตศาสตร์สมัยใหม่ ใน 4 เล่ม เล่มที่ 1 การวิเคราะห์การทำงาน m.: MIR, 1977 357 p.

143. Karmanov V.G. การเขียนโปรแกรมทางคณิตศาสตร์ - m.: วิทยาศาสตร์, 1980 256 หน้า

144. Alekseev B.V. , Kotelnikov v.a. , Cherepanov V.V โดยการคำนวณรูปแบบที่เทียบเท่าของโพรบไฟฟ้าสถิต // ฟิสิกส์พลาสม่า 1982. T.8 หมายเลข 3 P.638-641

145. Alekseev B.V. , Kotelnikov v.a. , Cherepanov V.V ผลของผลของการสะท้อนของไอออนจากพื้นผิวของโพรบในโครงสร้างของโซนที่ตึงเครียดและลักษณะการสอบสวน // ฟิสิกส์พลาสม่า 1984. T. 10. №2 P.440-441

146. Alekseev B.V. , Kotelnikov v.A. , Cherepanov V.V. โพรบไฟฟ้าสถิตในพลาสมา Multicomponent // TVT 1984. T.22 №2 P.395-396

147. Cherepanov V.V โพรบผนังแบนในการพลาสม่าที่ไม่ใช่ดุลยภาพในทางอุณหพลศาสตร์ // DEP รังสี 1984. ≤1089-84 DEP. 22 วินาที

148. การพัฒนาวิธีการสำหรับการสร้างแบบจำลองทางคณิตศาสตร์และทางกายภาพของการทำงานของยานอวกาศ nto ในหัวข้อ 01-17-06 ขั้นตอนที่ 2 -m .: Mai, 2007. 123 p.

149. Alifana O.M. , Cherepanov V.V. การระบุคุณสมบัติทางกายภาพของวัสดุเส้นใยเภสัชกรรมสูงโดยวิธีการสร้างแบบจำลองทางสถิติ // Bulletin Mai 2008. T.15 №5 c.109-117

150. การพัฒนาวิธีการสำหรับการสร้างแบบจำลองทางคณิตศาสตร์และทางกายภาพของการทำงานของยานอวกาศ nto ในหัวข้อ 01-17-06 ด่าน 3. -m: Mai, 2008 99 p.

151. Cherepanov V.V. กระบวนการสร้างโครงสร้างท้องถิ่นในพลาสมาเครื่องบินทั่วโลก // กระบวนการระบายความร้อนในเทคนิค 2009. T.1 №1 หน้า 25-29

152. Alifanov O.M. , Cherepanov V.V. การระบุกระบวนการทางกายภาพแบบจำลองทางคณิตศาสตร์บนพื้นฐานของข้อมูลการทดลอง // 2nd int โรงเรียนในการสร้างแบบจำลองทางคณิตศาสตร์และการประยุกต์ใช้งานทางคณิตศาสตร์มหาวิทยาลัย Pueblo, เม็กซิโก, มกราคม 2009

153. การพัฒนาวิธีการสำหรับการสร้างแบบจำลองทางคณิตศาสตร์และทางกายภาพของการทำงานของยานอวกาศ nto ในหัวข้อ 01-17-06 ขั้นตอนที่ 4. -m.: Mai, 2009 148 p.

154. การวินิจฉัยความร้อนขององค์ประกอบการออกแบบยานอวกาศเพื่อตรวจสอบและป้องกันสถานการณ์ฉุกเฉิน NTO สำหรับโครงการ ISTC №3871 -M.: Mai, 2009, 15 วินาที.

155. Alifanov O.m. , Cherepanov V.V การสร้างแบบจำลองการถ่ายโอนรังสีในเลเยอร์แบนตามโซลูชันตัวเลขของสมการเฟร็ดโฮลมของชนิดที่สอง // กระบวนการระบายความร้อนในเทคนิค 2010 T.2 №9. p.15-27

156. Alifanov OM, Budnik S.A. , Nenarokomov A.V. , Cherepanov V.V การระบุแบบจำลองคำจำกัดความและการทำนายคุณสมบัติสำหรับวัสดุที่มีรูพรุนสูง // การดำเนินการของปัญหาการประชุมระหว่างประเทศ 6 เรื่อง: การระบุตัวตน

157. การออกแบบและควบคุม (6-11 ตุลาคม 2010, Samara, รัสเซีย) -m.m.mai เผยแพร่ 2010 12 p. http://www.cosmos.com.ru/69%

158. Alifana O.m. , Cherepanov V.V. การพยากรณ์คุณสมบัติทางกายภาพและการระบุโมเดลของวัสดุป้องกันความร้อนน้ำหนักเบา // Bulletin Mai 2010 T. 16. №4 p.48-57

159. Alifanov O.m. , Cherepanov V.V การระบุแบบจำลองและการพยากรณ์ของคุณสมบัติทางกายภาพ วัสดุป้องกันความร้อนสูง // การดำเนินการประชุมแห่งชาติรัสเซียที่ 5 เกี่ยวกับการแลกเปลี่ยนความร้อน, รัสเซีย, มอสโก, 25-29 ตุลาคม 2010 T7 P.37-40

160. เทคโนโลยีการวินิจฉัยระบอบความร้อนสำหรับการพัฒนาและตรวจสอบโครงสร้างการบินและอวกาศและการป้องกันสถานการณ์อิสระ NTO ตามโครงการ ISTC หมายเลข 3871 -M. MAI, 2010 76 หน้า

161. การพัฒนาหลักการในการสร้างวิธีการที่ซับซ้อนสำหรับการสร้างแบบจำลองทางคณิตศาสตร์และทางกายภาพของการทำงานของยานอวกาศ NTO ในหัวข้อ 01.17.06 (PB 502-601) ขั้นตอนที่ 5. m.: mai. 2010 79 p

162. Alifanov O.m. , Budnik S.A. , Nenarokomov A.V. , Cherepanov V.V การศึกษาเชิงทดลองและเชิงทฤษฎีของกระบวนการแลกเปลี่ยนความร้อนในวัสดุที่ถูกค่อย ๆ // กระบวนการระบายความร้อนในเทคนิค 2011. T.Z. №2 P. 53-65

163. เต่า B.B. ปฏิสัมพันธ์ของรังสีกับชิ้นส่วนของวัสดุที่มีรูพรุนสูง ทฤษฎี. // กระบวนการระบายความร้อนในเทคนิค 2011. T.Z. №5 P.215-227

164. Alifanov OM, Cherepanov V.V. , Budnik S.A และ nenarokomov a.v. การสร้างแบบจำลองทางคณิตศาสตร์ของการถ่ายเทความร้อนในวัสดุที่มีรูพรุนสูงตามการชุมนุม

165. ผลลัพธ์ผลลัพธ์ // proc 7. การประชุมระยะทางด้านการผกผันในวิศวกรรม (ICIPE 2011), 4-6 พฤษภาคม 2011 ออร์แลนโดฟลอริดาสหรัฐอเมริกา P. 173-178

166. เต่า B.B. การสร้างแบบจำลองทางคณิตศาสตร์ของคุณสมบัติทางคณิตศาสตร์และคุณสมบัติเกี่ยวกับน้ำเหลืองของคาร์บอนโฟมเซลล์ // ความร้อน กระบวนการในเทคนิค 2011. T.Z. №9. P.386 399

167. เทคโนโลยีสำหรับการวินิจฉัยระบอบการใช้ความร้อนสำหรับการพัฒนาและการตรวจสอบโครงสร้างการบินและอวกาศและการป้องกันสถานการณ์อิสระ NTO สำหรับโครงการ ISTC หมายเลข 3871. M.: Mai, 2011 175 p

168. Alifana O.M. , Cherepanov V.V. สแกนเนอร์เสมือนจริงสำหรับศึกษาคุณสมบัติสเปกตรัมในท้องถิ่นของวัสดุพอร์ซเลนขั้นสูง // Bulletin Mai 2011. T. 18. №5 P.65-75

บทที่ 1. วัสดุเส้นใย Faceted สูงสำหรับการป้องกันความร้อนของ LA แบบจำลองทางคณิตศาสตร์ของโครงสร้างและคุณสมบัติทางเทอร์โมysical

1.1 โครงสร้างของระบบโมเดล

1.2 คุณสมบัติของคำจำกัดความขององค์ประกอบเวกเตอร์สถานะส่วนบุคคล

1.3 การคำนวณค่าเฉลี่ยของลักษณะของระบบโมเดลและเกณฑ์สำหรับการสร้างองค์ประกอบของตัวแทนให้เสร็จสมบูรณ์

1.4 ลักษณะ therphysical ขององค์ประกอบตัวแทน

1.5 ผลการสร้างแบบจำลองในทางปฏิบัติบางอย่าง

1.5.1 คำจำกัดความของคุณสมบัติอุณหภูมิของวัสดุตามผลลัพธ์ของการตั้งค่ารุ่นบนการทดลองความร้อน

1.5.2 การตรวจสอบของโมเดลความร้อนและความสามารถในการพยากรณ์โรค

บทที่ 2 โฟม Reta สำหรับการป้องกันความร้อนของ LA แบบจำลองทางคณิตศาสตร์ของโครงสร้างและคุณสมบัติทางเทอร์โมysical

2.1 วัสดุป้องกันความร้อนตามโฟมดิสโก้RROME คำอธิบายสั้น ๆ เกี่ยวกับผลการทดลอง

2.2 แบบจำลองทางคณิตศาสตร์ของแสงที่ทนสูงโฟม

2.2.1 โครงสร้างของวัสดุและเงื่อนไขเทียบเท่าของคำอธิบาย

2.2.2 คุณสมบัติทางกายภาพของการขึ้นรูปสาร การคำนวณลักษณะขององค์ประกอบตัวแทน

2.3 การสร้างแบบจำลองและคุณสมบัติการคาดการณ์ ผลลัพธ์บางอย่างเกี่ยวกับโครงการ "Ver1co1ocho"

บทที่ 3 รูปแบบการฉายรังสีของวัสดุป้องกันความร้อนที่ทนทานสูงน้ำหนักเบา ทฤษฎี.

3.1 การกระจายรังสีโดยอนุภาคของขนาด จำกัด ในทฤษฎีเวกเตอร์และสเกลาร์ ลักษณะของกระบวนการกระเจิง

3.2 การกระจายตัวโดยลูกบอลที่เป็นเนื้อเดียวกัน

3.3 การกระจายรังสีด้วยกระบอกสูบทรงกลมโดยตรง

3.4 การกระจายรังสีโดยองค์ประกอบตัวแทน

3.5 Indicatrix อย่างต่อเนื่องขององค์ประกอบตัวแทน

3.6 องค์ประกอบตัวแทนส่องสว่างในทิศทางของฟลักซ์ความร้อนภายนอก

บทที่ 4. คุณสมบัติการแผ่รังสีของวัสดุป้องกันความร้อนทนความร้อนที่มีน้ำหนักเบา การทดลองใช้คอมพิวเตอร์

4.1 ทดสอบโปรแกรมที่สำคัญ

4.1.1 การควบคุมความถูกต้องของการทำงานของโปรแกรมสำหรับการสร้างแบบจำลองการโต้ตอบของรังสีกับลูกบอลและกระบอกสูบ

4.1.2 เครื่องกำเนิดไฟฟ้ากระจาย การอนุมัติ

4.2 คุณสมบัติของสเปกตรัมขององค์ประกอบตัวแทน

4.2.1 การดูดซึมและการกระจายสเปกตรัม

4.2.2 ผลกระทบของทิศทางของการส่องสว่างต่อตัวบ่งชี้สเปกตรัมของการกระจัดกระจายขององค์ประกอบตัวแทน

4.2.3 อิทธิพลของปัจจัยโครงสร้างใน Indicatrix ขององค์ประกอบตัวแทน

4.3 การสร้างแบบจำลองคุณสมบัติสเปกตรัมของวัสดุโดยรวม การระบุพารามิเตอร์เมื่อตั้งค่ารูปแบบสเปกตรัม

บทที่ 5. การถ่ายโอนรังสีในเลเยอร์แบนของ LA Heat-Stacked: วิธีการแก้ปัญหาสเปกตรัมในสูตรที่แตกต่างกันของ Integro 174 5.1 การจัดหางาน

5.2 ภาพรวมสั้น ๆ และวิธีการเชิงตัวเลขที่เป็นนามธรรม

5.3 วิธีการตั้งค่าขั้นตอนเดียวที่ชัดเจนสำหรับปัญหาเครื่องเขียน

5.3.1 การปรับขนาด

5.3.2 รูปแบบที่แตกต่างกันของสมการและการประมาณ

5.4 ผู้ประกอบการแยกในงาน Nonstationary

5.4.1 การประมาณอย่างชัดเจน กฎบางอย่างของวิธีการแยก

5.4.2 แยกด้วยการประมาณรวมและโดยนัย

5.4.3 เงื่อนไขขอบเขตสำหรับฟังก์ชั่นตามขั้นตอนที่เศษส่วน

5.5 Scheme สองคนที่มีการคาดการณ์ "Predictor-Corrector" อย่างชัดเจน

5.5.1 วิธีการทั่วไปของวิธีการและคุณสมบัติพื้นฐานของตัวทำนาย

5.5.2 การวิเคราะห์การทำงานของขั้นตอน "Corrector" ปัญหาร้ายแรงของวิธีการสอง Haule

5.5.3 การทำให้เป็นปกติของวิธีการ "ทำนาย" ของทฤษฎีการก่อกวน

5.6 การแยกสามขั้นตอน "บนกระบวนการทางกายภาพ"

บทที่ 6. การถ่ายโอนรังสีในเลเยอร์เลเยอร์แบน LA: วิธีการแก้ปัญหาสเปกตรัม

งานในสูตรอินทิกรัล

6.1 รูปแบบอินทิกรัลของปัญหาการถ่ายโอนรังสีในเลเยอร์

6.2 ปัญหาบางอย่างในการแก้ปัญหาในรูปแบบอินทิกรัล

เกี่ยวกับความเป็นไปได้ของการทำซ้ำโดยตรง

6.3 งานในการผลิตที่รุนแรง วิธีการเพิ่มประสิทธิภาพการทำงาน

6.4 ผลลัพธ์และการอภิปรายบางอย่าง

รายการที่แนะนำของวิทยานิพนธ์

• การพัฒนาวิธีการศึกษากระบวนการถ่ายเทความร้อนและการทำลายความร้อนของวัสดุคอมโพสิตและวัสดุโปร่งแสงภายใต้การกระทำของรังสี ปี 2008 ดุษฎีบัณฑิตสาขาวิชาวิทยาศาสตร์ TOVSTONOG, Valery Alekseevich

• การระบุพารามิเตอร์ของแบบจำลองทางคณิตศาสตร์ของการแลกเปลี่ยนความร้อนในการป้องกันความร้อนแบบไม่ทำลายและวัสดุฉนวนความร้อน 2012 ผู้สมัครงานวิทยาศาสตร์ทางเทคนิค Titov, Dmitry Mikhailovich

• วิธีการที่มีความแม่นยำสูงของการสร้างแบบจำลองการทดลองและคณิตศาสตร์ของกระบวนการแลกเปลี่ยนความร้อนในชั้นของการเคลือบป้องกันความร้อนทางเภสัชกรรมสูงของเครื่องบิน ปี 2014 ผู้สมัครงานวิทยาศาสตร์ทางเทคนิค Murzhina, Alena Vyacheslavovna

• การตรวจสอบการแผ่รังสีความร้อนของพืชพลังงานโดยวิธีการทดลองคำนวณ 2547 ผู้สมัครงานวิทยาศาสตร์ทางเทคนิค Beltiugov, Artem Anatolyevich

• กำลังการผลิตเปล่งแสงและคุณสมบัติแสงของวัสดุฉนวนความร้อนอุณหภูมิสูงขึ้นอยู่กับซิลิคอนและอลูมิเนียมออกไซด์ ปี 2007 ผู้สมัครของ Sciences Rains, Vitaly Stanislavovich

วิทยานิพนธ์ (ส่วนหนึ่งของบทคัดย่อของผู้เขียน) ในหัวข้อ "วิธีการของการวิจัยและการพยากรณ์คุณสมบัติของวัสดุเภสัชกรรมสูงสำหรับการป้องกันความร้อนของเครื่องบิน"

งานวิทยานิพนธ์ที่คล้ายกัน ความพิเศษ "ความแข็งแรงและระวิงความร้อนของเครื่องบิน", 05.07.03 Cifra vac

• การพัฒนาวิธีการและการวิจัยของคุณสมบัติอุณหภูมิของวัสดุสิ่งทอและแพคเกจภายใต้การกระทำของความชื้นและความดัน 2548 ผู้สมัครงานวิทยาศาสตร์ทางเทคนิค Bessonova, Natalia Gennadievna

• การสร้างแบบจำลองคุณสมบัติแสงและลักษณะการแผ่รังสีของระบบกระจายของโรงไฟฟ้า 2012, ผู้สมัครงานวิทยาศาสตร์ศาสตร์เผยแพร่, Ileksandrovna

• 2551 ผู้สมัครงานวิทยาศาสตร์ทางเทคนิค Mjo Tan

• การแลกเปลี่ยนความร้อนที่ซับซ้อนในสภาพแวดล้อมโปร่งแสงที่มีการเปลี่ยนเฟส 1 ชนิด 2546 แพทย์ทางกายภาพและคณิตศาสตร์ Savvinova, Nadezhda Aleksandrovna

• การประหยัดพลังงานการตกแต่งอาคารพลเรือนที่มีฉนวนกันความร้อนที่มีประสิทธิภาพ ปี 1999 วิทยาศาสตร์ทางเทคนิค Dmitriev, Alexander Nikolaevich

บทสรุปของวิทยานิพนธ์ ในหัวข้อ "พลังและความร้อนระบอบการปกครองของเครื่องบิน", Cherepanov, Valery Veniaminovich

อ้างอิงการวิจัยวิทยานิพนธ์ ดุษฎีบัณฑิตสาขาวิชาวิทยาศาสตร์ทางเทคนิค Cherepanov, Valery Veniaminovich, 2012

โปรดทราบว่าข้อความทางวิทยาศาสตร์ที่นำเสนอด้านบนมีการโพสต์เพื่อการทำความคุ้นเคยและได้รับจากการรับรู้ถึงตำราดั้งเดิมของวิทยานิพนธ์ (OCR) ในการเชื่อมต่อนี้พวกเขาอาจมีข้อผิดพลาดที่เกี่ยวข้องกับความไม่สมบูรณ์ของอัลกอริทึมการรับรู้ ใน PDF วิทยานิพนธ์และบทคัดย่อของผู้เขียนที่เราส่งมอบข้อผิดพลาดดังกล่าว

ในการ จำกัด ผลลัพธ์ของผลการค้นหาให้แคบลงคุณสามารถระบุคำขอระบุฟิลด์ที่ค้นหาได้ รายการของฟิลด์ถูกนำเสนอด้านบน ตัวอย่างเช่น:

คุณสามารถค้นหาหลายฟิลด์ในเวลาเดียวกัน:

ผู้ประกอบการเชิงตรรกะ

ผู้ให้บริการเริ่มต้นใช้ และ..
ผู้ประกอบการ และ. หมายความว่าเอกสารต้องปฏิบัติตามองค์ประกอบทั้งหมดในกลุ่ม:

การพัฒนาการศึกษา

ผู้ประกอบการ หรือ. ซึ่งหมายความว่าเอกสารต้องสอดคล้องกับหนึ่งในค่าในกลุ่ม:

ศึกษา หรือ. การพัฒนา

ผู้ประกอบการ ไม่. ไม่รวมเอกสารที่มีรายการนี้:

ศึกษา ไม่. การพัฒนา

ประเภทการค้นหา

เมื่อเขียนแบบสอบถามคุณสามารถระบุวิธีการที่วลีจะได้รับการค้นหา รองรับสี่วิธี: ค้นหาสัณฐานวิทยาโดยไม่มีสัณฐานวิทยา, ค้นหาคำนำหน้า, วลีค้นหา
ตามค่าเริ่มต้นการค้นหาจะทำการพิจารณาทางสัณฐานวิทยาของบัญชี
ในการค้นหาโดยไม่มีสัณฐานวิทยาต่อหน้าคำในวลีก็เพียงพอที่จะใส่เครื่องหมายดอลลาร์:

$ ศึกษา $ การพัฒนา

ในการค้นหาคำนำหน้าคุณต้องใส่เครื่องหมายดอกจันหลังจากคำขอ:

ศึกษา *

ในการค้นหาวลีที่คุณต้องป้อนลงในเครื่องหมายคำพูดคู่:

" วิจัยและพัฒนา "

ค้นหาคำพ้องความหมาย

เพื่อรวมไว้ในผลการค้นหาคำต้องใส่ตาข่าย " # "ก่อนคำหรือก่อนแสดงในวงเล็บ
ในการใช้กับหนึ่งคำสำหรับมันจะพบได้สามคำพ้องความหมาย
ในการใช้การแสดงออกในวงเล็บมันจะถูกเพิ่มคำพ้องความหมายสำหรับแต่ละคำถ้าพบ
ไม่รวมกับการค้นหาโดยไม่มีสัณฐานวิทยาค้นหาคำนำหน้าหรือค้นหาด้วยวลี

# ศึกษา

การจัดกลุ่ม

ในการจัดกลุ่มวลีการค้นหาที่คุณต้องใช้วงเล็บ สิ่งนี้ช่วยให้คุณสามารถจัดการตรรกะนมของแบบสอบถาม
ตัวอย่างเช่นคุณต้องทำการร้องขอ: เพื่อค้นหาเอกสารที่ผู้เขียน Ivanov หรือ Petrov และชื่อเรื่องมีคำวิจัยหรือพัฒนา:

ค้นหาคำโดยประมาณ

เพื่อการค้นหาโดยประมาณที่คุณต้องใส่ tilda " ~ "ในตอนท้ายของคำจากวลีตัวอย่างเช่น:

โบรมีน ~

เมื่อค้นหาคำว่า "บรอม", "เหล้ารัม", "พรหม" ฯลฯ จะพบได้
คุณสามารถระบุจำนวนสูงสุดของการหักล้างที่เป็นไปได้: 0, 1 หรือ 2 ตัวอย่างเช่น:

โบรมีน ~1

ตามค่าเริ่มต้นอนุญาตให้มีการแก้ไข 2 รายการ

เกณฑ์ความสนิทสนม

เพื่อค้นหาตามเกณฑ์ของความใกล้ชิดคุณต้องใส่ tilda " ~ "ในตอนท้ายของวลีตัวอย่างเช่นเพื่อค้นหาเอกสารที่มีการวิจัยและพัฒนาคำภายใน 2 คำให้ใช้แบบสอบถามต่อไปนี้:

" การพัฒนาการศึกษา "~2

ความเกี่ยวข้องของการแสดงออก

หากต้องการเปลี่ยนความเกี่ยวข้องของการแสดงออกของแต่ละบุคคลในการค้นหาให้ใช้เครื่องหมาย " ^ "ในตอนท้ายของการแสดงออกหลังจากนั้นบ่งบอกระดับความเกี่ยวข้องของการแสดงออกนี้เกี่ยวกับส่วนที่เหลือ
ยิ่งระดับสูงขึ้นการแสดงออกนี้ที่เกี่ยวข้องมากขึ้นเท่านั้น
ตัวอย่างเช่นในการแสดงออกนี้คำว่า "การศึกษา" มีความเกี่ยวข้องกับคำว่า "การพัฒนา" สี่เท่า:

ศึกษา ^4 การพัฒนา

ตามค่าเริ่มต้นระดับคือ 1 ค่าที่ถูกต้องเป็นจำนวนจริงบวก

ค้นหาในช่วงเวลา

หากต้องการระบุช่วงเวลาที่ควรระบุค่าของบางฟิลด์ค่าขอบเขตคั่นด้วยตัวดำเนินการควรระบุในวงเล็บ ถึง..
การเรียงลำดับทางสัจาสุลจะทำ

คำขอดังกล่าวจะส่งคืนผลลัพธ์กับผู้เขียนตั้งแต่ Ivanov และลงท้ายด้วย Petrov แต่ Ivanov และ Petrov จะไม่รวมอยู่ในผลลัพธ์
ในการเปิดใช้งานค่าให้ใช้วงเล็บเหลี่ยม หากต้องการยกเว้นค่าให้ใช้วงเล็บปีกกา

บทที่ I. SV0B0DNM0M0M0Texual การเปลี่ยนแปลงของก๊าซ Ionized Multicomponoment ในบริเวณใกล้เคียงของพื้นผิวสมมาตรส่วนกลางที่มีประจุ

§1.1 ลักษณะวิธีการบางอย่างของการสร้างแบบจำลองเชิงตัวเลขของการไหลของโมเลกุลฟรีในบริเวณใกล้เคียงกับพื้นผิวที่ชาร์จ

1.1.1 สมการ kinetic vlasov.is

1.1.2 วิธี Metroal

1.1.3 วิธีการเครือข่าย $ D

§1.2 การกำหนดปัญหา

§1.3 วิธีการตัดสินใจ

1.3.1 การปรับสเกล

1.3.2 รูปแบบการคำนวณความต้านทาน

§1.4 ผลการจำลองเชิงตัวเลขของการผ่อนคลายของก๊าซไอออไนซ์ไบนารี

1.4.1 การผ่อนคลายของลักษณะสำคัญ "ZZ

1.4.2 การผ่อนคลายฟังก์ชั่นการกระจาย

1.4.3 เวลาผ่อนคลายของเขตที่ขุ่นเคือง ลักษณะโวลต์แอมแปร์โครงสร้างของชั้นชาร์จปริมาตร

§1.5 เกี่ยวกับความเป็นไปได้ของการใช้การแจกแจงโดยประมาณสำหรับไอออนและอิเล็กตรอน

1.5L การแจกแจง Quasistationary ของอิเล็กตรอนฟรีในไฟฟ้าที่สอดคล้องกัน

1.5.2 คุณสมบัติของงานและวิธีการแก้สมการปัวซองแบบไม่เชิงเส้น

1.5.3 การวิเคราะห์ผลการสร้างแบบจำลอง

§1.6 ผลของไอออนลบในการผ่อนคลายของชั้นคลัตช์ในโหมดโมเลกุล

บทที่ 2 การสร้างแบบจำลองทางคณิตศาสตร์ของการเปลี่ยนแปลงของก๊าซ Ionized ที่อ่อนแอในบริเวณใกล้เคียงกับวัตถุทรงกลมและทรงกระบอกที่คิดค่าใช้จ่าย

ค่ากลางของจำนวน knudsen

§2.1 ปัญหาการสอบสวน Nonstationary โดยตรงสำหรับพลาสมา Ionized ที่อ่อนแอในการไหลของการเปลี่ยนผ่าน

2.1 L. ระบบสมการเงื่อนไขเพิ่มเติม

2.1.2 การเลือกระบบพิกัดและการปรับขนาด

§2.2 วิธีการแก้ปัญหาโพรบโดยตรงในระดับกลางถึง P. ?

2.2.1 วิธีการวิจัยเชิงตัวเลขในโหมดการเปลี่ยนผ่าน 7 &

2.2.2 องค์ประกอบหลักของวิธีการที่เสนอสำหรับการศึกษาวิวัฒนาการของฟังก์ชั่นการกระจายที่ระดับกลาง I £ YL% (

2.2.3 ลักษณะของการชนในก๊าซดุลยภาพจากทรงกลมของแข็ง

2.2.4 ขั้นตอนสำหรับการวาดการชนของทรงกลมที่เป็นของแข็ง ที่นี่

2.2.5 เกี่ยวกับความเป็นไปได้ของการใช้การโต้ตอบแบบคู่อื่น ๆ<

§2.3 การคำนวณผลลัพธ์ 9 $

2.3.1 ผลกระทบของสถิติวิธีการและการผ่อนคลายของลักษณะสำคัญ

2.3.2 ผลของการแยกอุณหภูมิพื้นหลังและปฏิกิริยาของการชาร์จไฟในการชนของทรงกลมที่เป็นของแข็ง

2.3.3 ผลลัพธ์ในโหมดสถานประกอบการ

2.3.4 เปรียบเทียบกับข้อมูลการทดลองจากผู้เขียนคนอื่น

Shau \u200b\u200b3. สถานีติดผนังแบน Nonstachonzhnzh ใน SMB0I0SH30VN0Y CONT

pdazme พร้อมคุณสมบัติตัวแปร

§3.1 การกำหนดปัญหา

3.1.1 ระบบสมการ.

3.1.2 แบบจำลองของกระบวนการรวมตัวเป็นไอออนไนซ์ ^ A1?

3.1.3 เงื่อนไขเพิ่มเติม.

3.1.4 งานซูม

3.1.5 เวลาของการอนุรักษ์ระดับไอออนไนซ์

§3.2 วิธีแก้ปัญหาวิธีการ vs.vs "?

3.2.1 รูปแบบทั่วไปของวิธีการแก้ปัญหาและระบบสมการที่ FT-E I.4 £

3.2.2 ระบบของสมการที่ใช้ใน i.v3s

3.2.3 Unified Ford Recording และเกณฑ์ของ "ความแข็ง" พลังงานพลังงานพลังงาน 1

§3.3 การดำเนินการตามวิธีการตัดสินใจ

3.3.1 การคำนวณกริดการกำหนดความมั่นคง

3.3.2 องค์กรของการคำนวณและวิธีการประหยัดคอมพิวเตอร์

3.3.3 ผลการคำนวณ

บทนำ วิทยานิพนธ์เกี่ยวกับกลศาสตร์ในหัวข้อ "การสร้างแบบจำลองทางคณิตศาสตร์ของการเปลี่ยนแปลงของก๊าซไอออไนซ์ในบริเวณใกล้เคียงของร่างกายที่ถูกชาร์จ"

ปัญหาการเปลี่ยนแปลงของพลาสม่ากำลังสงสัยในหลาย ๆ ด้านของวิทยาศาสตร์สมัยใหม่ เหล่านี้รวมถึงพลาสมาเคมี, พลังงาน, พลาสม่าอิเล็กทรอนิคส์, เทคนิค TSZ, การวินิจฉัย, การโจมตีทางอากาศ - เทคนิคอวกาศดังนั้นการศึกษากระบวนการผ่อนคลาย - โครงสร้างของการตัดแต่งรูปแบบการตัดแต่ง "ก๊าซไอออไนซ์มีส่วนร่วมและมีส่วนร่วมในผู้เขียนหลายคนต่อไป งานในทิศทางนี้จะดำเนินการโดยด้านหน้ากว้างเช่นเดียวกับในการทดลองและในเชิงทฤษฎีวัสดุที่กว้างขวางในหัวข้อนี้และบางประเด็นบางอย่างของทฤษฎีจลนพลศาสตร์รวมถึงก๊าซไอออไนซ์มีอยู่ในเอกสาร

การแก้ปัญหาของงานเชิงทฤษฎีที่เกี่ยวข้องนำไปสู่ความจำเป็นในการศึกษาสื่อด้วยฟิลด์แม่เหล็กไฟฟ้าของตัวเอง งานของชั้นเรียนนี้เป็นแบบไม่เชิงเส้นอย่างมากไม่อนุญาตให้มีการเปิดตัวพารามิเตอร์ขนาดเล็กซึ่งช่วยลดความเป็นไปได้ของการแก้ปัญหาการวิเคราะห์ของพวกเขา ปัญหาที่สำคัญเกิดขึ้นตามกฎด้วยการสร้างแบบจำลองเชิงตัวเลขดังนั้น Codroble จึงยังคงเปิดอยู่เป็นส่วนใหญ่เนื่องจากการศึกษาดำเนินการเป็นหลัก: A) ในโหมดนิ่ง; b) ภายใต้เงื่อนไขของข้อ จำกัด ที่แน่นหนาบนระบบการไหล, องค์ประกอบพลาสมาและลักษณะของการมีปฏิสัมพันธ์ของอนุภาค; c) การใช้สมมติฐานก่อนหน้าเกี่ยวกับตัวละครของการกระจายตัวของส่วนประกอบในเลเยอร์การตัดแต่ง

ในเรื่องนี้จากมุมมองผลกระทบที่ไม่เชิงเส้นมากมายตกอยู่ในกระบวนการวิวัฒนาการของเขตที่ไม่พอใจและมีความสำคัญในทางปฏิบัติที่ดี

วิทยานิพนธ์พิจารณาประเด็นการสร้างแบบจำลองเชิงตัวเลขของการเปลี่ยนแปลงที่สอดคล้องกันของตนเองของก๊าซไอออไนซ์ในประจุไฟฟ้าโดยรอบของพื้นผิวที่ชาร์จ งานได้รับการแก้ไขในสูตรของทั่วไปมากขึ้นกว่าที่ใช้กันก่อนหน้านี้ ความสนใจมาก "จ่ายให้กับการพัฒนาวิธีการเชิงตัวเลขที่มีอยู่อย่างมีประสิทธิภาพมีระบอบการไหลที่หลากหลายของก๊าซไอออไนซ์จาก Domarycular ฟรีไปยังสื่อที่เป็นของแข็ง

บทสรุปของวิทยานิพนธ์ ในหัวข้อ "กลไกของของเหลวก๊าซและพลาสมา"

2. ผลลัพธ์ของการศึกษาช่วงของการบังคับใช้และระดับอิทธิพลของการแก้ปัญหาของการแจกแจงอย่างเงียบ ๆ ของ Boltzmann และ Z ^ Revil สำหรับอิเล็กตรอนในสนามไฟฟ้าที่สอดคล้องกันตัวเองการประมาณของไอออนเย็น

3. วิธีการและผลการแก้ปัญหาเชิงตัวเลขของปัญหาการผ่อนคลายของชั้นปิดของก๊าซไอออไนซ์ที่อ่อนแอในมูลค่าระดับกลางของจำนวนของ Knudsen

4. แบบจำลองทางคณิตศาสตร์และวิธีการแก้ปัญหาที่สอดคล้องกับตัวเองโดยตรงบนโพรบผนังแบนที่ไม่ทำงานในพลาสมาต่อเนื่องที่มีอุณหภูมิต่ำพร้อมคุณสมบัติผันแปรและปฏิกิริยาเคมีไหล

1 พล็อต S. , Kawuling T. ทฤษฎีทางคณิตศาสตร์ของก๊าซที่แตกต่างกัน. -m : IL, I960,512 E. , 16 Il

2Letchinyani K. วิธีการทางคณิตศาสตร์ในทฤษฎี Kinetic - M.: SHR, 1973,248 e., II IL

3. ทฤษฎีสี่เหลี่ยมของพลาสม่า Ionized อย่างเต็มที่ - M.: M. MIR, 1974, 432 E., 42 YL

4. Cylmontovich YUD ทฤษฎี Kinetic ของก๊าซที่ไม่ใช่กำดื่นและพลาสม่า nonidal - m.: วิทยาศาสตร์, 1975,352 p.

5. Alpert Ya.L. , Gurevich A.V. , Staevsky L.P. ดาวเทียมเทียมในพลาสมาที่หายาก -m.: วิทยาศาสตร์, 1964,384 e., 85 yl

6.Same P. , Talebrot Ji , Turyan K. Probes ไฟฟ้าในพลาสมาคงที่และเคลื่อนย้าย (ทฤษฎีและการประยุกต์ใช้). - M.: M. MIR, 1978,

202 e., 49 Il

7.SHAKHOV E.M. วิธีการศึกษาการเคลื่อนไหวของก๊าซกระจัดกระจาย - ม.: วิทยาศาสตร์, 1974

8Listhanyi K. ทฤษฎีและการประยุกต์ของสมการ Boltzmann - M. M. MIR, 1978,496 e., 51 yl

E. Alpert Poison คลื่นและร่างกายประดิษฐ์ในพลาสม่าพื้นผิว. - m.: วิทยาศาสตร์, 1974,216 e., 90 yl

10. Dynamics ก๊าซโมเลกุล Berd - M. MIR, 1981,320 e., 46 yl

11.alekseev b.v. จลนพลศาสตร์ทางคณิตศาสตร์ของการทำปฏิกิริยาก๊าซ - ม.: วิทยาศาสตร์, 1982,424 e., 89 yl

12.0ander B. (เอ็ด) วิธีการคำนวณในฟิสิกส์พลาสม่า - ม.: MIR, 1974,520 e., 136 yl

13.Potter D. วิธีการคำนวณในฟิสิกส์ - ม.: MIR, 1975, 329 E., 94 yl

14. Malenikov i.v. (ed.) การสร้างแบบจำลองเชิงตัวเลขของกระบวนการรวมในพลาสมา. -m: preprint ying pricl.matem.an USSR,

1980.256c. โดยป่วย

15.NOVIKOV V.N. การประยุกต์ใช้วิธีการสร้างแบบจำลองทางคณิตศาสตร์สำหรับการแก้ปัญหาการสอบสวน -sis, m : สำนักพิมพ์ Mai, 1979,117С

16. AlexseeV B.V. Koteelnikov V.A. , Novikov V.N. Non-Stationary Langmur Probe .- TVT, 1980, T.18, F, OH 1062-1065

17. Breakbill J. Numerical Hydrodynamics แม่เหล็กสำหรับพลาสม่าที่มีหนังสือเบต้าขนาดใหญ่ในหนังสือนิวเคลียร์การสังเคราะห์เทอร์โมนิคาช์ต่อเนื่อง

m. เมียร์, 1980, p. II-50

18. Belocerkovsky O.m. Davydov Yu.m. วิธีการ nonstationary ของ "อนุภาคขนาดใหญ่" สำหรับการคำนวณแบบไดนามิก - "zhvimimf", 1971, t.ii, f, p. 182-207

19.boris dk.p. , VUK D.L. การแก้สมการต่อเนื่องโดยวิธีการแก้ไขสตรีม - ในหนังสือ "การสังเคราะห์ Thermonuclear ควบคุม, ม.: โลก, 1980, p. 92-141

20.ALEKSEEV B.V. , Kotelnikov V.A. , Novikov V.N. การคำนวณโซนที่ไม่พอใจใกล้กับวิธีการเชิงตัวเลขโพรบ. - "ฟิสิกส์พลาสม่า", 1979, t.5, m, p. 920-922

21. Belocerkovsky O.m. Yanitsky v.e. วิธีการทางสถิติของอนุภาคในเซลล์เพื่อแก้ปัญหาการเปลี่ยนแปลงของก๊าซกระจัดกระจาย - zhvmisch, 1975, t 15, $ 5, p. II95-I208; 1975, T.15, L6, P 1553-1567

22. Alexseev B.V Yanovsky V.R. การจำลองเชิงตัวเลขของการผ่อนคลายของลำแสงของอนุภาคที่มีประจุในสนามไฟฟ้าที่แข็งแกร่ง - "Zhvmish", 1972, 12, M, P 1053-1060

23.alekseev B.V. , Nesterov G.V การผ่อนคลายของลำแสงอิเล็กตรอนที่มีความสัมพันธ์ในก๊าซที่หนาแน่น - Dan USSR, 1975, T.222, P 54-57 และ

24.RUSSO A. พิษ , Turyan K. ทดลองเชิงทดลองและเชิงตัวเลขการศึกษาผนังไฟฟ้าสถิตไฟฟ้าสถิตใน Supersonic Streams. - RTK, 1972, J6I2, P. 153-158

25.ALEKSEEV B.V. , Eremeev V.N. , Kotelnikov V.a. , Novikov V.N. การศึกษาเชิงตัวเลขของโพรบไฟฟ้าสถิตผนังในชั้นชายแดน - ใน CN. - กระบวนการแบบไดนามิกในก๊าซและของแข็ง B.B. Filippova, L. Publishing House LHA, 1980, P. 193-196

26. seldovich ya.b. , raizer yu.p. ฟิสิกส์ของคลื่นกระแทกและปรากฏการณ์ไฮโดรนามอุณหภูมิสูง - M.: วิทยาศาสตร์, 1966, 688 e., 284 yl

27. a.a.vlasov a.a. ฟังก์ชั่นการกระจายสถิติ -m - Naught, 1966,356 หน้า

28.shouthene ya.a.a.a.a การวิเคราะห์เท็นเซอร์สำหรับนักฟิสิกส์ - M.: วิทยาศาสตร์, 1965, 456 e., 38 yl

29. จำกัด Fam. , Feshbach วิธีการของฟิสิกส์เชิงทฤษฎีนี้. - ม.: YL, 1958,930, 146 yl

30.Potter D. วิธีถุงน้ำในแม่เหล็กอุทกพลศาสตร์ - ใน CN การสังเคราะห์ Thermonuclear ต่อเนื่อง M. MIR, 1980, P.51--91

31. RichtMayer R. , Morton K. วิธีการแก้ปัญหาเกี่ยวกับมูลค่าขอบเขต - M. MIR, 1972,420 e., 42 yl

32. kre \\ se i.o. ใน "การอนุมาน J ^ Rcoorna-uou the t ^ ssi ^ oanre" dial dl ^ ere ^ vii e.sut avio ^ s - ^ cratta AP บริสุทธิ์ ^ อี VLYV » E.B,\u003e T 3, P KBER-K $ ъ

33.filippov B.V -Aroodynamics ของร่างกายในชั้นบนของบรรยากาศ - L.: และ ZD-in LSU, 1973,127 p

34.Nikolaev F.A และอื่น ๆ . วิธีการแก้สมการและสมการ Kinetic ของ Quantum Mehonic (รายงาน Mae No. 81000230)

ม.: สำนักพิมพ์ House of Mai, 1983,127С., 64 Il

35.Tikhonov A.N. , Samara A.a. สมการของฟิสิกส์คณิตศาสตร์ -M.: วิทยาศาสตร์, 1966,724С, 108 Il

36.BES L. , John F. , Shechter M. สมการกับอนุพันธ์ส่วนตัว -m : โลก, 1966, 352C , 8 yl

37.Bon C. กระบวนการระดับประถมศึกษาในพลาสมาของการปล่อยก๊าซ -.: Gosatomizdat, 1961,323С., 339 Il

38.BEILI PB , Turyan K. Probes ไฟฟ้าสถิตในโหมดต่อเนื่องในการปรากฏตัวของไอออนลบการตัดสินใจ - "RTK", 1973, T, II, หมายเลข 9, P.12-13

Ze.turin K. , ช้างจ. ลักษณะของโพรบไฟฟ้าสถิตผนังในการปรากฏตัวของไอออนลบ -nptkn, i971, t.9, №3, p.18-25

40.Luzzi T. "Potankins R. การใช้โพรบไฟฟ้าสถิตเพื่อกำหนดประสิทธิภาพของการกำจัดไอออนพลาสม่า - RTK, 1971, Vol. 9, M2, P 126-132

41.alekseev B.V. , Kotelnikov V.A. , Novikov V.N. การสร้างแบบจำลองทางคณิตศาสตร์ของปรากฏการณ์การถ่ายโอนใกล้กับทรงกลมที่มีประจุวางอยู่ในก๊าซไอออนไอออน - ใน "Kn.: การศึกษาคุณสมบัติทางอุณหพลศาสตร์และคุณสมบัติแบบพกพาของก๊าซที่เป็นกลางและเป็นกลาง, M: สำนักพิมพ์ House Mai, 1979, P.16-22

42.alekseev B.V. , Kotelnikov v.a. โพรบแบบไม่หยุดนิ่งในโหมดกลางแข็ง - "TVT", 1981, Vol.19, №6, S.I272-1276

43.Baranov Yu.i. , Bellov N.B. อิทธิพลของกระบวนการของการกระตุ้นการกระตุ้นการทำงานของการกระจายของอิเล็กตรอนในแง่ของความเร็วในอาร์กอน - "ZHGF", I982, T.52, หมายเลข 9, S.I787-I793

44. cko-u is.jatu kihevic tvi os (s ^ vcr ^ ca? ufccirobwkc pro มัน lyi a stoaionar ^

45.Nordoik A. , Hicks B. การคำนวณของ Boltzmann Collemings Integriss โดยวิธี Monte Carlo - ใน KN: วิธีการคำนวณในพลวัตของก๊าซที่กระจัดกระจายม.: MIR, 1969, P.215-230

46. \u200b\u200bBelocerkovy OM, Kogan M.N. วิธีการของ Monte Carlo ในพลวัตของก๊าซที่กระจัดกระจาย - ใน KN: Berd G. การเปลี่ยนแปลงของก๊าซโมเลกุลเสร็จสมบูรณ์ 2, ม.: MIR, I981, P.303-309

47. Yanitsky v.e. การวิเคราะห์เชิงทฤษฎีและน่าจะเป็นของการสร้างแบบจำลองทางสถิติของกระบวนการชนกันในก๊าซที่กระจัดกระจาย - ใน.: Berd Dynamics ก๊าซโมเลกุลเติมน้ำมันและ MIR, 1981, P.279-302

48.3mievskaya g.i. , pirspuu a.a. , shematovich v.i. รูปแบบทางสถิติที่ไม่น่าศึกษาของ Gaza Ionized บางส่วน: Preprint JN.PRIBle Matem.an USSR, 1979

49.ASEKEEV B.V. , NESterov G.V. ในสภาวะที่อยู่นิ่งของอิเล็กตรอนในสนามไฟฟ้าที่แข็งแกร่ง - Dan SSSR "," 1974, T.215, W, P. 307-308

50. Alexseev B.V และอัล. การสร้างแบบจำลองทางกายภาพและคณิตศาสตร์ของการส่งลำแสงที่มีความสัมพันธ์ของอิเล็กตรอนในสนามแม่เหล็กภายนอก - "TVT", 1981, V19, M, P.1-7

51. AlexseEV B.V และอัลการจำลองเชิงตัวเลขของการผ่อนคลายคานอิเล็กตรอนในสื่อที่หนาแน่น - "มหาวิทยาลัย Izvestia ฟิสิกส์", I981, ZH0, P.84-87

52.MAKOV SM. วิธีการของ Monte Carlo และคำถามที่เกี่ยวข้อง - M.: วิทยาศาสตร์, 1975,472c, 16 yl

53.Katz M. ความน่าจะเป็นและปัญหาที่เกี่ยวข้องในฟิสิกส์ - ม.: สันติภาพ,

1965.408c., 19 il

54.Polak L.S. et al. ปัญหาของปัญหาของจลนพลศาสตร์ทางกายภาพและทางเคมีโดย Monte Carlo ในหนังสือ: การประยุกต์ใช้คณิตศาสตร์คอมพิวเตอร์ในจลนพลศาสตร์เคมีและกายภาพ, ม.: วิทยาศาสตร์, I969, C.I79-23i

55.alekseev B.V. , Nesterov G.V การคำนวณการผ่อนคลายของอนุภาคที่มีประจุในสนามไฟฟ้าและแม่เหล็กข้ามประเทศ - "TVT", I974, 12, No. 4, P. 717-722

56. Hazriuni 3.T. , Leuivi M.V. afjfccoaloto o ^ iw n'a

รถยนต์? © Melw T) ~ ถาด \\ £ ^ ใน FTAV? ^ IEA CAS

57. Perlmutter M โซลูชั่นของปัญหาเกี่ยวกับการไหลของ couette และการถ่ายเทความร้อนระหว่างแผ่นขนานในก๊าซที่ใช้งานขนานโดยวิธีการ Monte Carlo - ใน KN: วิธีการคำนวณในพลวัตของก๊าซที่กระจัดกระจายม.: MIR, I969, C.II6-I39

58. Matsuck K. ทดสอบ WAICH KTUI IV, TVIEO

59. wotvvte ^ u.lo. measwrr ^ c ^ s © jj anj \\ w-uhg

ครั้ง IY\u003e A TT ^ O-IIYYWCMSIO ^ OCP TVISRW ^ F COMF\u003e UW

chsotiu PV ^ CS, ",<9Ч1,гг.&; p. 19- AA.

60.AKEEV M.I. (ed.) ห้องสมุดอัลกอริทึม i516-2006.map.4. - ม.: วิทยุและการสื่อสาร, 1981,184c, 17 yl

61.buslenko n.p. และอื่น ๆ วิธีการทดสอบทางสถิติ - ม.: Fizmatgiz, 1962,400С

62.alekseev B.V. , Kotelnikov v.a. การสร้างแบบจำลองทางคณิตศาสตร์ของการวัดโพรบในโหมดโมเลกุลและโหมดปานกลางที่เป็นของแข็ง - ฝากในรังสี? .5 .81, หมายเลข 2021-81

63.Turnson J.A การเปรียบเทียบค่าปัจจุบันของไอออนทดลองและเชิงทฤษฎีสำหรับโพรบทรงกลมและทรงกระบอกในพลาสมา Collisional - RTK, 1971, T.9, หมายเลข 2, C.204-206

64.Benilov M.S. ทฤษฎีของโพรบไฟฟ้าทรงกลมในการพักผ่อนอย่างอ่อนแอสนับสนุนพลาสม่า - "มหาวิทยาลัย Izvestia กลศาสตร์ของเหลวและก๊าซ" 1982, $ 5, p. 145-152

65.gogosov v.v. et al. คุณสมบัติแบบไดนามิกของโพรบไฟฟ้าที่มีการเปลี่ยนแปลงเป็นระยะภายใต้สภาพพลาสมาที่หนาแน่นด้วยปฏิกิริยาเคมี (รายงานใน muheh.mugu $ 2838) .- ม.: สำนักพิมพ์มหาวิทยาลัยแห่งรัฐมอสโก, 1983.27c., 1 yl

66.Gudman F. , Vakhman Gaza พลวัตของพื้นผิวกระจัดกระจายแก๊ส. - M.: MIR, 1980.424 e., 116 yl

67.maus การเขียนโปรแกรมบน BESM-6 ในระบบ Dubna - M.: วิทยาศาสตร์, 1978,272 e., 3 yl

68.Alekseev B.V. , Kotelnikov v.a. ผลกระทบของโหมดอุณหภูมิของโพรบเกี่ยวกับลักษณะโวลต์แอมแปร์ - ในวันเสาร์ แรงงาน

Mai, M.: สำนักพิมพ์ House Mai, 1983

69.GIRSHFELDER J. , Kertis Ch., Berd R. ทฤษฎีโมเลกุลของก๊าซและของเหลว -m : il, 1961,900 s

70.DORENS U.KH. การไหลของก๊าซหนืดของ Hypersonic - M.: MIR, 1966,440 E., 66 yl

71.kaplan i.g. รู้เบื้องต้นเกี่ยวกับทฤษฎีของการโต้ตอบระหว่างโมเลกุล - VII. -M.: วิทยาศาสตร์, 1982,312 e., 42 yl

72.alekseev B.V. , Kotelnikov v.a. , Cherepanov V.V. การศึกษากระบวนการชั่วคราวในวงจรของโพรบไฟฟ้าสถิต - ฝากใน Vinity 2.9.80 หมายเลข 3987-80

73. Alekseev B.V Dot Yelnikov V. A. , Cherepanov V.V ผลของไอออนลบในลักษณะการสอบสวนในโหมดโมเลกุล - ฝากไว้ในรังสี 9.2.81 TJ6 624-81

74.Alekseev B.V. Koteelnikov V.A. Cherepanov V.V. โพรบทรงกระบอกในโหมดโมเลกุลของการเข้าซื้อกิจการของการปรากฏตัวของความเร็วทิศทางตามแนวแกน - ฝากใน vinity 23.4.8i.m849-8i

75.alekseev b.v. koteelnikov v.a. cherepanov v.v. โพรบไฟฟ้าสถิตในโหมดกลางที่เป็นของแข็งพร้อมการปล่อยมลพิษทางอิเล็กทรอนิกส์จากพื้นผิวของมัน - ฝากใน Vinity 23.4.81

76.alekseev B.V. , Kotelnikov v.a. , Cherepanov V.V โดยการคำนวณรูปแบบที่เทียบเท่าของโพรบไฟฟ้าสถิต. - "ฟิสิกส์พลาสม่า", 1982, T.8, J & 3, P.638-641

77.Alekseev B.V. , Kotelnikov V.A. , Cherepanov V.V ผลของผลของการสะท้อนของไอออนจากพื้นผิวของโพรบในโครงสร้างของโซนที่ไม่พอใจและลักษณะการสอบสวน - "ฟิสิกส์พลาสม่า", I 984, ฉบับที่ 10, หมายเลข 2, P 440-441

78.alekseev B.V. , Kotelnikov v.a. , Cherepanov V.V โพรบไฟฟ้าสถิตในพลาสมาหลายมัลติมอมม์ - "TVT", 1984, Vol. 2, No. 2, P.395-396

79.CHETAPANOV V.V. โพรบผนังแบนในความร้อนไม่สมดุลพลาสม่าแข็ง - ฝากในรังสติ่าง 24.2.84 ใน 1089-84

0. Kotelnikov M, Cheremio B. u * mypematics การสร้างแบบจำลอง nonstationary & ne ^ uo & mo ^ โหมด

ใน Lew: Baseyuya ที่ 14? การประชุมการกระจายวิทยุ 1. M. "Vwika ^ ggmtp ..